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651.
在云南南部地区布设了一条孟连-罗平的北东向大地电磁测深剖面,以开展该地区的深部电性结构探测和孕震环境探查.沿该剖面进行了114个大地电磁测深点的观测,经过对观测资料的远参考Robust处理、定性分析和二维反演,得到了沿该剖面地壳、上地幔电性结构模型,从模型的电性结构特征进一步探讨了剖面穿过的3个地震区的深部地震孕育环境.研究结果表明：沿剖面的地壳上地幔电性结构反映出与区域地质构造资料基本一致的构造特征;该区的三个强震带地球深部都存在壳内低阻体,地震发生在电阻率梯度带上;断裂带的两侧块体介质的电阻率差异是强震活动带重要的深部背景. 相似文献
652.
根据Cluster卫星在中高度极尖区的观测数据,分析研究了两次连续磁暴期间极尖区场向电子事件的持续时间以及与Dst值和Dst时间变化率之间的关系.结果表明,磁暴期间场向电子事件的持续时间的范围为6~54 s,大多数场向事件的持续时间小于34 s;极尖区场向电子事件的最大密度和最大场向通量与Dst值没有明显的相关关系;而随着Dst变化率的增加,场向电子最大密度和最大通量也随之增加,场向电子最大密度与Dst变化率之间的相关系数为0.81,场向电子最大通量与Dst变化率之间的相关系数为0.56,下行电子最大通量与Dst变化率之间的相关系数为0.85.经讨论认为行星际磁场持续南向、太阳风速度和动压的急剧增加是引起场向电子通量增加的主要原因. 相似文献
653.
本文利用2009—2011年EISCAT/ESR雷达的场向观测数据,统计研究了低太阳活动期间极区E层占优电离层(ELDI)事件的发生规律及其主要特征.地面雷达观测表明,极区ELDI表现出明显的季节变化特征:在冬季和早春发生率较高.EISCAT雷达(极光椭圆纬度)观测到的ELDI多出现在磁午夜扇区,平均持续30 min;ESR雷达(极尖/极隙区纬度)观测到的ELDI多出现在磁正午附近,平均持续14 min,表现出与之前无线电掩星观测结果不一致的日变化特征.在ELDI事件期间,两处雷达观测到的电离层NmE/NmF2比值和E层厚度都没有表现出显著的空间差异.事例分析证实E层电子增强和F层电子密度耗空都能够独立地导致ELDI,然而,统计分析表明上述两个过程对ELDI的形成都起着不可或缺的作用. 相似文献
654.
极盖等离子体云块是极区空间天气重要现象之一,其形成过程是当前重要研究课题.观测表明,日侧磁场重联对应的极区电离层高速流可能对舌状等离子体(TOI)形成"切割"作用,最终形成极盖等离子体云块.伴随磁场重联,同时存在极光粒子沉降,会引起F层等离子体密度的增大,阻碍"切割"效应.本文利用耦合极区电离层模型,模拟研究电场和软电子沉降共同作用下F层等离子体密度的演化.结果表明,在局部电离层电场大于一定数值(80 mV)的情况下,"切割"效应能有效发生.并详细分析了"切割"效应发生时等离子体各参量的演化过程,对"切割"效应的内在物理过程进行了探讨. 相似文献
655.
656.
F-lacuna是高纬极区电离层测高仪频高图上经常出现的一种F层回波描迹部分或全部消失的现象,直接影响电离层参数的标定,其表征的电离层物理过程尚未定论.利用南极中山站测高仪频高图数据,本文统计分析了Flacuna在不同太阳风速度水平下的发生频率,主要对2012年2月15日一次F2-lacuna观测实例的粒子沉降及电离层特性进行了分析.观测特征表明,F2-lacuna发生期间,电离层电子总含量TEC明显减小,昭和站SuperDARN高频雷达观测到的中山站上空电离层Bragg后向散射增强,但对应来自磁层的电子和离子沉降并不明显.这可能是由磁层亚暴引起的极区电离层电流体系扰动,触发电离层F-B不稳定性,产生沿场向排列的小尺度不规则体,其热效应导致F2层密度减小,F2-lacuna出现. 相似文献
657.
本文利用紫坪铺水库台网记录到的波形资料,计算了2004～2008年170个ML≥1.0级地震的震源参数.紫坪铺水库震源参数计算结果与其他大陆地区有明显不同:(1)拐角频率远低于其他大陆地区结果,表明库区地震波传播经过了较强的衰减过程;(2)视应力计算结果比其他地区小3个数量级,可能是由于库区地震波的高频成分衰减强烈,低估了能量集中在高频的小地震的地震辐射能量.分析了蓄水前后拐角频率和地震矩以及视应力和地震矩关系(视应力标度率)变化,结果表明:相同地震矩的地震蓄水后拐角频率增加,地震高频成分相对丰富;蓄水前视应力与地震矩的关系不明显,蓄水后视应力随地震矩的增加而增加.视应力标度率的改变可能是蓄水后地震震源物理过程逐渐改变的直接反映. 相似文献
658.
J. Höpfner 《Journal of Geodesy》2003,77(7-8):388-401
Compared to the Chandler and annual wobbles, the higher-frequency components of polar motion (PM) have substantially smaller amplitudes. Therefore, their study has had to wait until higher-quality time series with high temporal resolution, as measured by space geodetic techniques, have become available. Based on the combined Earth orientation series SPACE99 computed by the Jet Propulsion Laboratory (JPL) from 1976 to 2000 at daily intervals, the periodic PM terms, in particular at the quasi-biennial, 300-day, semi-Chandler, semi-annual, 4-month, 90-day, 2-month and 1.5-month periods, have been separated by band-pass filtering and it has been found that the persistence of oscillations becomes less with increasing frequency. In order to quantify and better describe the parameter variability of these PM components over time, the radii, direction angles and period lengths were computed from the periodic terms filtered out from the time series. The results clearly show the characteristics and time evolution of the periodic PM components. The largest elliptic oscillation is the semi-annual wobble with a maximum semi-major axis of up to 13 mas (milliarc seconds). The other wobbles are smaller. They have maximum semi-major axes of between 3 and 8 mas. If the oscillations have period lengths of 4 months and less, then they are elapsed not only progradly, but also retrogradly.
AcknowledgementsThis paper was presented at the 27th General Assembly of the European Geophysical Society in Nice, France, 22–26 April 2002. Thanks go to Kevin Fleming for his linguistic advice. The author would also like to thank Barbara Koaczek for suggesting some valuable improvements. 相似文献
659.
660.
Short-term forecast of the polar motion is considered by introducing a prediction model for the excitation function that drives the polar motion dynamics. The excitation function model consists of a slowly varying trend, periodic modes with annual and several sub-annual frequencies (down to the 13.6-day fortnightly tidal period), and a transient decay function with a time constant of 1.5 days. Each periodic mode is stochastically specified using a second-order auto-regression process, allowing its frequency, phase, and amplitude to vary in time within a statistical tolerance. The model is used to time-extrapolate the excitation function series, which is then used to generate a polar motion forecast dynamically. The skills of this forecast method are evaluated by comparison to the C-04 polar motion series. Over the lead-time horizon of four months, the proposed method has performed equally well to some of the state-of-art polar motion prediction methods, none of which specifically features forecasting of the excitation function. The annual mode in the 2 component is energetically the most dominant periodicity. The modes with longer periods, annual and semi-annual in particular, are found to contribute more significantly to forecast accuracy than those with shorter periods. 相似文献