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1.
应用《Hipparcos星表》中的自行和视差等数据,可以确定员星团、毕星团以及其它近距疏散星团的距离。对由此所得的结果以及由地面观测已得的结果作了评述,指出毕星团的距离问题已经圆满解决,等于（46．34±0．27）pc。可是,由Hipparcos定出的昂星团距离,却比最新的一些地面测定结果近了10％以上．另外,由Hipparcos定出的其他近距星团的距离,明显地分为两种情况,即由鬼星团、后发星团、英仙星团和Blanco1星团确定了一条主序,而易星团与IC2301和IC2602两个星团一起,得出了另一条主序,两者相比,后者暗了约0．5mag．这些问题与矛盾,有待于进一步的地面和未来的空间观测来解决。 相似文献
2.
本文给出了疏散星团NGC2286天区中305颗恒星的照相B、V星等,结合其它资料得到了星团的平均色余值为E_(B-V)=0.40m±0.07m,距离模数10.90m±0.10m,相应的距离为r 1510pc±70pc,年龄估值为6×10~7年,由得到的星团HR图讨论了星团的其它性质。 相似文献
3.
利用 2 0 2个太阳附近疏散星团的视向速度和自行观测资料 ,对太阳的运动和银河系的运动学参数进行了研究。其中 ,距离在 0 .5kpc到 2kpc之间的 12 8个疏散星团对平均太阳运动分量的解算结果是 (u0 ,v0 ,w0 ) =(- 13.8± 1.4 ,- 5 .0± 1.6 ,- 11.6± 2 .9)km/s ;Oort常数和银河系径向运动参数的解算结果分别为 (A ,B) =(16 .9± 1.1,- 11.6± 2 .6 )km·s- 1·kpc- 1及 (C ,D) =(2 .5± 1.1,- 2 .1± 0 .9)km·s- 1·kpc- 1。 相似文献
4.
利用斯隆数字巡天（SDSS）第8次释放数据（DR8）的恒星光谱数据及2MASS（Two Micro All Sky Survey）近红外点源测光数据研究著名的疏散星团NGC 6791,得到该星团的视向速度与金属丰度分别为Vr=-46.4±0.2 km·s-1和[Fe/H]=0.32±0.11dex.利用星团中红团簇巨星作为理想"标准烛光",结合2MASS近红外点源测光数据计算了该星团的绝对距离模数为（m-M）0=13.02±0.08 mag或4.02±0.15 kpc.与其他研究者给出的结果进行了比较,金属丰度、视向速度及绝对距离模数都符合得比较好.主要结论有3点:（1）NGC 6791是个极度富金属的星团;（2）在SDSS的光谱分辨能力以内,分离出的87颗团星之间不存在明显的金属丰度差异;（3）得到的距离模数对年龄、金属丰度及尘埃消光不敏感,是一种可靠的间接测量. 相似文献
6.
在合理假设星团成员星的内部随机运动为各向同性的基础上,提出一种利用纯运动学资料确定星团距离的方法,并依此方法估算出疏散星团M11的速度距离为(1．89±0．52)kpc。这一结果与其他作者给出的星团M11的光度距离符合得相当好。 相似文献
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基于Gaia Data Release 2 (Gaia-DR2)星表,采用数据挖掘技术中的DBSCAN(Density-Based Spatial Clustering of Applications with Noise)算法进行邻近疏散星团成员检测.从Gaia-DR2中选取了594284颗恒星(距离太阳100 pc)作为样本,使用恒星的五维数据(三维空间位置和两维自行)进行聚类分析.在数据预处理阶段,将每一维数据标准化到[0, 1]区间内,避免了单位不一致对聚类效果的影响.然后,利用k-dist图确定了DBSCAN算法的输入参数(Eps, MinPts).最终,使用DBSCAN算法获取了133颗成员星,它们在五维相空间中可以被分成两组,分别对应于疏散星团Hyades和Coma.分析结果表明得到的成员星是可靠的.根据两个星团的成员星, Hyades和Coma的距离分别确定为(46.5±0.3) pc和(84.9±0.4) pc. 相似文献
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本文通过统计比较，并用更完善的模型作成员概率的最大似然估计，对昂星团天区耀星的成员性进行了新的细致的讨论，指出Ｍｉｒｚｏｙａｎ等根据Ｊｏｎｅｓ的自行成员概率估计得出的非成员耀星呈现向团心集中强烈趋势的现象，是由于Ｊｏｎｅｓ对成员星成员概率的普遍低估以及对外围恒星成员概率的一定程度高估加上在中心附近观测误差和错误显著增加而造成的．本文根据Ｓｔａｕｆｆｅｒ等对更完整的样本估计的成员概率，以其中成员概率大于０．５的星为成员星，重新计算了昂星团内成员耀星在红矮星中占的比例（相对数量），表明了相对数量在ＭＶ＜８．０时随星等变暗而增大，而ＭＶ≈８．０时开始稳定在６４％左右，直至样本完整性的极限（ＭＶ≈１１．５）．因此，昂星团内无明显耀发活动的红矮星占该星团内红矮星总数的１／３左右或更少． 相似文献
9.
使用BIMA的C位形混合波寻联结9元天线阵,对SgrB2（N）和SgrB2（M）观测了CH3CN分子振动激发态v8＝1的6k－5k线系.仅在SgrB2（N）的10＂×14＂区域里探测到上述发射线．在8．5kpe的距离下,该区域的相应线尺寸是0．41pc×0．58pc．对于SgrB2（M）没有探测到高于均方根噪音的发射流量密度．经粗略地估计,SgrB2（N）区的振动激发温度约为300K．针对此线系的激发机制以及SgrB2（N）区和SgrB2（M）区物理条件之间的差别进行了讨论． 相似文献
10.
太阳大气锂的丰度７Ｌｉ／Ｈ＝１０－１１（按原子数计）。或［７Ｌｉ］＝ｌｏｇ（７Ｌｉ／Ｈ）＋１２＝１０．它比太阳系原始星云和银河系星际介质钾的丰度要低约两个数量级．因此太阳在它形成之后，其大气锂必定经受了严重衰减．然而年轻的银河疏散星团（如昂星团和英仙ａ星团）中有效温度高于５５００ Ｋ的主序星，其锂丰度都基本是正常的，井末呈现明显的衰减．这充分说明，太阳型恒星锂的衰减主要发生在主序阶段，而非在主序前的演化阶段． 在恒星中，７Ｌｉ是通过核反应７Ｌｉ（ｐ，ａ）４Ｈｅ，而毁坏．上述反应在Ｔ≥ ２．５×１０… 相似文献
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引力常数变化对地球自转长期变化的影响 总被引：1，自引：0，他引：1
李林森 《中国科学院上海天文台年刊》2002,(1)
探讨和估计了各种引力常数变化理论对地球角速度和日长变化的影响。各种引力常数变化理论包括了引力常数G随时间、空间以及速度变化等几个方面的影响。另外也估计了对地球自转角速度和日长变化产生的效应。其中有些研究对探讨地球自转变化也有启发意义。 相似文献
12.
本文研究了表面边界位置对太阳ρ模绝热本征振荡频率的影响。数值计算结果表明，对于ｖ４０００μＨｚ的中低阶ｐ模，表面边界置于温度极小点所引起的本征振荡频率的计算误差随着ｖ和ｌ的增大，表面边界点位置对太阳理论振荡频率的影响增大，色球结构对太阳ｐ模振荡频率的影响已变得不可忽略。 相似文献
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本文主要阐述了近年来我们在近地小行星轨道演化研究所获得的一些基本结果,即合理的力学模型和相应的有效算法,并以实际预报算例与有关权威性的结果作了比较,证实这些研究结果确实是可信的。 相似文献
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为了适应星际探测的需求,本文建立了在新的精度要求下土星卫星运动对应的力学模型,具体讨论了土卫八的运动,并针对主要摄动源土卫六的引力作用,建立了轨道变化的分析解,以此表明建立了土卫运动理论该采取的途径和精密定轨宜采用以轨道根数作为状态量的数值定轨方法。 相似文献
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埃尔塔宁小行星是一颗２１５ 万年前在南太平洋撞击地球的小行星,它也是目前唯一的深海区与地球碰撞的小行星。根据埃尔塔宁号和Ｐｏｌａｒｓｔｅｒｎ 号海洋调查船在陨击海区勘查的小行星残骸分布密度,我们估计埃尔塔宁小行星质量为２ ．３ ×１０１３ｇ ,对应于它的直径为０ ．２３ 公里。这比Ｋｙｔｅ 等人（１９８８） 估计的质量小了１０ 倍,然而它更接近埃尔塔宁小行星撞击事件的实际情况,可以作为埃尔塔宁小行星质量下限和半径下限更合理的估计值。 相似文献
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日长变化的预报具有重要的科学意义和实际应用价值。非线性的人工神经网络技术中的反向传播模型（BP网络）可用于预报日长变化。BP网络的拓扑结构决定了神经网络解决问题的能力，针对不同的问题需要采用不同的网络结构。该文分析了神经网络的拓扑结构算法，选用最小均方误差法确定网络的拓扑结构，并将此应用于日长变化预报。结果表明，该方法是可靠和有效的。 相似文献
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对钱德勒摆动椭率及长轴方向的检测 总被引：1，自引：0，他引：1
证明地球的三轴性对钱德勒摆动椭率的影响只有１．８Ｅ５,,可以被忽略．假定极潮为平衡潮,求出由于海陆分布的影响,将使钱德勒摆动有０．０１３的椭率,主轴方向大约指向东经６°．采用傅里叶反卷积方法对ＳＰＡＣＥ９２和ＢＩＨ的极移资料进行分析,求出逐年的长期极移、周年极移和钱德勒摆动的参数,然后将钱德勒摆动归算到同一历元,证明钱德摆动椭率约为０．０１１,长轴方向约为东经９°,与理论结果十分符合． 相似文献
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抽样选取了 2 7次上海天文台佘山站参与的天测与测地VLBI实验 ,分别进行了单次解算。通过分析解算参数随剩余钟行为和剩余大气效应分段拟合长度的变化 ,得到以下初步结论 :(1)选取不同分段拟合长度时 ,站坐标解算结果和时延残差加权均方根存在差异 ,最大分别至厘米级和数十皮秒 ,因而分段拟合长度不能随意选取。 (2 )分段拟合时段长度存在某一合理取值范围 ,它不宜过长 ,否则钟和大气的剩余效应短周期变化不能很好地模型化。为了保证待估参数解算时有足够的自由度 ,拟合时段不宜过短 ,否则将导致法方程近于或出现奇异 ,达不到较好控制噪声的效果。 (3)由于各次实验、同一次实验中的不同台站相应的钟和大气条件存在差异 ,有必要对每次实验以及每次实验中的各观测台站分别分析 ,寻找合适的分段拟合长度。这在实际操作中显然相当烦琐。 (4)一般而言 ,在剩余钟行为拟合长度缺省值 6 0min情况下 ,剩余大气效应分段拟合长度以介于 10min至 4 0min为宜 ;在剩余大气效应分段拟合长度缺省值 2 0min情况下 ,剩余钟行为分段拟合长度以介于 2 0min至 10 0min为宜 相似文献