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地震非均匀度的研究及在强震中期预报中的应用 总被引：27，自引：14，他引：27
室内岩石破裂实验表明，主破裂前声发射事件在时间分布上随着应力增强存在着均匀－非均匀现象。本文据此提出了一个能够有效刻画强震前中小地震活动在时空分布上不均匀性的参量－地震非均匀度（ＧＬ值）。据对中国大陆１９２０年以来４３次Ｍｓ＞７．０大震震前５年Ｇ时间变化扫描结果，发现除少数边界附近的大震外，所有７级大震震前１－３年，在震中一定范围内５级以上地震活动显示出明显的非均匀状态（ＧＬ值大于１．０）；同时， 相似文献
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粗粒稻田花岗岩（平均粒径５ｍｍ）和细粒大岛花岗岩（粒径小于２ｍｍ）样品在三轴压缩实验中产生变形。其声发射（ＡＥ）由２０个传感器进行实时监测。每次实验中，依据观测资料的各向异性速度模型均测到数千个事件。两种岩石的声发射源空间分布具有分形结构。稻田花岗岩和大岛花岗岩的平均分维标度分别为２．３和２．７。两种岩石的声发射源机制差异较大。稻田花岗岩在整个破裂过程中，Ｓ型（源于剪切破裂）占主导地位，而大岛花岗 相似文献
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基于一组实验结果,讨论了岩石标本的非均匀性（预存微裂纹和宏观裂纹）对声发射 时空分布的影响. 对比分析表明,预存微裂纹的存在使得破裂成核前声发射率快速增加、 b值表现出一种短期异常现象,即在下降背景上出现起伏,从而增加了破裂时间的可预报 性. 宏观结构（节理、层面等）的存在对声发射率和b值的影响与微裂纹相同,而且宏 观结构对声发射的空间分布具有控制作用,声发射丛集的宏观构造通常控制着未来的主破裂 . 这意味着宏观构造的存在使得主破裂的时间和位置预报成为可能. 相似文献
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通过实验室的试验，发现了声发射（ＡＥ）时空分布的丛集现象，为了研究声发射发生的随机过程，测出了在不同应力水平下处于稳定蠕变阶段的声发射事件发生的时间。大岛花岗岩受不同强度的恒定单轴应力的持续作用，声发射事件的发生时间被分为泊松过程和自激过程两部分；在后一过程中，前一个事件会激发下一个事件。应力越大源分布越集中，裂隙密度越大，自激发特性越强，这与在较高应力水平下源分布越集中的情况相符。 相似文献
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岩石破裂系分形及分维数测定 总被引：1，自引：3，他引：1
花岗岩在固体围压三轴压缩下破裂，然后沿主破裂面摩擦滑动（粘滑或稳滑），实际后我们将样品从围压介质铅中剥出来，做成显微薄片。在２０倍显微投影仪下观测其主破裂及裂纹系分布，用尺度法统计并计算裂纹系分维。结果表明，８个样品的无标度区（Ｒ）都相同，但是随尺度变化，分维值表现出分段线性的特征。当０．０５〈Ｒ〈０．１５ｍｍ时，裂纹系分维在１．１２－１．４１之间，主破裂分维在１．０８－１．１５之间；当０．１５〈 相似文献
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对仅具有线定位功能的4010声发射仪进行了改装,使之能进行面定位并能实时输出。增加同步时间控制器,使两组线定位器能保证对同一事件进行两个轴向同时定位;改单探头为多探头并联,并且在探头和样品间加声导板,减小定位误差,使非线性定位造成的误差与仪器的分辨精度一致,综合误差为样品尺度的1.5%;用Z-80单板机程控声发射仪和宽行打印机,将两个轴向的定位坐标和样品声发射率(或事件累集数,或能量值)实时打印。用改装后的4010声发射定位仪,在单轴压缩下对板状样品(30015013mm)进行直至破裂的定位实验,结果表明仪器的定位功能理想。同时,AE空间分布表明:于样品破坏前在崩裂型破裂区周围形成明显空区;AE密集区均被宏观张性或压性破裂贯穿;空间分布图象具有明显的阶段性。 相似文献
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地震矩张量反演是获取震源过程的有效方法.岩石变形过程中的声发射与地震类似,均是弹性应变能快速释放.如假设条件得到满足,矩张量反演方法同样可用于了解声发射震源过程.声发射矩张量反演可使用P波位移进行计算.当样品尺寸远大于声发射波长,且声发射由微破裂产生,声发射源的尺度很小时,P波矩张量反演可采用远场近似.本文首先针对声发射的特点,实现根据远场P波反演声发射矩张量的算法,并通过人工声发射实验对算法的正确性和可靠性进行了检验.最后,用声发射矩张量反演方法对花岗岩单轴压缩实验的声发射源特征进行了分析.结果表明：对于纯剪切破裂模式,声发射矩张量反演可得断层面;对于非纯剪切破裂模式,如纵向挤压导致的横向张性劈裂,由于存在多解性不能得到断层面,但可通过矩张量的迹区分破裂模式. 相似文献
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对几种不同结构的岩石标本在变形过程中声发射b值和频谱随时间的变化特征进行了对比研究 ,其中包括完整花岗岩标本、含有天然愈合节理的花岗岩标本、含有拉张型和挤压型雁列式断层以及平直断层的标本等。研究表明 ,声发射b值和频谱的特征不仅会受标本结构的影响 ,而且在同一标本的不同变形阶段也可能表现出不同的特征 ,其机制与变形方式以破裂为主或以摩擦为主有关。当变形以破裂为主时 ,声发射b值和频谱在失稳前会出现明显的下降 ;当变形以摩擦为主时 ,声发射b值和频谱在失稳前变化相对较小 ,且上升或下降均可能出现。实验结果意味着b值和频谱特征作为失稳前兆 ,在不同的构造环境下可能会有不同的特征 ,而强震孕震区内不同断裂构造的存在会造成前兆时空分布的非均匀性 相似文献
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粘滑失稳及其物理场时空分布的实验研究 总被引：6，自引：3，他引：6
摩擦滑动的物理场实验研究表明：（１）能量空间分布的差异是失稳的重要条件，单发型大事件常发生于高能量向低能量的突变带或高能量背景区内的相对低能量区；（２）单发型大事件的孕育过程常常经历若干个能量输入输出循环，产生多个前兆阶段，并在失稳前源区常有一个弱化过程。小震或群发型事件失稳前常常只有一个能量积累与强化的过程，失稳前兆阶段性反映较差；（３）粘滑失稳时断层的位错与声发射的大小未见明显关系 相似文献
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岩石摩擦滑动中声发射的多普勒效应 总被引：2，自引：1，他引：2
在双剪摩擦滑动实验中可观测到声发射的多普勒效应。对于单个声发射事件，顺断裂扩展方向上的探头可记录到较短周期的初动波半周期，而在断裂扩展反方向上的探头记录则反之，在扩展过程中，声发射前续波由初始破裂引起的前激波、声源破裂扩展的扩展相和停止相组成，显示出声源破裂有一由静到动的加速过程。而在时间序列上，声发射事件存在着３个阶段：较强声发射事件发生初期，前激波时间超前较长，停止相不明显，声发射源的破裂速度较慢；第二阶段停止相突出，扩展速度加快，前激波到时超前量减小；最后，在原初始半周期处叠加了较大振幅的高频波 相似文献
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岩石破裂扩展过程中的声发射b值动态特征及意义 总被引：10，自引：0，他引：10
利用多道声发射（ＡＥ）采集系统记录了不同构造的岩石试件变形破坏过程中的ＡＥ全波形，由扫描算法求得试件变形全过程的ＡＥｂ值动态曲线；根据变化幅度和演化方式，将ＡＥｂ值曲线分为山脊线状和台阶状两类；经与应力－应变时程曲线及试件破裂特征对比，发现山脊线状和台阶状ＡＥｂ值曲线分别对应于较均匀岩石试件的渐进式稳态破裂扩展和含扁平状非均匀构造岩石试件的突发式失稳破裂扩展，后者的破裂状态及其转变可用破裂相和相变来描述 相似文献
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蒙脱石的脱水作用对断层摩擦本构行为的影响 总被引：4，自引：3，他引：4
利用高温双轴摩擦装置，研究了含蒙脱石的断层带在不同温度下摩擦滑动的速度依赖性，以期了解脱水作用对摩擦行为的影响。结果表明，断层带摩擦强度随温度而升高，而速度依赖性较为复杂，以１．４ｕ／ｓ为界，室温和１００℃时，低滑动速率下表现为微弱的速度弱化，高滑动速率下则表现为速度强化；２００℃时均为速度强化；３００℃时高滑动速率下仍为速度强化，但低滑动速率下转变为速度弱化；４００℃以上，均为明显的速度弱化。摩擦行为的变化与脱水过程及相应的断层物质变形方式的变化密切相关 相似文献
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１９９２年１月海南省东方县发生小震群活动，本文利用在震中附近设立的５台ＤＣＳ－３０２数字磁带加速度地震仪记录的近场资料，进行了剪切波分裂的研究采用相关函数方法，通过对１８个做了精确定位的地震事件共４２条有效记录的分析，计算出了快剪切波的偏振方向为１１３°±１８Ｏ°，慢剪切波的时间延迟为（３．１±１．１）ｍｓ／ｋｍ，裂隙密度的平均值为０．００９７±０．００３３．结合该地区的地震活动性，分析了区域应力变化对时间延迟的影响，并根据ＥＤＡ理论讨论了分裂剪切波的时间延迟的变化特征，发现快、慢剪切波的到时差（时间延迟）随地震活动性及应力积累而变化，并推断出该区的主压应力场为北西西方向． 相似文献
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１９９１年７月－１９９２年６月，中、美两国合作在青藏高原架设了１１个宽频带数字记录的ＰＡＳＳＣＡＬ临时地震台站，它们分布在青藏公路沿线和青藏高原东部地区．利用这些台站记录到的高质量数据，对远震的ＳＫＳ波进行分析和计算，在多数台站观测到了ＳＫＳ波分裂的现象．用ＳＣ方法计算了青藏高原所记录到的ＳＫＳ波分裂的参量，即快波偏振方向φ和快、慢波的到时差δｔ，探求台站下地幔介质的各向异性．φ从南（拉萨）往北（至格尔木）有一趋势变化，从南边的北东方向渐变至北边的近东西方向．快、慢波的到时差在高原上向北渐渐变大，在不冻泉达到最大；再往北至格尔木又迅速减小．认为在印度板块和欧亚大陆的碰撞挤压下，雅鲁藏布江以北青藏高原下面的上地幔物质在区域构造应力场的作用下，沿东西方向发生形变以至流动，它使上地幔中橄榄岩的晶格排列方向平行于物质形变或流动的方向． 相似文献
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断层泥的再生显微结构特征及其地震地质意义 总被引：3，自引：1，他引：3
三轴剪切摩擦实验后的断层泥与天然断层泥的再生显微结构特征研究表明，断层泥的显微结构特征与断层滑动方式之间有一定的关系，稳滑使断层泥变形均匀，产生低角度剪切（＜１４°）、布丁构造和颗粒碎裂流动。粘滑使断层泥局部发生强烈变形、高角度剪切（＞１４°）和碎粒出现随机裂纹等。断层泥的再生显微结构特征可用作鉴别古地震的存在 相似文献