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在磁异常解释工作中,磁性体的中心埋深和走向长度是确定磁性体的空间位置和几何尺度的主要参量,因而是异常解释的重要内容.在用似二度体模型对三度体磁异常进行选择法计算解释时,也首先遇到如何根据异常形态合理选取似二度体模型的中心埋深和走向长度的问题.对任意形状的三度体和任意截面的似二度体进行严格的理论计算将遇到数学上的困难.作为对这一问题的初步探讨,本文对有限长的水平圆柱体进行了讨论.现提出一种根据异常的特征点——零值点的位置来确定磁性体中心埋深和走向长度 相似文献
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似二度量板是用来计算截面形态稳定、走向长度有限、均匀磁化形体的磁场强度及其各个分量的一种量板.这种量板,自1967年以来,已逐渐为野外队所采用.但是,当似二度体走向长度改变或横剖面相对似二度体的位置改变时,需要制作新的整套量板.这就使该量板的应用复杂化.本文对这种似二度体磁异常的计算方法作了若干改进.在计算不同走向长度似二度体的各个横剖面的磁异常时,量板不用改变,只需将量板读出的格数乘上不同的校正系数即成. 相似文献
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这里介绍一种计算走向长度有限的均质水平柱体重力异常△g的似二度量板,供野外队同志在解释三度重力异常时使用.该量板是由地质科学院地质矿产所和华东地质所的联合研究队物探组,对国外的一种带系数的似二度△g量板进行改进后提出的.1.量板的参数量板由通过其原点(计算点)的一系列 相似文献
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在重磁异常解释中,经常用一个或几个规则的棱柱体表示地质体作正演计算.对于三度体用常规手工方法作正演计算,困难很大.六十年代开始采用似二度量板,才使这种计算得以实现.但量板的制作很麻烦,计算精度也难以保证.现在带程序的计算器已广泛使用,三度体的正演计算于是变得轻而易举了. 下面介绍对于走向长度有限(上、下底水平)的倾斜板状体,在垂直其走向的剖面上△Z的正演计算.设倾斜板状体的水平宽度为2 b,走向长度为2 L,倾斜长度为2l,埋深为h,板与水平方向的倾角为β,剖面内有效磁化强度为J,有效磁化强度方向为i.其磁场垂直分量△Z的计算公式为 相似文献
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在磁法勘探中,所谓的二度和似二度体,都是指沿走向水平的磁性体而言.但实际工作中所见的大多是沿走向倾斜的.有人曾提出过计算沿走向倾斜的磁性体异常的方法,但是与沿走向水平的情况相比,这类异常有什么特征,对这类异常如用常规方法作定量解释,给推断结果会带来什么影响,却很少论述.本文着重讨论这个问题. 相似文献
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三度体磁异常的定量解释,由于缺乏合适的方法,或是为简化计算,人们曾设想,沿观测平面上一定的方向,对实测的三度体磁异常进行线积分,而获得具有一定横截面(其形状与原三度体有关)的二度体的磁异常,从而采用简单的二度异常反演方法或利用二度量板的选择法,间接地对原来的三度体磁异常作出推断解释.这种方法的原理、具体做法、误差和实际应用,文献中已有记载.但对该法的实质还有含混不清之处,误差的分析比较片面,因此,妨碍了对该法作 相似文献
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在地形起伏情况下进行电阻率法工作时,必须压抑地形干扰影响,突出地质体异常,达到较好的地质找矿效果.消除地形干扰的途径在于光要获得纯地形的视电阻率曲线,然后再对迭加有地形影响的实测异常进行改正.二度角域点源电位的解释解已经导出,可通过电子计算机计算出任意二度复杂地形近似的点源视电阻率畸变曲线.实际上很多地形都可近似看成二度体地形,譬如一般的三度体山谷;山脊的山顶走向长度大于1.5AO,测线在山顶任一部位正交通过;任意三度体山脊,测线在半坡山腰通过;以及山 相似文献
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《地质与勘探》1977,(6)
三度体外磁场三分量面元量板(简称三度体量板)与桂林冶金地质研究所似二度体量板的数理推导类似,都以小球的磁场解析式为基础;其差别是先制成小扇形块的Ⅰ、Ⅱ、Ⅲ三个面元量板,算出三度体各截面的面元磁场,然后再沿走向进行近似积分.三度体量板可以制成与似二度体量板完全相同的形式.为了解决计算点到不同距离的面元都能通用一套量板的问题,对量板相邻半径的环带间隔给予了不同环带系数.用面元量板计算出三度体的各截面(一般只需要计算包括极大、极小和转折面等3～5个截面即可)面元磁场值后,可用任何近似积分方法计算出磁场的三个分量.所介绍的这种方法虽仍较繁,但目前在物探野外工作中还没有简单实用的计算三度体磁场的手算方法,因此还是可用的.经过试算,对较简单的三度体,两个熟练的计算人员每日可以计算5～7个点的磁场三分量,相当于对一条野外实测剖面概略地算出 相似文献
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在《地面磁测资料解释推断手册》[1](以下简称《手册》)第二章,关于磁性体磁场图解法中,介绍了六种类型量板,即二度柱体量板、二度接触面量板、二度薄板量板、二度厚板量板、似二度量板、磁荷面量板等.这些量板主要是根据《磁法勘探业演与反演问题解法汇集》[2](以下简称《汇集》)、《地质与勘探》[3]等资料编辑的.由于《手册》编者的疏忽,其中有一些问题没有叙述清楚;有的基本数据完全错误,使读者无法使用.另外,《手册》和《汇集》中介绍的量板,有的可以被另一种量板所取代,因而有必要搞清这些量 相似文献
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非均匀磁化、任意形状的磁性体的磁场计算是经典场论还一直未解决的问题.当磁性体磁性较强、形态复杂、埋藏较浅时,特别是穿过强磁性体的井中磁测结果,不均匀磁化对磁异常影响很大,不可以忽略. 最近在我国先后发表过计算任意形状强磁性三度体磁场的论文其中黄诚的泊松公式面积元素法,是根据离散化概念提出的,可用来计算三度体全空间的磁场.用近似程度不同的两套公式 相似文献
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我们曾从导数的概念出发,导出了利用磁异常的垂向导数或磁异常本身的功率谱直接计算三度磁性体下界深度的方法。本文则以同样途径,除了给出直接计算二度磁性体下界深度的方法外,还导出计算二度和三度磁性体上界埋深的方法。理论模型试验结果表明,计算深度具有相当高的精度,特别是下界埋深。 相似文献
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众所周知,在现有的教科书和文献中,对三度体以外的剖面磁异常正、反演问题的讨论,都是假定剖面方向和磁性体走向垂直的前提下进行的。实际中,由于磁性体走向的变化、测区中有多个走向不同的磁性体或测线方向设计等的原因,会造成剖面方向与磁性体走向非正交。 相似文献
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激电扫面实际测量时,由于测线布设方位和地下地质异常体的走向不尽一致,从而导致测量结果不同,给物探异常的解释带来了困难,甚至会引起误导,因此这里利用数值模拟方法,计算了激电中间梯度法测量条件下二度异常体在不同方位测量条件下的三维响应规律。首先实现了有限单元法三维正演的公式推导及其数值解求解;其次通过一维模型计算了数值解和解析解的误差,验证了本文中理论计算方法的有效性;最后设计了三维模型进行了理论计算,发现了激电中间梯度装置条件下二度异常体的走向和测量剖面方向成不同夹角时的面上响应规律。研究结果表明:随着两者夹角的增加,激电异常体的规模和形态逐渐与设计异常体一致,且两者夹角在60°~90°之间探测的实测数据较为可信。 相似文献
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功率谱法是计算磁性层顶、底界面埋深的常用方法之一,但是它在实际应用过程中受到一些因素的影响,可能会使解释结果产生偏差.利用磁异常功率谱对二度磁性体的顶、底界面埋深进行计算,通过对其高阶导数的功率谱计算埋深的近似公式的分析,探讨了影响功率谱计算埋深的因素,提高了该方法的可靠性. 相似文献
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这是一种经过改进的、重磁通用乘系数的似二度量板,可进行全平面的重磁异常计算,因为只用三块量板,故简称"三四二"量板.除可以计算磁异常Z、Hx、Hy和△T外,还可用来计算水平柱体和直立柱体的重力异常△g.在用于计算磁异常时,其原理和"三合一"量板类似,但由于它全都是读小扇形,不存在乘角度改正系数的麻烦,因此比"三合一"量板使用更方便;既可按五圈分区读数,也可按两圈分区读数,计算精度比"三合一"量板要高. 相似文献
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高锐 《吉林大学学报(地球科学版)》1982,(3)
本文在前人工作的基础上,对线性规划法用于磁异常的反演作进一步探讨。提出了运用线性规划法解磁异常反问题的求解步骤:先确定引起异常的地下磁性体质心界限和边界分布范围,然后在此范围内,求磁性物质磁化强度的分布。这样可以使寻求实际磁性体的空间范围缩小,较细致地了解物质在一定范围内的磁性分布。文中对二度及三度异常都做了反演计算,并应用于矿区实例。讨论了方法求解的稳定性,发现利用特定意义下目标函数的极值做为反演信息解释是较稳定的,它并不因原始数据的微小误差而产生较大的变化。 相似文献
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甘西 《物探化探计算技术》1991,(1)
一、问题提出在野外实际工作中,常常遇到可视为二度的磁性体,其实测数据往往是垂直分量Zα,而利用Zα直接反演磁性体的磁化方向一直是野外解释工作的难题,国内除对规则形体有定量描述外(方法不通用),解释方法仍以定性描述为主。计算机的普及为准确地确定磁性体磁化方向提供了可能。下面是一个反演二度体磁化方向的计算程序。 相似文献
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一、前言近几年来大面积航、地磁资料广泛应用了电子计算机进行数据处理,为了配合磁场转换后△T垂向二次导数的定性及半定量解释,我们特对下列九种规则形体:直立棒状体、球体、有限长水平园柱体、双极、沿走向有限向下无限延深的薄板、向下有限走向无限厚板、水平层、断层、对称背斜做了部分理论曲线,总结了△T垂向二次导数曲线的特点及简单的定量计算方法,并提出了区分形体的方法,这些对航磁实际资料的解释推断是有益的。本文中用到的常用符号:h—顶面埋深,h_o—中心深埋;b—层状体顶面半宽度,i—剖面有效磁倾角;l—沿倾向长度之半;L—沿走向长度之半;β—层倾角;A—走向与磁北夹 相似文献