全文获取类型
收费全文 | 9070篇 |
免费 | 2692篇 |
国内免费 | 3483篇 |
专业分类
测绘学 | 616篇 |
大气科学 | 3216篇 |
地球物理 | 2405篇 |
地质学 | 5894篇 |
海洋学 | 1660篇 |
天文学 | 117篇 |
综合类 | 527篇 |
自然地理 | 810篇 |
出版年
2024年 | 113篇 |
2023年 | 430篇 |
2022年 | 545篇 |
2021年 | 540篇 |
2020年 | 420篇 |
2019年 | 524篇 |
2018年 | 431篇 |
2017年 | 400篇 |
2016年 | 388篇 |
2015年 | 451篇 |
2014年 | 783篇 |
2013年 | 635篇 |
2012年 | 683篇 |
2011年 | 712篇 |
2010年 | 715篇 |
2009年 | 748篇 |
2008年 | 710篇 |
2007年 | 670篇 |
2006年 | 588篇 |
2005年 | 518篇 |
2004年 | 476篇 |
2003年 | 461篇 |
2002年 | 399篇 |
2001年 | 360篇 |
2000年 | 327篇 |
1999年 | 279篇 |
1998年 | 287篇 |
1997年 | 299篇 |
1996年 | 261篇 |
1995年 | 222篇 |
1994年 | 202篇 |
1993年 | 122篇 |
1992年 | 159篇 |
1991年 | 115篇 |
1990年 | 122篇 |
1989年 | 76篇 |
1988年 | 24篇 |
1987年 | 10篇 |
1986年 | 5篇 |
1985年 | 6篇 |
1984年 | 3篇 |
1983年 | 4篇 |
1982年 | 3篇 |
1981年 | 5篇 |
1980年 | 5篇 |
1979年 | 2篇 |
1978年 | 1篇 |
1963年 | 1篇 |
1954年 | 5篇 |
排序方式: 共有10000条查询结果,搜索用时 31 毫秒
91.
末次盛冰期以来渤、黄、东海陆架底质分布演变过程模拟研究 总被引:1,自引:0,他引:1
渤、黄、东海陆架底质的形成分布与末次盛冰期之后的海侵密切相关。末次盛冰期结束、海侵开始以来 ,潮流是渤、黄、东海陆架上的永久性主导作用应力。为从长期沉积动力演变过程的角度 ,探讨渤、黄、东海陆架底质形成分布的有关成因问题 ,利用数值模拟手段 ,再现了末次盛冰期以来 6个时期渤、黄、东海陆架潮流作用下海底的冲淤格局及底质分布。结果表明 ,扬子浅滩南侧东海外陆架的砂质沉积基本上是自 - 80 m海面以来形成的。扬子浅滩形成于 -5 2 m海面之后 ,至 - 3 0 m海面时已有一定规模 ,全新世最大海侵之后 ,逐渐形成现在规模的扬子浅滩。南黄海中部泥自 - 5 2 m海面时就已开始形成 ,- 3 0 m海面时范围很大 ,侵入北黄海 ,全新世最大海侵以来 ,逐渐调整到现在的范围。渤海中央泥、北黄海西部泥、浙闽岸外泥、辽东半岛西侧与北侧的砂质沉积、西朝鲜湾与江华湾中的砂质沉积以及苏北浅滩是自全新世最大海侵以来逐渐形成的。海州湾中砂质沉积形成的盛期在公元 8世纪之后。济洲岛西南泥、南黄海东部泥很可能分别形成于 - 3 0 m海面、- 5 2 m海面以来。全新世渤、黄、东海陆架底质分布的演变过程大致分为 2个阶段 :全新世最大海侵之前为渤、黄、东海陆架底质分布宏观格局的形成阶段 ;全新世最大海侵至今为渤 相似文献
92.
为了能够精确地拟合天然水域不规则的水陆边界,并能保持有限差分数值计算在矩形网格中进行,本文利用Thompson的数值网格生成技术,在长江口南支七丫口至横沙河段设计了一个椭圆型边界拟合坐标系,并在这个坐标系下建立了平面二维潮流数学模型。通过数值求解此数学模型,实现了计算区域内现状潮流的一个数值模拟,模拟结果表明,模式的设计是成功的。 相似文献
93.
星载SAR浅海水下地形和水深测量模拟仿真──水下地形高度、坡度和方向与可测水深分析 总被引:7,自引:0,他引:7
根据星载合成孔径雷达(SAR)浅海水下地形和水深成像机理,建立了浅海水下地形和水深雷达后向散射截面仿真模型.利用该模型模拟并分析了不同地形条件下,浅海水下地形的雷达后向散射截面.分析结果表明,水下地形高度越高,SAR可测量的水深越深;水下地形坡度越大,越易被SAR所观测.水下地形的星载SAR测量还与水下地形的方向有关,与卫星飞行方向平行的水下地形最易被SAR观测,与卫星飞行方向垂直的水下地形最不易被SAR观测. 相似文献
94.
通过模拟实验制备了硅酸盐类不溶性固体,从X射线衍射特征和红外光谱特征两方面看,制得的硅酸盐类与河口新生相成分,结构相似,表明铁水解成的β-FeOOH胶体吸附Si,Al,Mg,K等元素,经结构重组可形成硅酸盐矿物,这可能是河口体系新生相的形成原因。 相似文献
95.
贡湖及其相关水域风生流模拟研究 总被引:9,自引:0,他引:9
在太湖风生流的数值模拟研究的基础上,设计模拟贡湖及其相关水域风生流的套网格数值模式。应用该模式研究不同风情下,梅梁湖,太湖主体湖水对贡湖的影响。 相似文献
96.
97.
双船中层拖网网位控制的静力学解析 总被引:1,自引:0,他引:1
中层拖网是开发利用中上层鱼类资源的重要工具之一,能否有效实施对拖网作业水层的控制,是实现瞄准捕捞和提高捕捞生产效率的关键。本文提出了1种基于有限元原理的拖网曳纲形状与张力的理论计算方法,以期依据中层拖网拖曳过程中不同拖速、曳纲长度和重锤配备条件下曳纲响应的计算机模拟结果,预测拖网可能的作业水层,以实现中层拖网网位控制,为中层拖网曳纲设计和网位调整提供理论依据。 相似文献
98.
复杂网络河的数值模拟 总被引:1,自引:0,他引:1
依据复杂网络河的特点及其内在联系,本文建立了其特征矩阵及由Newton-Raphson格式表述的隐式圣-维南差分方程组的系数矩阵,经输入边界条件及解方程组,可得到不同各支段上,下游端点上的水位和流量值。 相似文献
99.
Modified PIC Method for Sea Ice Dynamics 总被引:1,自引:0,他引:1
The sea ice cover displays various dynamical characteristics such as breakup, rafting, and ridging under external forces. To model the ice dynamic process accurately, the effective numerical modeling method should be established. In this paper, a modified particle-in-cell (PIC) method for sea ice dynamics is developed coupling the finite difference (FD) method and smoothed particle hydrodynamics (SPH). In this method, the ice cover is first discretized into a series of lagrangian ice particles which have their own sizes, thicknesses, concentrations and velocities. The ice thickness and concentration at Eulerian grid positions are obtained by interpolation with the Gaussian function from their surrounding ice particles. The momentum of ice cover is solved with FD approach to obtain the Eulerian cell velocity, which is used to estimate the ice particle velocity with the Gaussian function also. The thickness and concentration of ice particles are adjnsted with particle mass density and smooth length, which are adjusted with the redistribution of ice particles. With the above modified PIC method, numerical simulations for ice motion in an idealized rectangular basin and the ice dynamics in the Bohai Sea are carried out. These simulations show that this modified PIC method is applicable to sea ice dynamics simulation. 相似文献
100.
本文在作者另文数值模拟得到的三维海浪基础上 ,进一步分析给出了三维波峰长度、高度及方向角度等特征量的统计分布。发现考虑海浪的方向性质后波峰分布不再是均匀连续的 ;波峰的长度分布受方向函数影响 ,方向分布越宽 ,波峰的平均长度越短 ,波峰的方向角分布越宽 ;波峰高度和长度在波峰高度较小时有很大的相关性 ,而在波峰高度很大时无关 相似文献