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Résumé Dans le cadre des multifractals universels, il est possible de caractériser la variabilité spatio-temporelle de la pluie sur une grande gamme d’échelle à l'aide de trois paramètres invariants d’échelles. Dans cette étude, nous avons estimé ces paramètres multifractals sur des simulations numériques effectuées avec le modèle méso-échelle Méso-NH, développé par Météo-France et le Laboratoire d'Aérologie (Univ. P. Sabatier, Toulouse, France), et des images radar composites, couvrant le même événement pluvieux, à savoir un orage particulièrement violent, dit de type Cévenol, ayant eu lieu sur la partie sud de la France du 5 au 9 Septembre 2005. La comparaison des résultats montre que les deux types de données présentent des domaines d'invariance d’échelle relativement similaires, et dont les propriétés sont en accord avec les modèles de précipitation spatio-temporels unifiés et scalants les plus simples. Néanmoins l’évaluation de leurs exposants conduit à des valeurs parfois fortement différentes. Citation Gires, A., Tchiguirinskaia, I., Schertzer, D. & Lovejoy, S. (2011) Analyses multifractales et spatio-temporelles des précipitations du modèle Méso-NH et des données radar. Hydrol. Sci. J. 56(3), 380–396. 相似文献
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Prof. Dr. M. Matschinski 《Pure and Applied Geophysics》1954,27(1):35-84
Summary In Chapter I the outlines of the problem of the interpretation in geophysics are given, followed by an example of the linear interpretation: seismic mirror. The author differentiates between the algebric interpretation and the statistical one. Examples of application of the method of the least squares are mentioned too.Chapter II contains the classification of the problems of the interpretation in geophysics: the author points out that there arefour fundamental problems. Thefirst one consists in choosing the hypothetical geologic structure and in describing it in mathematical forms having various parameters. Thesecond problem is the determination of the numerical values of these parameters. Usually an engineer looks for the most probable numerical values; but these values are not the only possible ones. Therefore thethird problem consists in determining the likelihood of all possible values. This is to determine the likelihood of this or other geological structures entering in the outlines of the assumed hypothesis. Thefourth and last problem is the determination of the likelihood of the hypothesis itself.In Chapter III the author investigates the certitude of the geophysical calculations, he indicates that it is necessary to accept some limitations for the variations of the parameters; the likelihood can correspond only to a group of these variations. He gives a detailed scheme for the numerical computation of the likelihood of the assumed geological structure.Chapter IV contains the application of the general theory to the determination of a fault from the gravimetric observations. This more complicated computation completes the simple examples from the seismic survey given in the preceding chapters. 相似文献
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P. Par Mercier 《Aquatic Sciences - Research Across Boundaries》1957,19(2):613-623
Conclusion Par ce qui précède, on se rend compte que chaque lac constitue un cas particulier qui doit être étudié pour lui-même et que
l'aération artificielle d'un lac de grandes dimensions est susceptible d'être réalisée.
A notre époque les lacs prennent de plus en plus d'importance comme réservoirs pouvant servir à l'alimentation en eau potable.
Pour remplir ce r?le il est indispensable que la qualité de l'eau soit satisfaisante afin d'éviter des traitements co?teux.
On peut dire que l'aération artificielle, malgré le co?t initial des installations et la consommation annuelle d'énergie électrique,
est le procédé le plus économique pour améliorer l'eau d'un lac eutrophe.
Actuellement la consommation de l'eau augmente partout et dépasse parfois dans certaines agglomérations 1000l/habitant/par
jour. Dans ces conditions les frais d'exploitation d'une station d'aération conjuguée avec un service important de distribution
d'eau ne grèvent le prix de revient du mètre cube que d'un supplément minime. Il est évident que l'emploi de l'aération artificielle
pour assainir un lac ne dispense pas de combattre les causes originelles de la pollution des eaux. C'est un procédé auxiliaire
précieux qui peut aider un lac à rétablir son équilibre biologique compromis par les conséquences de l'eutrophie.
Cet article résume les idées exposées par l'auteur à l'occasion d'un colloque organisé à Zurich le 22 février 1957 par le
Prof.Jaag, président de la Commission hydrobiologique de la Société helvétique des sciences naturelles. 相似文献
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Prof. Dr. J. P. Rothé 《Pure and Applied Geophysics》1948,12(3-4):134-144
Résumé On a déjà souvent signalé que le champ magné ique terrestre s'est trouvé modifié de fa?on durable à la suile de mouvements
séismiques. L'auteur rappelle plusieurs exemples récents d'anomalies magnétiques mesurées au Japon à la suite d'importants
séismes (Kato). L'anomalie magnélique duBassin de Paris se déforme dans le temps en liaison possible avec des déplacements magmatiques et une activité séismique avortée. Le séisme
du 11 juin 1938 en Belgique montre d'intéressants rapports avec l'anomalie magnétique belge. Les cartes isoporiques mondiales
présentent des relations avec les cartes de séismicité (Omer).
L'auteur pense que séismes et déformations du champ magnétique terrestre sont plus ou moins étroitement liés et que peut être
une réaction atomiqueen chaine peut expliquer les séismes orogéniques et leurs répliques.
Summary It was yet often noted that the earth's magnetic field has been steadily modified on the result of seismic earth movements. The author cites many recent examples of magnetic anomalies measured in Japan after major earthquakes (Kato). The ?Bassin de Paris?'s magnetic anomaly is modified during a certain time in a possible connection with magmatic removals and with some seismic activity. The earthquake of June 11 th., 1938 in Belgium shows some very interesting connections with the belgian magnetic anomaly. Suggestive relationships are noted between changes in the earth's secular magnetic field and areas of seismicity (Omer). The author thinks that the earthquakes and the deformations of the earth's magnetic field are more or less closely connected one with another, and it may perhaps be that the atomic energy (chain reactions) may explain some orogenic earthquakes and their aftershocks.相似文献
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Prof. Ing. Antonio Gião 《Pure and Applied Geophysics》1956,35(1):73-93
Résumé Le mémoire commence par la déduction de l'équation générale d'évolution des champs géostrophiques. Cette équation fait intervenir une fonction (S) du gradient de pression et de la température qui joue un rÔle essentiel dans la discussion des conditions de stabilité des champs de pression et de température.Les configurations théoriques du champ de pression, lorsqueS est spatialement constante, constituent des familles de champs auxquelles appartiennent les champs stationnaires. Ces familles permettent d'analyser tout champ de pression complexe en le décomposant en une somme de champs partiels simples possédant des propriétés de symétrie par rapport aux méridiens passant par leurs centres.On peut baser sur cette analyse géostrophique une méthode pour la classification rationnelle des types de temps, qui est appliquée ici aux champs moyens de Juillet et de Janvier en Europe.
Mémoire N 1 du CIRMM (Centre International de Recherches sur la Météorologie de la Méditerranée). 相似文献
Summary The paper begins with the deduction of a general equation for the evolution of the geostrophic fields. This equation leads to the definition of a function (S) of the pressure gradient and the temperature which plays an essential part in the discussion of the stability conditions of the pressure and temperature fields.The theoretical configurations of the pressure field, whenS is constant in space, form well defined families of fields comprising all the stationary fields. By means of these families any complex field can be analysed through its decomposition in a sum of simple fields with symmetry properties with respect to their central meridians.A method for the rational classification of weather types can be based on this geostrophic analysis and is applied here to the european mean pressure fields for the months of July and January.
Mémoire N 1 du CIRMM (Centre International de Recherches sur la Météorologie de la Méditerranée). 相似文献
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Josef Ryšavý 《Studia Geophysica et Geodaetica》1960,4(2):119-129
Sans résumé
En collaboration avec les membres de la rédaction: prof. Ing. Ján Krajčí, Dr. Ing. Karel Kučera et Dr. Ing. Jan Kašpar.
Adresse: Národní tř. 3, Praha 1. 相似文献
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Résumé On commence par définir le creusement et le comblement d'une fonctionp(, t) du tempst et des points (, ) d'une surface régulière fermée en se donnant, sur cette surface, un vecteur vitesse d'advection ou de transfert
tangent à . Le creusement (ou le comblement) est la variation dep sur les particules fictives se déplaçant constamment et partout à la vitesse
, A chaque vecteur
et pour un mêmep(, ,t) correspond naturellement une fonction creusementC (, ,t) admissible a priori; mais une condition analytique très générale (l'intégrale du creusement sur toute la surface fermée du champ est nulle à chaque instant), à laquelle satisfont les fonctions de perturbation sur les surfaces géopotentielles, permet de restreindre beaucoup la généralité des vecteurs d'advection admissibles a priori et conduit à des vecteurs de la forme:
, oùT
est un scalaire régulier, () une fonction régulière de la latitude ,
le vecteur unitaire des verticales ascendantes etR/2 une constante. Ces vecteurs sont donc une généralisation naturelle des vitesses géostrophiques attachées à tout scalaire régulier. Dans le cas oùp(, ,t) est la perturbation de la pression sur la surface du géoïde, le vecteur d'advection par rapport auquel on doit définir le creusement est précisément une vitesse géostrophique: on a alors ()=sin etT
un certain champ bien défini de température moyenne.On déduit ensuite une formule générale de géométrie et de cinématique différentielles reliant la vitesse de déplacement d'un centre ou d'un col d'un champp(, ,t) à son champ de creusementC (, ,t) et au vecteur d'advection
correspondant. Cette formule peut être transformée et prend la forme d'une relation générale entre le creusement (ou le comblement) d'un centre ou d'un col et la vitesse de son déplacement, sans que le vecteur d'advection
intervienne explicitement. On analyse alors les conséquences de ces formules dans les cas suivants: 1o) perturbations circulaires dans le voisinage du centre; 2o) perturbations ayant, dans le voisinage du centre, un axe de symétrie normal ou tangent à la vitesse du centre; 3o) évolution normale des cyclones tropicaux.Finalement, on examine les relations qui existent entre le creusement ou le comblement d'un champ, le vecteur d'advection et la configuration des iso-lignes du champ dans le voisinage d'un centre.Ces considérations permettent d'expliquer plusieurs propriétés bien connues du comportement des perturbations dans différentes régions.
Communication à la 2ème Assemblée de la «Società Italiana di Geofisica e Meteorologia» (Gênes, 23–25 Avril 1954). 相似文献
Summary The deepening and filling (development) of a functionp(, ,t) of the timet and the points (, ) of a regular closed surface is first of all defined, in respect to a given advection or transfer velocity field tangent to , as the variation ofp on any fictitious particle moving constantly and everywhere with the velocity . For a givenp(, ,t) and to any there corresponds a well defined development fieldC (, ,t). All theseC fields are a priori admissible, but a very general analytical condition of the perturbation fields in synoptic meteorology (the integral of the development fieldC (, ,t) on any geopotential surface vanishes at any moment), leads to an important restriction to advection vectors of the form: , whereT is any regular scalar, () any regular function of latitude, the unit vector of the ascending verticals andR/2 a constant. These vectors are a natural generalisation of the geostrophic velocities attached to any regular scalar. Whenp(, ,t) is the pressure perturbation at sea level, its development must be defined in respect to a geostrophic advection vector belonging to the above defined class of vectors with ()=sin andT a well defined mean temperature field.A general formula of the differential geometry and kinematics ofp(, ,t) is then derived, giving the velocity of any centre and col of ap(, ,t) as a function of the advection vector and the corresponding development fieldC (, ,t). This formula can be transformed and takes the form of a general relation between the deepening (and filling) of a centre (or a col) of ap(, ,t) and its displament velocity, the advection vector appearing no more explicitly. A detailed analysis of the consequences of these formulae is then given for the following cases: 1o) circular perturbations in the vicinity of a centre; 2o) perturbations having, in the vicinity of a centre, an axis of symmetry normal or tangent to the velocity of the centre; 3o) normal evolution of the tropical cyclones.Finally, the relations between the developmentC (, ,t) of a fieldp(, ,t), the advection velocity vector and the configuration of the iso-lines in the vicinity of a centre are analysed.These theoretical results give a rational explanation of several well known properties of the behaviour of the perturbations in different geographical regions.
Communication à la 2ème Assemblée de la «Società Italiana di Geofisica e Meteorologia» (Gênes, 23–25 Avril 1954). 相似文献
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Le changement climatique, lié au réchauffement de la Terre, agit directement sur notre milieu naturel en le transformant et s’accompagne de modifications dans le cycle hydrologique. Il s’en suit une baisse drastique des ressources en eau disponibles du fait de la forte diminution des totaux pluviométriques reçus. Dans cette étude, nous utilisons le test de Mann-Kendall pour caractériser la variabilité et les tendances des débits dans le bassin de la Falémé sur la période 1954–2014. Les résultats de l’analyse révèlent une tendance à la baisse statistiquement significative sur pratiquement tous les mois et sur les périodes de hautes et de basses eaux. Une tendance a été observée aussi sur les années de faible hydraulicité durant lesquelles l’écoulement des périodes de hautes et basses eaux est moins important. Le test de Mann-Kendall s’est donc avéré efficace pour indiquer les tendances négatives de l’écoulement dans le bassin de la Falémé. 相似文献
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Hatem Baccour 《水文科学杂志》2013,58(4):818-829
Résumé Nous étudions sur le territoire Tunisien, transition entre les climats sub-humide Méditerranéen et aride Saharien, l'organisation spatiale de l'évapotranspiration de référence décadaire interannuelle (1986–2003) et des variables climatiques utilisées pour son estimation: température de l'air, humidité relative de l'air, vitesse du vent et durée d'ensoleillement. L'étude est basée sur la modélisation du variogramme et la détermination de ses paramètres (pépite, pente ou palier et portée). Nous considérons également des indicateurs sur le comportement à l'origine du variogramme et sur la variation de la structure spatiale des variables étudiées. L'étude montre que les modèles des variogrammes changent d'une variable à une autre et d'une période de l'année à une autre. Cependant, ils sont de type linéaire dans la plupart des cas. Le variogramme de l'évapotranspiration de référence est sans pépite, quelle que soit la période de l'année. Pour les autres variables, notamment la température maximale de l'air, l'humidité relative de l'air et la durée d'ensoleillement, la pépite est plus importante pendant la période chaude de l'année. Le variogramme de la vitesse du vent est sphérique à grande portée sur toute l'année, et la structure de l'ensoleillement est pépitique pendant l'été et linéaire le reste de l'année. L'évapotranspiration de référence présente un gradient structural semblable à celui de l'humidité relative durant toute l'année, mais différent de ceux des autres variables climatiques. Editeur Z.W. Kundzewicz; Editeur associé G. Mahé Citation Baccour, H., Slimani, M. et Cudennec, C., 2012. Structures spatiales de l'évapotranspiration de référence et des variables climatiques corrélées en Tunisie. Hydrological Sciences Journal, 57 (4), 818–829. 相似文献
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An analysis is made of microseismic and seismic activity for a period of about 3 months prior to the 1958 eruption in the Virunga Volcanoes, Western Rift Valley of Central Africa. It is believed that it would have been possible to predict the eruption some 30 h before, on the basis of two series of small earthquakes preceeding the 2 outbrakes by some 50 h, and presenting an exponential decay of the total number of shocks. 相似文献
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A violent outburst of the Lopevi volcano in the central New Hebrides occurred on the 10th July, 1960. The eruption was preceded 4 months before by a deep earthquake (h=250 kms, Mag. 7 1/4), the focus of which was just under the volcano. An inventory of all shocks recorded in the Group since 1910 has been made and all informations about volcanic eruptions in this region have been collected. A close correlation appeared between these two phenomena. Each of the large volcanic eruptions recorded between 1910 and 1962 followed a deep focus earthquake of magnitude greater than 7. Moderate eruptions were preceded by earthquakes of magnitude between 5 3/4 and 6 3/4. The time between the tectonic shock and the climactic phase of the volcanic activity appears to be related to the distance between the focus and the volcano (i.e. the focal depth), the type of the volcano and the pattern of its eruption. It is of few months duration for the volcanoes in the Central group: Ambrym, Lopévi, the submarine volcano east of Epi and Karua. The authors tried to find the same correlations for others volcanoes in the world for which they have been able to collect dates of eruptions: Asama-Yama (Japan), Bezymiannyi (Kamtchatka), Paricutin and Izalco (Central America), Vesuve, Stromboli (Italy). Thus volcanic eruptions would appear to have their first origin in the mantle. A systematic survey of all volcanoes and deep regional earthquakes would bring evidence of this correlation and may permit a long term prediction of their eruptions. 相似文献
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Summary The sign of difference between ordinates of climatological graphs is considered. From comparison of date obtained for: temperature and precipitation in Paris, hydrometrical series of Seine and Dniepr, and Wolfers numbers appears the similar repartition in time of these signs with considerable phase difference. 相似文献
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Prof. Ing. Antonio Giao 《Pure and Applied Geophysics》1955,32(1):107-123
Résumé On commence par déduire l'équation thermo-hydrodynamique d'une masse finie quelconque du fluide. Cette équation réalise la synthèse des équations du mouvement, de l'équation de continuité, de l'équation qui exprime le premier principe de la thermodynamique et de l'équation d'état. Sous sa forme première, elle ne se prête pas, pour plusieurs raisons; à l'étude des transformations d'énergie dans une masse donnée. En considérant cependant la décomposition du mouvement réel en mouvement de base et perturbation, et en appliquant l'équation thermo-hydrodynamique à une même masse dans le mouvement réel et dans le mouvement de base (c'est-à-dire, à une masse dont la surface limite se déplace de la même manière dans le mouvement réel et dans le mouvement de base), on arrive facilement à une nouvelle forme beaucoup plus simple, quoique rigoureuse, de l'équation thermohydrodynamique. Cette nouvelle forme exprime la perturbation de l'énergie cinétique du mouvement autour du centre de gravité de la masse en fonction de la perturbation de son enthalpie (terme margulésien) et de la perturbation de la dissipation d'énergie dans la masse par les efforts de frottement. D'où un premier résultat central du mémoire qui s'énonce en disant que la perturbation de la dissipation d'énergie contribue nécessairement et efficacement, dans certains volumes de l'atmosphère, à une augmentation de l'énergie cinétique des perturbations.La variation de l'enthalpie peut être exprimée en fonction du mouvement du centre de gravité de la masse. On montre alors que la variation temporelle de la perturhation de l'enthalpie est nulle pour toute masse dont le mouvement de la surface limite n'a pas de perturbation. Ceci conduit au deuxième résultat central, d'après lequel la variation de la perturbation de l'énergie cinétique du mouvement autour du centre de gravité dans und telle masse est égale à la perturbation, changée de signe, de la vitesse de dissipation d'énergie par les efforts de frottement.Ces deux résultats impliquent, selon l'auteur, un changement radical dans la manière de traiter le problème de l'origine de l'énergie des perturbations. En particulier ils montrent qu'il faut rejeter les modèles margulésiens ou margulésiens généralisés, selon lesquels toute perturbation est essentiellement un mécanisme qui emprunte son énergie cinétique à l'enthalpie de la masse.Le mouvement de base, produit directement par l'ensemble des actions extérieures thermodynamiques et mécaniques qui agissent sur le fluide, doit être considéré comme étant celui qui réalise à chaque instant, pour ses différentes propriétés, le minimum de variation temporelle. Ceci implique l'existence, en chaque point du fluide, d'une fonction de dissipation essentiellement positive, d'où résulte que la loi des efforts de frottement dans le mouvement de base est nécessairement une loi de Hooke isotrope. Sous l'influence des mêmes actions extérieures, le fluide prend cependant un mouvement différent du mouvement de base (en d'autres termes, il se superpose à celui-ci une perturbation) parce que la loi réelle des efforts de frottement n'est pas rigoureusement une loi de Hooke isotrope. La perturbation est donc, à chaque instant, la résultat de l'action, étendue à tout le passé du fluide, de la différence des deux lois des efforts de frottement.En négligeant cependant différentiellement, à un instant donné, la partie des efforts de frottement qui ne correspond pas à une loi de Hooke isotrope, on arrive facilement à une généralisation du théorème de Helmholtz sur la fonction de dissipation, et l'on montre que la condition nécessaire et suffisante pour qu'il existe une perturbation non nulle est que le mouvement de base soit rotationnel ou divergent.
Communication à la 3ème Assemblée de la «Società Italiana di Geofisica e Meteorologia» (Gênes, 15–17 Avril 1955). 相似文献
Summary The thermo-hydrodynamical equation for an arbitrary finite mass of the fluid is first of all deduced. This equation realizes the synthesis of the equations of motion, the equation of continuity, the equation expressing the first principle of thermodynamics and the equation of state. In its primary form, the thermo-hydrodynamical equation cannot be easily applied, for several reasons, to the investigation of the energy transformations in a given mass. However, by considering the separation of the motion in a basic motion and a perturbation, and applying the thermo-hydrodynamical equation to the same mass in the real and the basic motion (in other words, to a mass with the same displacements of its boundary surface in the real as in the basic motions), a much more simple (but still exact) form of this equation can be derived. This new form expresses the perturbation of the kinetic energy of the motion around the gravity centre of the mass as a function of the perturbation of its enthalpy (margulesian term) and the perturbation of the energy dissipation inside the mass by the frictional stresses. A first result follows from this equation, which states that the perturbation of the energy dissipation by the frictional stresses must necessarily and efficiently contribute, in some volumes of the fluid, to an increase of the kinetic energy of the perturbations.The enthalpy variation can be expressed as a function of the motion of the gravity centre of the mass. It can then be shown that the temporal variation of the enthalpy perturbation must vanish for any mass with no perturbation of the motion of its boundary surface. This property then leads to the second central result of the paper, which states that the temporal variation of the perturbation of the kinetic energy of the motion around the gravity centre of such a mass is due solely to the perturbation of the rate of energy dissipation by the frictional stresses.In the author's opinion, these results lead to a radical change of attitude towards the fundamental problem of the origin of the energy of the perturbations. They show, for instance, that any margulesian or generalized margulesian perturbation model, consisting essentially in a mechanism borrowing its kinetic energy from the enthalpy of the mass, should be rejected.The basic motion is the direct effect of the thermodynamical and mechanical external actions and must be considered as the motion which realizes, at any moment, a condition of minimum temporal variation for its properties. Consequently, an essentially positive dissipation function must exist at any point in the basic motion. The corresponding law for the frictional stresses is necessarily an isotropic Hooke's law. The real motion of the fluid, under the influence of the same external actions, differs from the basic motion because the real law of the frictional stresses is not strictly an isotropic Hooke's law. At any moment, the perturbation is the integrated result, for all the life history of the fluid, of the difference between the two laws of the frictional stresses.Neglecting however differentially, at a given moment, the part of the frictional stresses not corresponding to an isotropic Hooke's law, a generalization of Helmholtz theorem on the dissipation function can be derived, with the consequence that the necessary and sufficient condition for a non vanishing perturbation is a rotational or divergent basic motion.
Communication à la 3ème Assemblée de la «Società Italiana di Geofisica e Meteorologia» (Gênes, 15–17 Avril 1955). 相似文献