东亚冬夏季风对热带印度洋秋季海温异常的响应   总被引：5，自引：0，他引：5  

李东辉  谭言科  张瑰  叶志敏 《热带海洋学报》2006,25(4):6-13

利用多年的Reynolds月平均海表温度资料和NCEP/NCAR全球大气再分析资料,分析了热带印度洋秋季海表温度距平(SSTA)与后期东亚冬夏季风强度变化的关系。结果表明,热带印度洋秋季SSTA的主要模态是全区一致(USB)型和偶极子(IOD)型,USB型模态主要代表热带印度洋秋季SSTA的长期变化趋势,而IOD型模态主要反映热带印度洋秋季SSTA的年际变化。热带印度洋秋季海温气候变率中既存在着明显的ENSO信号,也有独立于ENSO的变率特征,独立于ENSO的热带印度洋秋季SSTA变化的主要模态仍是USB型和IOD型。前期秋季USB模态与东亚冬季风及东亚副热带夏季风之间为负相关关系;与前期正(负)IOD模态相对应,南海夏季风强度偏弱(强),而东亚副热带夏季风强度偏强(弱)。USB型和IOD型模态对后期东亚冬、夏季风强度变化的影响是独立于ENSO的,但ENSO起到了调节二者相关显著程度的作用。  相似文献   

北太平洋副热带模态水形成区潜沉率的年际变化及其机制     

胡海波  刘秦玉  刘伟 《海洋学报》2006,28(2):22-28

根据Huang和Qiu 1995年的潜沉率计算公式,采用同化的海洋模式资料和海洋-大气界面的通量观测资料,计算了北太平洋副热带海域3个模态水形成区逐年的潜沉率,研究了潜沉率产生年际变化的机制.研究结果表明:西部、中部和东部3个模态水形成区潜沉率的年际变化主要周期分别为6,2~5和2 a;北太平洋副热带模态水的3个形成区的潜沉率都发现年代际的变化特征:在1985年以前,西部模态水形成区的潜沉率年际变化最为显著,但1985后年际变化振幅明显减小;在中部模态水形成区,1975~1992年间潜沉率随时间的变化的振幅较大,潜沉率在这段时间内的平均值也达到33.99 m/a,而在1970~1975年间和1993~1998年间潜沉率都小于20 m/a;西部副热带模态水形成区的潜沉率的年际变化与这里海面的净热通量的年际变化有很好的相关性,中部副热带模态水形成区潜沉率的年际变化则取决于局地Ekman流的年际变化,而在东部模态水形成区局地风应力旋度的变化直接影响潜沉率的大小.  相似文献   

热带印度洋偶极子发生和演变机制的数值研究   总被引：5，自引：0，他引：5  

李东辉  张铭  张瑰  谭言科 《海洋科学进展》2005,23(2):135-143

对中国科学院大气物理研究所(IAP)大气科学和地球流体力学数值模拟国家重点实验室(LASG)发展的第三代海洋模式(L30T63 OGCM)进行了改进。分析了该模式1959年1月—1998年12月的40a积分结果，以此研究热带印度洋偶极子发生、发展和消亡的物理机制。对数值模拟结果的分析表明，赤道印度洋表面异常东风引起的异常环流结构是偶极子发生、发展的主要动力学原因，其表面异常东风转换为异常西风所引起的异常环流结构调整是偶极子消亡的主要动力学原因；海气界面热通量异常的交换对热带印度洋海表温度距平偶极子模态的形成和演变起着重要的作用；垂直输送作用是热带印度洋次表层海温偶极子模态发生和演变的主要物理机制。  相似文献   

El Niño对东亚气候年际异常影响的数值模拟   总被引：3，自引：0，他引：3  

孙旭光  杨修群 《海洋学报》2007,29(5):21-30

根据1949~1998年期间8次显著El Niño事件合成的24个月年际海温异常(SSTAs)和气候平均的海温(SST),利用CCM3分别进行了3个包含10次积分的集合试验,即控制试验(CTRL),热带太平洋海洋全球大气试验(TOGA)以及整个太平洋海洋全球大气试验(TOGA-NP),通过对比分析这3个试验之间的集合模拟结果,揭示了在El Niño不同演变阶段东亚气候年际异常响应结构以及北太平洋年际SSTAs在此过程中的调制作用.结果表明:El Niño发展阶段夏季,东亚地区大气环流异常呈显著的负PJ波列,副热带高压减弱、偏东,东亚夏季风增强,东北和江淮流域降水偏多,华北和长江流域及其以南地区降水偏少;El Niño成熟阶段冬季,东亚大槽加强,东亚北部冬季风加强,西太平洋副热带地区低层有显著的反气旋式异常风场,华南地区降水显著增多;El Niño衰亡阶段夏季东亚气候年际异常型与其发展阶段夏季几乎相反.同时,北太平洋年际SSTAs对El Niño影响东亚气候年际异常有一定的调制作用,使模拟的我国降水异常分布更符合观测.  相似文献   

南黄海中部全新世磁性铁质球粒富集层的发现和意义     

尹延鸿  陈正新  孙嘉诗 《海洋学报》2006,28(4):153-158

国际上对于微玻璃陨石、磁性铁质球粒方面的研究取得了不少进展,包括研究其年代学、分布特征、矿物学特征、地球化学特征等[1~5].人们认为,形成这些微玻璃陨石、磁性铁质球粒的地质事件对生物灭绝、古气候、古环境演变有明显影响[3,6,7].  相似文献   

南黄海及相邻陆区松散沉积层磁性地层的研究     

周墨清  葛宗诗 《海洋地质与第四纪地质》1990,(4)

本文通过研究区5个钻孔松散沉积岩心磁性地层的划分对比,获知布容与松山极性带的界线,南黄海和陆区北部位于80.0—99.5m。陆区的南部此界线于270.4m深处。松山和高斯极性带的界线,海区未揭露到,其沉积起始时间都小于1.7Ma。而陆区的南、北部分别位于117m和328.2m。高斯和吉尔伯特极性带的界线,陆区北部为140m,而南部区为460.15m。沉积起始时间为3.4Ma。吉尔伯特底界仅北部陆区所揭示,为190.5m。松散沉积层与下伏白垩纪(?)石灰岩接触面位于400.35m,沉积起始时间约17.0Ma。  相似文献   

印度洋活动变形     

ChristineDeplus  陈秀澄 《海洋地质前沿》2001,17(9):18-19

按照板块构造理论 ,板块是刚性的并且只在其边界变形。然而 ,赤道印度洋却有板块内变形的足够证据。变形例外地起因于由印度与欧亚板块正在进行的碰撞而引起的大洋岩石圈的高应力。这样的板块内变形通常是在大陆上观测到的而不是在大洋中 ,那里的变形一般局限在狭窄的板块边界处而不是散布于宽广地区。印度洋从而提供了一个研究大洋岩石圈板内变形的少有机会。印度洋内的变形是在２０世纪７０年代首次提出的（ＭｉｎｓｔｅｒＪＢ等 ,１９７８） ,以便利用单一的刚性印度—澳大利亚板块来解决拟合全球板块运动中的难点。这个板块现在被认为是…  相似文献   

南黄海自生黄铁矿成因及其环境指示意义   总被引：12，自引：2，他引：12  

初凤友  陈丽蓉  申顺喜  李安春  石学法 《海洋与湖沼》1995,26(3):227-233

样品为１９８９年采自南黄海，利用显微镜，电子显微镜，电子探针和化学分析方法，对自生黄铁矿的形态，成份和同位素特征进行研究，在此基础上就其成因与形成环境的关系进行初步探讨。研究结果表明，自生黄铁矿集合体形态可以分为聚莓，单莓和细粒３种，霉体特征的形态是早期成岩作用阶段沉积物随机堆积的结果，可以作了沉积成因黄铁矿的形态标型黄铁矿微量成份特征显示其沉积成因，同时亦表现对泥质沉积物地球化学背景值的继承性，  相似文献   

GIS与遥感支持下的南黄海辐射沙脊群现代演变趋势分析   总被引：4，自引：1，他引：4  

李海宇  王颖 《海洋科学》2002,26(9):61-65

南黄海辐射沙脊群是世界罕见的大型水下泥沙堆积体，具有独特的动力地貌组合。利用1988-1995年的LANDSATTM遥感影像，ERS1SAR影像及1979年编绘地形资料，综合应用GIS与遥感方法，对这一区域在20世纪80-90年代的变化及演变趋势作出分析，其基本演变特征与趋势表现为；沙脊群枢纽地区处于不断的增长，扩张过程；南部区域堆积与侵蚀作用较弱，沿岸潮滩向海淤进；而北部区域变化较强烈，并继续脊槽相间的模式，所取得的结果与该区域动力地貌研究结果相吻合。  相似文献   

印度洋马尔代夫礁岛演化的新模式     

Kench P S  徐明芝 《海洋地质前沿》2005,21(6):12-15

珊瑚礁岛是由钙质砂砾堆积形成的，这些砂砾构成了环礁和其他礁台的表层。礁岛的低海拔高度、小规模尺寸和对局部礁积物的依赖性使它们深受气候变化和海平面上升的影响，因此，礁岛的稳定性对于只能在这种岛上居住生存的珊瑚礁国家来说是需要考虑的头等大事。我们要增强对礁岛沉积历史的研究，得出将来解决礁岛稳定性的最佳方案。  相似文献