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相似文献
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1.
Zusammenfassung In einer früheren Mitteilung wurde berichtet, daß in der astronomischen Navigation alle Höhendifferenzen (h) eines bestimmten Koppelortes einen Kreis beschreiben (Löhr, Dt. Hydrogr. Z. Bd. 11, Heft 1, 35, 1958).Im folgenden wird dieser geometrische Ort näher untersucht und h-Kreis benannt. Seine wesentliche Eigenschaft besteht darin, daß jede Sehne des Kreises, die vom Koppelort aus unter einem bestimmten Azimutwinkel gezogen wird, die Höhendifferenz des Gestirnes darstellt, das im Zeitpunkt der Beobachtung sich auf dem entsprechenden Azimutgroßkreis befand.Da die Längen- und Breitendifferenz ebenfalls Höhendifferenzen von Gestirnen — die einen Azimut von 90° (270°) und 0° (180°) nachweisen — darstellen, so ergibt sich daraus, daß die durch Konstruktion des h-Kreises entstandenen Schnittpunkte mit dem Meridian und Breitenparallel des Koppelortes die wahre Länge und Breite des Ortes des Beobachters angeben.
The h-circle and its practical use in determining the longitude and latitude of a point of observation
Summary An earlier report (Löhr, Dt. Hydrogr. Z., Vol. 11, Issue 1, p. 35, 1958) dealing with astronomical navigation, establishes that all altitude differences (h) from any given dead reckoning describe a circle.The following report examines this locus which is termed the h-Circle. The h-circle is characterized by the fact that any chord drawn from the dead reckoning at a certain azimuthal angle will represent the difference in altitude of that celestial body which at the time of observation was located in the corresponding azimuthal great circle.The longitude and latitude differences also represent the altitude differences of celestial bodies with azimuth 90° (270°) and 0° (180°). Hence, it follows that the true longitude and latitude of the observer's position are indicated by the points where the meridian and the latitude parallel of the dead reckoning are intersected by the h-circle.
Le h-cercle et sa mise en pratique pour la détermination de la longitude et de la latitude du lieu d'observation
Résumé Dans une communication précédente il a été rapporté qu'en navigation astronomique toutes les différences d'hauteur (h) d'un certain point estimé font un cercle (Löhr, Dt. Hydrogr. Z. Bd. 11, Heft 1, 35, 1958).Ci-après ce lieu géométrique sera examiné plus près et sera nommé le cercle h. Sa qualité essentielle réside dans le fait que chaque corde du cercle, tirée du point estimé sous un angle azimutal déterminé, constitue la différence d'hauteur de l'étoile, qui au moment de l'observation se trouva au grand cercle azimutal correspondant.Vu que des différences en longitude et en latitude forment également des différences d'hauteur des étoiles- qui indiquent un azimut de 90° (270°) et 0° (180°)-, il en ressort, que les points d'intersection entre les coordonnées géographiques du point estimé et le h-cercle, indiquent la vraie longitude et latitude du lieu de l'observateur.
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2.
Summary It is pointed out here that instead of adjustment of the g-values at theEötvös Torsion Balance measurements, it is better to adjust the gradients of gravity themselves by wich we can achieve uniformity between the gradients and the g-values i. e. isogammes, free of contradiction by the calculation from these gradients. The corrections are not to be attached to the total gradients, but to the measured gradients in directionx andy. Remarks to the choise of weight of adjust and to the rejection of systematic errors. Common correction of Torsion Balance and Gravimeter measurements. In appendix it is given an complety counted example.

Ungarischen Komitees der Union Géodésique et Géophysique Internationale, ord. Mitglied der Ung. Akademie der Wissenschaften Sopron, Technische Universität.  相似文献   

3.
Summary In the experiment described, we test the possibility of utilizing forecasts of the pressure field, contained in GRID reports, to solve the problem of horizontal boundary conditions of a local model of short-range forecast of meteorological elements. We prove that the assumption of a linear tendency of the prognostic variables in the boundary region yields good results, using the Perkey-Kreitzberg method[1], even if applied to period T=24 hrs. In the Perkey-Kreitzberg method the effect of the horizontal diffusion in the boundary region is suppressed[2]. However, considering the diffusive term apart from the procedure of the method mentioned proves detrimental to the forecast.
nua num n m unau n n ¶rt;au, ¶rt;au ¶rt; ¶rt; u numaau u a ¶rt;u am na muu m. aam, m n¶rt;nu u m¶rt;uu nmuu n au amu nu unauu m¶rt;a u- [1] ¶rt;am u mam ¶rt;a nu nuuu nu¶rt; T=24 a. m¶rt; u- nu¶rt;um n¶rt;au uuuma ¶rt;uuu au amu[2]. ama ¶rt;u a n¶rt; nu¶rt; m¶rt;a nu¶rt;um, ¶rt;a, ¶rt;u n.
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4.
The use of probability distribution ofrecurrence times as described by theexponential, Weibull and Rayleihgprobability densities form the core of theprobabilistic seismic prediction analysispresented in this paper. Using these threeprobabilistic models we derive threeformulas to calculate the conditionalprobability P(t|t) than an earthquakeevent will occur in the time interval (t, t+ t), provide that it has not occurredin the elapsed time t since the last largeearthquake (M 6.4) in the Tokyo area.This paper proposes a new method toestimate the time interval t foroccurrence of a new large earthquake inTokyo area. This time interval is measuredafter the elapsed time (t) since the lastlarge earthquake. To do this we use thethree formulas for the conditionalprobability P(t|t) and the criterionof the maximum conditional probability ofearthquake occurrence.Using a list of historical earthquakeswhich have occurred in the Tokyo area asgiven by Usami (1976, pp. 235–243), wefound that: (1) Using the exponentialmodel, it is estimated that a highlydamaging earthquake magnitude M 6.4, mayoccur before the year 2009.50, orequivalently before June 2009; (2) Usingthe Weibull model, it is estimated that thedamaging earthquake (M 6.4) may occurbefore the year 2129.80, or equivalentlybefore October 2129.  相似文献   

5.
Zusammenfassung Die Anordnung der Schusspunkte I, II ...,A, B ... und der Geophone 1, 2, ...a, b ... nach Figur 1 ermöglicht — horizontalen Reflektor vorausgesetzt — bei demselben Reflexionspunkt eine gute Bestimmung der durchschnittlichen Geschwindigkeiit und des Reflektors durch Ausgleichung mit den Gleichungen (3)-(6). Die angegebenen Gleichungen können auch bei geneigtem Reflektor verwendet werden, da sogar bei 11° Neigung des Reflektors der dadurch verursachte Fehler inv undN unterhalb 0.5% bleibt. Der Reflexionspunkt wandert in diesem Falle allerdings (vgl. Figur 2) mit dem Betrag r im Sinne der Gleichung (17a) weiter.Kennt man die Neigung der Schnittgeraden in der Reflexionsebene, so kann man mit Hilfe der Gleichungen (12) und (14) die genaueren Werte vonv undN ermitteln.Zur Bestimmung des Neigungswinkels wird man vorteilhaft die Anordnung nach Figur 3 treffen, wo bei einem Schuss in I/A die Geophone in 1, 2 ...,a, b ... angeordnet sind. Aus den Messergebnissen können wir durch Ausgleichung nach den Gleichungen (23) und (24) bestimmen.Im Anhang werden Zahlenbeispiele mit praktischen Folgerungen angegeben.
Summary The system of shot points I, II, ...A, B ... and geophones 1, 2 ...a, b according to Figure 1 assures — assuming horizontal reflector — by identical reflection point an advantageous determination of the average velocity and of the reflector by adjustment with equations (3)-(6). These equations can also be used if the reflector dips, as the error caused even by a dip of 11° of the reflector inv andN does not exceed 0.5 percent. The reflection point moves, however, simultaneously (see Figure 2) with the quantily r according to equations (17a).If the dip of the intersection line in the reflection plane is known, the more precise values ofv andN can be computed with the aid of equations (12) and (14).To determine the dip , the system of Figure 3 is most convenient, where the geophons 1, 2 ...a, b ... are attached to a shot inI/A.In the appendix some numerical solutions are given and practical consequences drawn.
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6.
Summary On the basis of investigating 10 storms (1965–1967) good correlation was found between the density of the solar wind energy (2=1/2mNv2) and the intensity of the main phase of the geomagnetic storms, expressed in terms of the maximum decrease of the horizontal intensity (B=H/cos). The relation between 2, or Nv2, and B could then be used to determine the quantities and 0 ( is the factor expressing the increase in energy density in the magnetosphere, 0 is the energy density of the particles in a quiet magnetosphere). A comparison with the directly observed distribution of the energy density of the particles in the magnetosphere indicates that the computed value of 0 seems to be realistic. The magnitude of the factor will have to be checked again.  相似文献   

7.
Summary Records of underwater explosions in Iceland in 1959 and 1960, mainly performed for crustal studies, have been investigated with regard to amplitudes. The amplitudes ofP2 in the 1959 explosions and of the first arrivingP waves in the 1960 explosions were found to be proportional to the first power of the charge weight, whereas amplitudes ofP1 andS1 in the 1959 explosions were proportional to the 3/4-power of the charge up to 200 kg, but increased much slower for larger charges. The influence of water depth of shot point on the charge weights, required to obtain a certain amplitude, has been determined and it was found that the logarithm of the charge weight has a linear relation to water depth down to about 8 meters. The amplitudes of first arrivingP waves decrease as the inverse 2.2-power of the distance up to about 30 km. For greater distances an exponential decrease of the form (const./) exp (–) is valid. ForP2 waves with a frequency of 10 cps we found =0.027±0.003 km–1 for a profile across central Iceland and =0.009±0.004 km–1 for a profile in the western part of Iceland.
Zusammenfassung In den Jahren 1959 und 1960 wurden auf Island Unterwasser-Explosionen ausgelöst, deren Hauptziel Untersuchung der Erdkruste waren. Die Aufzeichnungen der Explosionen werden hier in Hinsicht auf die Amplituden der Wellen untersucht. DieP2-Amplituden in den Explosionen von 1959 und die Amplituden der zuerst ankommendenP-Wellen in den Explosionen von 1960 waren proportional der ersten Potenz des Ladungsgewichtes, während diePl-undSl-Amplituden in den Explosionen von 1959 proportional der 3/4-Potenz des Ladungsgewichtes bis 200 kg waren. Für höhere Ladungsgewichte wuchsen die Amplituden langsamer an. Es wurde der Einfluss der Tiefe des Schusspunktes unterhalb des Wasserspiegels auf das für eine gewisse Amplitude benötigte Ladungsgewicht bestimmt. Es ergab sich dabei, dass der Logarithmus des Ladungsgewichtes in einer linearen Beziehung zur Tiefe, bis etwa 8 m, steht. Die Amplituden der zuerst ankommendenP-Wellen sind umgekehrt proportional der 2.2-Potenz der Entfernung, bis etwa 30 km. Für grössere Entfernungen ist die Abnahme der Amplituden exponential und kann durch (Konst./) exp (–) dargestellt werden. FürP2 mit einer Frequenz von 10 cps haben wir =0.027±0.003 km–1 für ein Profil in Zentral-Island und =0.009 ± 0.004 km–1 für ein Profil in West-Island gefunden.
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8.
Herpertz  E.  Israël  H.  Verzár  F. 《Pure and Applied Geophysics》1957,36(1):218-232
Zusammenfassung Es wird zum ersten Male ein Vergleich luftelektrischer Elemente in kernarmer Luft von etwa 50–1000 [KK/cm3] durchgeführt. Es zeigt sich, dass auch in diesem Bereich der Kernkonzentration die vereinfachte Wiedervereinigungsgleichung noch ihre Gültigkeit hat. Die Streuung der einzelnen Werte ist sehr gross. Die Gründe dieser Streuungen werden kurz erwähnt. Die Lösung der Wiedervereinigungsgleichung wird für den Fall kleiner Kernkonzentrationen in eine e-Funktion entwickelt. Eine genaue Aussage über den Absolutwert der Leifähigkeit kann auf Grund dieser Gleichung nicht gemacht werden. Diese Gleichung gibt über die Beziehung der Leitfähigkeitsänderung und der Kernzahländerungd/dZ=– Auskunft. Einige Tagesgänge der Monatsmittelwerte werden demonstriert.
Summary For the first time comparisons are made in an atmosphere with a small number of condensation nuclei, between the content of condensation nuclei and atmospheric electrical elements. The simplified equation for the recombination is valid in this range of nuclei content too. The dispersion of single values is very great. The causes for this dispersions are briefly mentioned. The solution of the equation of recombination is evolved into an exponential function for the case of small nuclei content. An exact statement for the absolute value of conductivity cannot be given on the basis of this equation. This equation provides information on the relations of variations of conductivity and numbers of nuclei:d/dZ=–. Some diurnal variations of the monthly means are demonstrated.
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9.
Summary Relative arrival times at the Uppsala tripartite seismograph array station are used to determinedT/d and ray azimuth for some 200 compressional phases. Corrections, although very small, are applied for station elevations, telephonic transmission delays and array geometry. The computeddT/d and ray azimuths are further corrected to remove the effect of lateral heterogeneity immediately beneath the array station. Errors indT/d and azimuth are considered from a partly theoretical, partly empirical approach. They amount to about 0.18 sec/deg indT/d and 1.6° in azimuth. Standard deviations in epicentral locations are empirically determined to be about 2° due to slowness error and less than 1.5° due to azimutherror; or about 250 km overall. These figures compare favourably with other, more costly, arrays.  相似文献   

10.
Zusammenfassung Es wird untersucht, welche Aenderungen in der vertikalen Ausdehnung und der Dichte von rechteckigen Prismen erlaubt sind, ohne ihren gravimetrischen Effekt über gewisse Grenzen hinaus zu ändern. Formen von Massen bzw. von geologischen Körpern, die sich untereinander nur in geometrischen Dimensionen und in der Dichte unterscheiden, praktisch aber den gleichen gravimetrischen Effekt haben, werden gravimetrisch äquivalent genannt. — Es wird ein Beispiel durchgerechnet, in dem die Abmessungen solche sind, dass die rechteckigen Prismen als isostatische Kompensation einer Modell-Gebirgskette, von der Erstreckung der Alpen angesehen werden können. — Aus dem Ergebnis wird der Schluss gezogen, dass das Studium der Schwereanomalien keine klare Vorstellung von der Erstreckung des störenden geologischen Körpers unter dem Gebirgszuge liefern kann, selbst wenn seine Form bekannt ist. — In einem Anhang werden die für die Berechnung der gravimetrischen Aequivalenz nötigen Formeln mitgeteilt.
Summary It is examined which changes of the vertical extension and of the density of rectangular prisms are allowed without changing their gravity effects beyond certain limits. Forms of mass respectively of geological layers which differ from each other only in geometrical dimensions and in density but have practically the same gravity effect are called gravimetrically equivalent. — A synthetical example is treated in which the dimensions are such that the rectangular prism can be regarded as isostatic compensation for a pattern mountain range of the extension of the Alps. — It is concluded that the examination of the gravity anomalies cannot furnish a clear conception of the extension of the disturbing geological layer below the mountain range, even if its form is known. — In an appendix the necessary formulas for calculating the gravimetrical equivalence are given.
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11.
Summary It has been shown that dynamically, on the basis of the distribution of angular momenta, the Jovian system cannot be considered an analogue within the Solar system. The total tidal decrease in the angular momentum of Jupiter and in its angular velocity of rotation have been estimated, as well as the loss of mechanical energy due to tidal dissipation. It has been concluded that there are no dynamical contradictions with the hypothesis of the common cosmogonic origin of Jupiter and of its eight close satellites.
aam, m ¶rt;uauu, n an¶rt;u m uma ¶rt;uu, um numa umam aayu um. a a y au ma uma ¶rt;uu numa u z mu z au u—a nuuz mu, ma a nmu au yuu um u—a ¶rt;uunauu. a au, m m ¶rt;uauu azau zunm m zuu aaa numa u z uau u nmu.
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12.
Zusammenfassung Das Gebiet um die Ostsee ist als erdmagnetisch stark gestört bekannt. Die Karte zeigt die Verteilung der intensiven Anomalien, wo Z 2000 and 5000 überschreitet. Der Gruppierung dieser Anomalien kann man eine ung.N Richtung zuschreiben.
Summary The area around the Baltic Sea is known as magnetically intensely disturbed. The map shows the distribution of most intensive anomalies, where Z is more than 2000 and 5000 . The direction of the group of these intensive anomalies can be as appr.N supposed.
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13.
aamuam mam uu mn nma ma-au a. a¶rt; uua¶rt;uma mnam, uuma mnn¶rt;mu u mn nma m ¶rt;uamau au uu uma, n¶rt; m n¶rt; mn nm nu¶rt; a. 2. a u au Q=1,99 u 2,06×10–6 /2 am ¶rt;au mu n ua amu, ma mu (2,5×10–6 a/2 ) aum nam mm ¶rt;uana. um mm am na m¶rt;, ¶rt;¶rt; nu¶rt;m am mam.  相似文献   

14.
Zusammenfassung Die Gleichgewichtsfiguren lassen sich gänzlich unabhängig vom Dichtegesetz durch die Eingeschaft charakterisieren, daß der Absolutbetrag des Formparametersf0 ein Minimum sein muß. Diese merkwürdige Eigenschaft liefert eine Gleichung zwischen der geometrischen Abplattung und den beidenStokesschen Konstanten und , mit deren Hilfe aus den 4 Lösungen desHelmertschen Gleichungssystems für eine bestimmte Masse die 3 Gleichgewichtsfiguren ausgesiebt werden können. Jede beliebige heterogene sphäroidische Gleichgewichtsfigur ist entweder durch die Masse und die Gestalt ihrer freien Oberfläche oder durch die Masse und drei physikalische Parameter gänzlich eindeurig bestimmt; sie hat ein streng individuelles Dichtegesttz. Aus der dreifach unendlichen Mannigfaltigkeit der Gleichgewichtsfiguren können linear Reihen herausgegriffen werden, indem man entweder zwei physikalische Parameter festhält oder indem man die Figuren aufsucht, welche eine gegebene Fläche zur gemeinsamen äußeren Niveaufläche besitzen oder die Reihe jener Gleichgewichtsfiguren, die sich aus der Schar der äußeren Niveauflähen einer gegebenen Gleichgewichtsfigur bilden läßt.Obwohl das HauptträgheitsmomentC keineStockessche Konstante ist, kann das durch ,W 0 undC eindeutig definierte Normalsphäroid der Erde hypothesenfrei bestimmt werden, weil in der Reihe (,K) auch die Trägheitsmomente und damit die dynamische Abplattung konstant ist. Damit kann die empirisch bekannte dynamische Abplattung mittels des Rückganges auf die homogene Ausgangsfigur der Reihe (,K) durch die statische Abplattung ersetzt werden. Allerdings muß der Ableitung des Normalsphäroides an Stelle der primär unbekannten Werte für die Erdmasse und den Potentialwert des Geoides die Äquatorschwere und die Äquatorachse zugrunde gelegt werden.Abschließend werden noch die drei linearen Reihen (,W 0), (,K) und (W 0,K) diskutiert, welche sich im Normalsphäroid schneiden müssen. Auch kann in dem mit den Achsena, undh m gebildeten Koordinatensystem die Hüllfläche der Gleichgewichtsfiguren angegeben werden; sie ist durch den Formparameterf=–3a2/2 gekennzeichnet.
Summary The figures of equilibrium independant from the law of density in their interior can be characterized by the remarkable property that the absolute value of the «shape-parameter» must be a minimum. This gives an equation between the flattening and the twoStokes constant and , by which the 3 figures of equilibrium can be selected from the 4 solutions ofHelmert's equations for a given mass. Each inhomogeneous spheroidical figure of equilibrium is determined unequivocally by the mass and the shape of its free surface or by the mass and three physical parameters; the law of density is strictly individual. From the threefold infinite multiplicity of the figures of equilibrium linear series are to find out with two fixed physical parameters or you can compute a series of figures with a common level surface or the series built by all level surface of a given figure of equilibrium.Though the moments of inertia are notStokes constants the normal spheroid of earth unequivocally defined by ,W 0 andC can be determined without hypotheses, because in the series (,K) also the moments of inertia and the mechanical ellipticity are constant. Therefore the empirically known mechanical ellipticity can be substituted by the static flattening returning to the homogenous figure in the beginning of the series. Of course the determination of the normal spheroid of earth demands the knowledge of gravity in equator and of the equator-axis instead of the unknown mass of earch series (,W 0), (,K) and (K,W 0), which intersect in the normal spheroid, are discussed. Also the boundary surface of the figures of equilibrium in the Cartesian system of the coordinatesa, andh m is discussed; this surface is determined byf=–3a2/2.
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15.
Summary The geopotential scale factor R 0 =GM/W 0 has been determined on the basis of satellite altimetry as R 0=(6 363 672·5±0·3) m and/or the geopotential value on the geoid W 0 =(62 636 256·5±3) m 2 s –2 . It has been stated that R 0 and/or W 0 is independent of the tidal distortion of surface W=W 0 due to the zero frequency tide.
¶rt;a nmu amumuu u ama amnmuaa R 0 =GM/W 0 =(6 363 672,5±0,3) m u/uu aunmuaa a nmuu¶rt;a W 0 =(62 636 256,5±3) m2 s–2. m, m R 0 u/uu W 0 auum m nm amu a a nuu ¶rt;au nmu W=W 0 .
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16.
¶rt;aam ¶rt;a m¶rt;a amu uaa, u u , u auam u ma mum nuu ¶rt; uau aumma. u n u ama u ma n¶rt; ma m¶rt;a nm a umam u naa u ¶rt; nuu. mm m¶rt; n au auu u aau n¶rt;mam a au nm aum nu m unu a a.  相似文献   

17.
Summary Upgoing and downgoing deuteron whistlers were found on VLF records made by Interkosmos 5, 14 and 19 satellites even at heights below 1000 km. To account for them, a slight admixture ofD + ions has been introduced into the ionospheric plasma model with the usual content of only three ion speciesH +,He + andO +. Relations derived for the calculation of characteristic frequencies in a five-component plasma (e,H +,D +,He +,O +) are given as well as the values of characteristic frequencies calculated on this basis. The observed features of upgoing and downgoing deuteron whistlers could be explained by the calculation results, and it is also possible to formulate some conclusions for the purposes of plasma diagnostics.
mu um, anmau a ma u u, u a a nmua m 5, 14 u 19 a ma ¶rt;a 1000 . u u a ¶rt;a ¶rt; u na ¶rt;au uH +,He +,O + aa nuD + u. m mm ua nma ¶rt;a ¶rt; aamumuu amm ¶rt;a ¶rt;u na. uu aamumuu amm nuu um a¶rt;a mu ¶rt;mu um. a m ¶rt; unam aamumuu ¶rt;mu um ¶rt; u¶rt;au naam na.
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18.
Crystallization history of Obsidian Dome,Inyo Domes,California   总被引：4，自引：0，他引：4  
Samples obtained by U.S. Department of Energy research drilling at the 600-year-old Obsidian Dome volcano provide the rare opportunity to examine the transition from volcanic (dome) to plutonic (intrusion) textures in a silicic magma system. Textures in the lavas from Obsidian Dome record multiple periods of crystallization initiated in response to changes in undercooling (T) related to variable degassing in the mag-ma. Phenocr)ysts formed first at low T. A drastic increase in T, related to loss of a vapor phase during initial stages of eruption, caused nucleation of microlites. All of the lavas thus contain phenocrysts and microlites. Extrusion and subsequent devitrification of the dry (0.1 wt% H2O) magma crystallized spherulites and fine-grained rhyolite at high T. A granophyric texture, representing crystallization at a moderate T, formed in the intrusions beneath Obsidian Dome. Textures in the intrusion apparently represent crystallization of hydrous (1–2 wt% H2O) rhyolitic magma at shallow depths.  相似文献   

19.
Summary The dynamics of the main processes of energy accumulation and dissipation in the Earth's magnetosphere at various geomagnetic disturbance levels is examined. The results of the relevant calculations are tabulated. The relationships between the energy parameters of the solar wind and the Earth's magnetosphere are analyzed. Some conclusions concerning the field-aligned currents in polar caps, the Joule dissipation of energy and the energy injection into the ring current, the energy releases in the upper ionosphere, etc., are drawn.
ama ¶rt;uaua n anu u ¶rt;uunauu uu aum u nu au aum mu. mam uu n¶rt;ma maua. auum au ¶rt; muuu aamumuau ma u aum u. u¶rt;m m au n¶rt; ma n an, uu ¶rt; ¶rt;uunauu, uu uuu m, uu, ¶rt; u, u m. ¶rt;.
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20.
Summary The seismic energy released by global earthquake activity with time was correlated with F=||, where || is the absolute value of the change of the Sun's acceleration with time. For deep earthquakes and probability P=0.95, the coefficient of correlation was found to be around 0.4. For shallow earthquakes, the dependence was not proved.
¶rt;a u uu (1900–1982.) ua ¶rt; F=||,¶rt; || am au uu u a. mu (h>60 ) u ¶rt; mmu =0.95 uum uu ¶rt;muam0.45. nm mu auum a n¶rt;m¶rt;a.
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