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1.
渗入系数计算的一个注记 总被引：1，自引：0，他引：1
渗入系数的计算方法比较多,其基本表达式可从地表水径流y、降水x、陆面蒸发Z的水平衡方程中得到,当按年为计算时段时有:(z)式中:i为年份;变量xi、yi、Z,均以毫米计;ai为相应的渗入系数,或称降水渗入系数。 刘应(1)式的代数转换式为: a‘x,=X‘一y‘一z;(2) 或xi=y; z、 a;x*(s) 相似文献
2.
邓惠森 《水文地质工程地质》1981,(6)
《水文地质工程地质科技情报》(1973年,第4期)刊登了“计算渗入系数新经验公式及其应用”一文,文中分析了水均衡方程:h=z αx,其中h=x—y,x为年降水量,y为年地表水流出量;z为年蒸发量,α为渗入系数。根据x、h三年观测资料求出x、h呈直线相关,认为直线方程斜率为渗 相似文献
3.
余汉英 《水文地质工程地质》1983,(2)
一 “渗入系数”的基本公式是一多变量函数 根据水均衡条件简化(假定无地表水补给)处理后,得出渗入系数的公式是: α=(x-y-z)/x式中:x——年降水量(米); y——地表水年流出量(米); z——年蒸发量(米)令h=x-y则α=(h-x)/x h=αx z 上式外形为直线方程,直线斜率即“渗入系数”α,直线截矩即蒸发量z。这一计算方法把α与z认为是常量,经最小二乘法处理后,在水文地质普查中 相似文献
4.
在几何上面之方程式,不外三种写法:(1)Ax+By+Cz+D=o,(2)x/a+y/b+z/c=1,(3)λx+μv+z~(1/2)=ρ或为A/(A~2+B~2+C~2)~(1/2)x+B/(A~2-B~2+C~2)~(1/2)y+C/(A~2+B~2+C~2)~(1/2)z=D/(A~2+B~2+C~2)~(1/2)。此三式之中,(2)式名为截轴式,(Intercept lotm of equation of aplane)式中abc之值,为此面在x,y,z三轴上,相截之长度。亦即结晶学上,Weiss符号之指数(Index),故以Weiss符号,表示此面,可以写成a;b;c。 相似文献
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随机观测数据网格化的一种快速计算方法 总被引：1，自引：0，他引：1
侯遵泽 《物探化探计算技术》1987,(4)
一、前言由观测得到的随机数据(x_i,y_i,z_i),i=1,2,……,L。(其中认为z是(x,y)的函数)。在物化探资料处理、解释及其他应用中常先做曲面扦值、即二元扦值,得到网格节点上的函数值:zjk=f(xjk,yjk)。二元扦值方法很多,例二元多项式扦值、反距离平方加权扦值、样条函数方法等等。每个扦值点的计算一般都不是利用全部观测点的值,而只用扦值点周围某个范围内的点值。利用这一特点,根据计算点位置,先将大量观测点进行小块组 相似文献
7.
范家爵 《水文地质工程地质》1988,(4)
一、基本原理趋势面分析是用数学方法将地质现象的观测值z分为趋势(?)=f=(x,y) 和偏差ε两部份,前者反映了受大范围的系统性的因素控制的区域性变化,后者反映了受局部的随机的因素控制的局部性变化。水文地质现象是随空间和时间而变化的,即z=f(x,y,t)+ε。为了求得某个观测点(x_1,y_1)上的随时间而变化的规律,可以用曲线平滑方法除去随机干扰,得到(?)=f(t),使锯齿状的曲线变为波状起伏。同样,为了求得某一时刻t_1的平面上的变化规律,可以 相似文献
8.
复杂形体的高精度重力异常正演方法 总被引：5，自引：3，他引：5
本文介绍一种计算复杂形体重力异常的高精度三维角点法。基本思想是用任意形状和大小的三角形构成的多面体去逼近实际的任意形体、只要知道多面体各角点的(x.y.z)坐标,便能方便地用解析公式计算出多面体引起的重力异常.因而该法具有较高的精度.文中对公式作了简明轭要的推导,并附有计算实例. 相似文献
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根据位场理论,将观测曲面上测得的△T(或Za)视为位函数,代入偶层位公式的极限形式,求解出对应于△T(或Za)的等效偶层的磁化强度J(α,β,γ)。将J(α,β,γ,)代入偶层场强分量表达式 (α)/(α)n(1/r)dS 只要给定了方向u,就可得到△T沿该方向的一阶导数。将J(α,β,γ)代入(α)T/(α)x,(α)T/(α)y,(α)T/(α)z的积分表达式就能得到△T的二阶导数。因为使用的是二重积分形式的导数的精确表达式,它克服了空间域差商求导的致命弱点。特别是该方法能将起伏地形曲面上的场值向上延拓(包括曲化平)和求一阶(或二阶)导数两个转换过程集中在一个积分表达式中,一次计算完毕。 相似文献
10.
孙德梅 《物探化探计算技术》1983,(4)
长方体可以组合成各种不规则的三度体,下面的长方体重力异常公式常常成为解释方法中的基本公式: 其中R~2=(ξ-x)~2 (η-y)~2 (ζ-z)~2;x、y、z为测点坐标;ξ、η、ζ为长方体每个角点的坐标。这个公式精度虽高,但计算费时,造成在有些机器上某些解释方法不能实现。在区城重力资料解释中,为了加快计算速度,我们将上述公式简化为: 相似文献
11.
一、引言在磁法勘探中我们研究的是,地面以下的磁性体所产生的磁场。由地下磁性体所产生的磁场强度矢量一般以(?)a表示,为了测量和研究方便,通常是研究(?)a的分量Hax、Hay、Za和△T。若场源物体中任意一点M的坐标以ξ、η、ζ表示,计算点P的坐标以x、y、z表示,P点与M点之间的距离以r表示,则: 相似文献
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本文所研究的是一种在地下场源分布未知的情况下,突出预定深度场源重、磁异常的滤波方法.文中介绍了基本原理,给出了有确定物理意义的滤波算子,并列举了在理论模型场和实测重力场上进行滤波计算的结果.方法原理位于(ξ,η,z)处的球体的磁场强度沿某一方向的分量,用函数f(x,y)表示,其谱函数用F(ων)表示,式中代ω,ν表圆频率.则 相似文献
13.
本文用边界单元法进行起伏地形二维位场向上延拓与换算,介绍了方法的原理和具体的计算公式。以地形上的磁异常Z为例,换算出地形上的H,延拓出地形上部的Z及导数δz/δx、δx/δy。计算结果与精确解符合得很好。在有效异常范围内,误差基本小于1％。 相似文献
14.
基于层状大地表面水平电偶极源电磁场公式系统,提出了比值法获取H y分量全区视电阻率计算公式。计算了层状地电模型多个收发距的电磁场各场分量E x、H y、H z,并用这三个场分量计算了全区视电阻率,以及E x/H y卡尼亚电阻率,并与模型的MT卡尼亚电阻率频谱曲线进行对比。发现H y全区视电阻率在赤道装置和轴向装置的广大区域对地电模型均有较好的响应,可进行单分量广域电磁测深。轴向装置H y全区视电阻率与赤道装置垂直磁场H z全区视电阻率相似,在低频段与层状模型大地电磁测深卡尼亚电阻率有相似的频率响应特征,在较小收发距条件下对大埋深基底就能有较好的响应。赤道装置和轴向装置测量的水平电场E x分量全区视电阻率在低频区均会进入“饱和”区。对于各电阻率定义方法,合适的收发距是较好地反映出地电特征深度变化的前提,多收发距测量有利于揭示深部电性特征。 相似文献
15.
本文根据复变函数理论给出了只具备磁异常垂直分量资料的情况下对二维磁异常进行反演的一种方法.本方法既适用于水平线上的,也适用于起伏地形上的磁测资料解释. 在垂直二度磁性地质体走向的剖面上建立oxy复平面(图1),用z=x+jy表示观测点的复坐标,ζ=ξ+jη表示地质体截面区域S内任一点的复坐标.那么,在区域|z|>|ζ|内,借助二项式展开式可将复场强T(z)展成z的负幂级数. 相似文献
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刘奎俊 《物探化探计算技术》1981,(4)
一、前言我们应用了布哈塔恰雅(Bhat tacha ryya)提出的曲面延拓方法,并作了介绍。在介绍中,用“偶层位”对方法的原理作了补充说明。经试用后认为,该方法在理论上是比较完善的。不受“弱地形”条件的限制,而且计算结果的精度也是比较满意的。不少野外队的同志曾希望我们给出在起伏地形剖面上的延拓方法。这是因为很多实际的地质体可视为二度体,再则是因为曲面延拓方法耗用计算机时间长,不可 相似文献
17.
孙讷正 《水文地质工程地质》1982,(4)
在解决实际问题时主要依靠数值方法求解。带有初边值条件的水动力弥散方程的数值解法与地下水流动方程的数值解法基本相同,但也有一些不同的地方。目前这方面的研究文献较多。我们将选择一些最基本的方法进行介绍,有关解水流方程数值方法方面的基本知识详见文献[1]。 有限差分方法与特征法 (1)有限差分方法的基本思想是:按时间步长△t和空间格距△x、△y、△z将时间和空间区域剖分成若干网格,用未知函数在网格点上的值所构成的差分 相似文献
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边界元法计算曲化平精度的改进 总被引：2，自引：0，他引：2
黄永亨 《物探化探计算技术》1990,12(3):259-261
解算“曲化平”问题,以二维情形为例Δμ(x,y)=0 μ|Ω=f(x,y)|Ω这里Ω为一段起伏不平的地形线,r=((x~2)+(y~2))~(1/2)。用边界元法求解参见。本文提出如下的改进意见: 一、边界元计算“曲化平”此类问题多出现在边界测点上精度不高,而远离边界测点精度较高。这是因为地表面异常值的测点边界往往还不是真正的边界,在测点边界以外,较小的异常值还会在一个相当的范围内存在,从而影响着边界附近测点的异常值。把它们考虑进去,会改善边界附近的地改值以及异常值较小的测点上的地改值。 相似文献
19.
杨自强 《物探化探计算技术》1981,(3)
一、引言经典最小二乘模型常用于一般的曲线拟合。设变量x,y有函数关系 y=f(x,β) ε (1)式中β是待定参数,ε为误差。x和β通常是向量,f是它们的线性或非线性函数。问题是给出n次观测数据(x_k,y_k),k=1,…,n,要求确定β使Q=sum from k=1 to n W_k〔y_k-f(x_k,β)〕~2→min 相似文献
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在计算电感耦合等离子体质谱法测定饮用水中锶的浓度(x)时,由于标准系列配制和仪器检测过程中信号(y)漂移产生的不确定度会传递给最终的计算结果。普通的一次或多次线性拟合结果不能真实地反映对于x、y值都含误差的数据拟合情况。文章对标准曲线进行了双误差回归计算,从双误差回归线性方程推导出校准曲线拟合过程产生不确定度的计算公式,建立了方法检出限与曲线拟合参数(x、y、曲线截距和斜率)及其相关不确定度之间的关系式,依据误差连续传递公式及不确定度分量计算公式简化了合成不确定度的表达式。从合成不确定度计算公式中可得出,水样中锶含量的浓度越低,其对应的不确定度越大;标准系列配制过程不细致、仪器灵敏度低,方法检出限越差,与实际测试情况符合。 相似文献