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《气象与环境学报》2017,(4)
基于2001—2014年宁波市每日4个时次(02时、08时、14时、20时)的常规气象观测资料和同期宁波市环保局空气污染物(SO_2、NO_2、PM_(10))浓度的日监测数据,采用最小二乘曲线拟合法计算了2001—2014年宁波市大气混合层厚度,并分析了大气混合层厚度的时间变化特征及其与空气污染的关系。结果表明:2001—2014年宁波市年平均大气混合层厚度波动变化明显,大气混合层厚度极大值和极小值分别出现在2004年、2007年,分别为866.1 m和746.1 m。水平风速对宁波市大气混合层厚度的影响较大。春季和7月、8月宁波市大气混合层厚度较大,秋季和冬季大气混合层厚度较小,而6月大气混合层厚度最小。大气混合层厚度在中午达最大值,夜间达最小值,大气混合层位于500.0—1200.0 m高度的出现频率最高。随着大气混合层厚度增大,污染物浓度被稀释。夏季,大气混合层厚度对PM_(10)、SO_2和NO_2浓度的调节能力较强。由于输入性污染的影响,冬季PM_(10)与SO_2浓度的极大值明显高于夏季,同时大气混合层厚度的变化对PM_(10)和SO_2浓度的增减效应比夏季明显削弱,但对NO_2浓度的影响较小。另外,当大气混合层厚度位于500.0—1200.0 m高度时,在同一大气混合层厚度下,同一污染物浓度的变化范围较大。 相似文献
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北京地区平均最大混合层厚度的时间变化特征 总被引：3，自引：0，他引：3
大气混合层厚度是大气环境质量影响预测中所需的重要参数。应用Holzworth干绝热法计算最大混合层厚度的基本原理,采用王式功等提出的逐步逼近法计算了北京观象台站1970—2007年的最大混合层厚度,分析了最大混合层厚度38年的变化和月平均值的年变化特征,同时应用2004—2007年同期的北京地区空气质量等级与同期大气混合层厚度逐月分布频率进行比较。结果表明,北京观象台的平均最大混合层厚度自1970—1998年有逐年减小趋势,1998年达到最小值,而从1998—2007年有逐年增加趋势,年平均最大混合层厚度与年降水日数有较为明显的负相关关系。最大混合层厚度的年变化表现出冬季低和夏季高的特征,且在夏季的7月和8月出现一个相对的低谷。空气质量等级与同期大气混合层厚度逐月分布频率表明,较高的最大混合层厚度出现频率较大的月,空气质量等级为1级和2级出现的频率高,而较低的最大混合层厚度出现频率较大的月,其空气质量等级为3级和4级出现的频率高。 相似文献
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根据2000—2005年逐日4个时次的常规气象资料,采用国家标准GB/T 3840—91中规定的方法计算并分析了重庆主城区大气混合层厚度的频率分布、时间变化等基本特征;在此基础上,进一步以2005年为例分析了混合层厚度与空气污染指数的相关关系。结果表明:重庆市大气混合层厚度以0—800 m范围出现频率最高,多年平均值为428 m;混合层厚度的季节变化和日变化特征明显。与1980—1990年相比,2000—2005年期间年平均混合层厚度总体上有所增加。混合层厚度与空气污染指数的相关性分析显示,月平均混合层厚度和月平均API呈显著负相关(r=-0.72);分析表明,大气混合层厚度是影响城市空气质量的重要因素。 相似文献
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天津重污染天气混合层厚度阈值及应用研究 总被引：2，自引：1，他引：1
在对比云高仪反演数据和中尺度模式不同边界层方案模拟数据的基础上,构建天津地区混合层厚度数据集,并收集2009—2015年天津地区PM_(2.5)质量浓度和能见度资料,开展天津地区重污染天气混合层厚度阈值和相关规律研究。结果表明:2000—2015年期间天津地区混合层厚度呈现波动性逐年增加趋势,与255m气象塔观测近年天津地区逆温层底升高以及夜间边界层高度增加有较强的一致性。统计显示PM_(2.5)日均质量浓度和混合层厚度呈现指数关系,混合层厚度越低PM_(2.5)质量浓度越高,其阈值天津地区可以以200、400、600和800 m作为界限判断大气污染垂直扩散能力,当日均混合层厚度200m时,天津地区重污染天气出现概率52%,中度以上霾出现概率46%,需要特别关注。PM_(2.5)日均质量浓度和混合层厚度的负相关并不适用于所有过程,对于输送型过程由于大气污染的输送一般由高空影响地面,在污染的起始阶段,混合层厚度的增加,反而有利于上层大气污染物向下的传输,使得近地面PM_(2.5)质量浓度升高,在运用混合层厚度阈值指标时需要特别考虑。 相似文献
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乌鲁木齐市冬季混合层厚度及对大气污染影响的个例分析 总被引：3，自引：0，他引：3
利用国标法、罗氏法对乌鲁木齐市2008年1月11—13日的混合层厚度进行了计算,并用实测的混合层厚度验证了两种方法在乌鲁木齐的应用效果,最后分析了混合层厚度对大气污染的影响。结果表明:国标法、罗氏法计算的混合层厚度比实测的偏大,在用国标法与罗氏法求一个地区的混合层厚度时,进行大气稳定度分级及选用地面风速时要适当进行调整;观测期间乌鲁木齐市的平均混合层厚度在154 m左右,最大值在350 m左右;相对于地面风速,地面气温对混合层厚度的影响较为明显;混合层厚度对大气污染具有显著影响。 相似文献
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成都大气混合层厚度的计算和分析 总被引：5，自引：0，他引：5
用国家标准ＧＢ／Ｔ１３２０１中规定的方法计算了成都１９８０￣１９９１年的大气混合层厚度，并用干绝热法和罗氏法计算了成都１９８８年的大气混合层厚度，结果表明：成都大气混合层厚度逐年变化不大，有明显的季节变化和日变化，大气稳定度是决定混合层厚度的主要因子。３种方法的对比表明：罗氏法比国家标准法更接近干绝热法的结果，因此在有常规地面观测资料的地方用罗氏法更准确些。 相似文献
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基于激光雷达遥感和参数化模式研究城市混合层的发展机制 总被引：4，自引：1，他引：3
利用北京大学的微脉冲激光雷达(MPL)观测的偏南气流条件下的混合层高度和夹卷层厚度探测资料,研究简单天气条件下城市混合层的发展机制并与GB94的参数化方案相互映证.通过激光雷达遥感的混合层高度和夹卷层厚度计算了混合层顶的夹卷率A,得到其平衡夹卷阶段的值为0.24.在不考虑机械混合前提下反演了地面感热通量,结果表明遥感的反演值与梯度法的计算值有系统性偏差,但总体上仍旧有较好的相关.偏差量的大小反映了影响混合层发展的机械湍流的参数B,进一步通过GB91模式的模拟确定该参数的最佳值约为3.5.在此基础上讨论了混 相似文献
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邢台市大气稳定度和混合层厚度特征研究 总被引：1，自引：0，他引：1
基于1981—2010年邢台市逐日4个时次地面气象观测资料和2014年的同期逐日空气污染API值及气象观测数据,运用修正的Pasquill稳定度分类法和混合层厚度计算方法得出邢台市近30年大气稳定度和混合层厚度变化特征,结果表明:近30年邢台市大气不稳定类呈1.16%/10a增长,中性类呈-1.40%/10a下降,稳定类变化趋势不明显,月变化以中性类和稳定类为主,日变化受太阳辐射强度的影响明显。混合层厚度主要受风速影响,平均厚度460.09m,月变化呈"单峰型"分布。在02:00、08:00、14:00和20:00四个时次上混合层厚度都具有春季大于夏季大于冬季大于秋季的分布特点。经验证发现混合层厚度和不同稳定度等级的出现频率是影响空气质量的重要因子。 相似文献
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Chris Garrett 《大气与海洋》2013,51(2):313-339
Abstract Mixing near the sloping boundaries of oceans or lakes may be a significant mechanism of diapycnal transport. The basic physics of this is reviewed, with emphasis on the reduction of the effectiveness of the process due to both reduced stratification and the restratifying secondary circulation driven by buoyancy forces. This re stratification is shown to reduce the effectiveness of intermittent mixing events as well as steady mixing. It is argued that for boundary mixing to be effective in the abyssal ocean it must extend sufficiently far from the boundary that the stratification can be maintained; this may be true for breaking bottom‐reflected internal waves. The alongslope flow implied by steady‐state boundary mixing theories is downwelling‐favourable and has a magnitude related to the thickness and other properties of the boundary layer. Mixing near a boundary may thus tend to drive a downwelling‐favourable mean circulation in the interior. If the interior circulation is imposed by other forces, the bottom boundary layer may evolve to a steady state if the interior flow is downwelling‐favourable, but if it is upwelling‐favourable initially a steady state seems unlikely and the downwelling‐favourable alongslope flow induced by the boundary mixing will tend to diffuse slowly into the interior. The nature of the solution in all these cases is sensitive to the Burger number, N2 sin2 θ/f2, where θ is the bottom slope, and to the eddy Prandtl number. 相似文献
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Summertime Mixing Heights At Vienna, Austria, Estimated from Vertical Soundings and by a Numerical Model 总被引：1，自引：1，他引：0
Martin Piringer 《Boundary-Layer Meteorology》1998,89(1):25-45
Mixing heights calculated by the Danish OML meteorological pre-processor are compared to those diagnosed from radio- and tether-sonde vertical potential temperature profiles. All methods give reliable estimates of noon mixing heights deduced from radiosoundings, especially when the boundary layer is fully convective. Differences are larger during convective conditions without a well-defined capping inversion in the radiosonde potential temperature profile or when OML calculates a mechanical mixing height. The OML model is also able to calculate the daily course of the mixing height as expected. The tethersonde-derived mixing heights are especially valuable during the morning rise of the elevated inversion. Modifications to all three methods to improve mixing-height predictions are discussed. 相似文献
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Mixing heights have been determined independently from sodar and boundary-layer wind profiler measurements carried out at the Meteorological Observatory Lindenberg of the German Weather Service between 1 June 1994 and 6 July 1994. Good agreement between both systems was found for mixing height values between about 250 m and 700 m, i.e., in an evolving convective boundary layer. Considering the typical sounding ranges of the sodar (50 m up to 800 m) and of the wind profiler (200 m up to higher than 3000 m), simultaneous operation of the two systems is demonstrated to be a promising tool for continously monitoring the mixing height throughout its complete diurnal cycle. 相似文献
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Mixing in a two-layer stably stratified fluid by a turbulent jet was studied by a laboratory experiment. A non-swirling jet was discharged vertically downwards in a confined fluid system consisting initially of a top layer of fresh water and a bottom layer of salt water. In total, 16 experimental cases were considered, where the diameter and exit velocity of the jet were varied together with the density difference between the top and bottom layer. Vertical density profiles were determined from conductivity measurements. A three-layer density structure developed in all cases with an intermediate layer that grew in size with time elapsed as fresh and salt water were mixed. The mixing efficiency, defined as the percentage of the supplied kinetic jet energy that is used for increasing the potential energy of the fluid system, was related to a densimetric Froude number based on the intermediate layer depth. Overall, the calculated jet mixing efficiency displayed higher values than comparable efficiencies for destratification with air-bubble plumes. 相似文献
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Convective mixing in the monsoon boundary layer 总被引：1，自引：0，他引：1
Surendra S. Parasnis 《Boundary-Layer Meteorology》1991,56(4):395-400
Aerological observations over a tropical inland station collected during different phases of the Indian summer monsoon have been used to study the convective mixing in the monsoon boundary layer. The mixing line (ML) model for the thermodynamic structure of a partially cloudy boundary layer has been used to estimate the mixing by convection. The ML model together with the saturation point approach is able to depict different convective mixing regimes in the monsoon boundary layer. 相似文献
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利用高分辨率WRF单气柱模式,选取了两种边界层参数化方案(YSU,MYJ),对TWP-ICE(Tropical Warm Pool International Cloud Experiment)试验期间的个例进行数值模拟,比较了两种方案对边界层结构、云和降水模拟的影响。结果表明:季风活跃期,YSU方案模拟的湍流交换系数较小,湍流混合偏弱,边界层内热通量偏小,使地表热量和水汽不易向上输送,水汽含量在近地表明显偏多,而在边界层及其以上大气层具有显著的干偏差,因此该方案模拟的云中液态水和固态水含量偏低,云量偏少,降水率偏小;MYJ方案对于季风活跃期的边界层结构具有较好的模拟能力,其模拟的云和降水更为准确。季风抑制期,MYJ方案模拟的夜间边界层结构存在较大误差,这是因为该方案模拟的夜间湍流交换系数较大,湍流混合偏强,边界层内热通量偏大,模拟的位温和水汽混合比在边界层内随高度变化较小,而观测廓线在边界层内存在较大梯度。季风抑制期两种方案模拟的云和降水均比观测值偏多,方案之间的差异较小。 相似文献
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本文主要利用第一次“中美热带西太平洋海气相互作用联合调查”所获得的海洋水文、气象及大气探测资料,分析了热带西太平洋暖水区边界层大气层结特征,指出热带西太平洋边界层大气具有多层结构和多层送温现象,边界层内各层厚度及气温、位温、混合比随高度的变化趋势如下:超绝热层位于地面以上50m左右,气温、位温、混合比迅速减小,系绝热不稳定层;第一层为混合层,平均厚度为351m,位温、混合比变化不明显;混合层上又是逆温层大多为30—100m厚,位温迅速增大,混合比迅速减小,系绝对稳定层;700—1000m为浅对流云活跃层, 相似文献
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风沙流中风速廓线的数值模拟与实验验证 总被引：2，自引：0，他引：2
如何描述风沙流中被风沙运动改变了的风速廓线是风沙相互作用研究中的关键问题之一.该文中将跃移风沙流视为一种颗粒拟流体,将跃移颗粒对气流产生的阻力用颗粒流的阻力系数来表达,建立了描写两场相互作用的数学模型.颗粒流的阻力系数采用了前人在液态流化床研究中得出的阻力系数表达形式,通过引入一个修正系数,使其适用于风沙流(气-固两相流).将风沙边界层划分为跃移颗粒所产生的阻力不可忽略的内边界层和跃移颗粒阻力可以忽略但受内边界层影响的外边界层,分别建立了内边界层和外边界层的风速廓线表达式.应用所建立的数学模型,根据由风洞实验测定的跃移风沙流的浓度分布和速度分布资料,计算了跃移风沙流中的风速廓线,并与风洞实测结果进行了对比.结果表明,计算风速廓线与实测风速廓线吻合得比较好,在半对数图上均为上凸的曲线,有别于无风沙运动时的直线.跃移边界层外风速分布可较好地用对数函数来描述.对风沙流中风速廓线的进一步分析证实了风沙物理学奠基人Bagnold在其早期观测风沙流中的风速廓线时提出的"结点现象"(Bagnold结),该结点的高度随风速的增大而升高,随颗粒粒径的增大而降低.根据数值模拟和模拟实验,可以认为有风沙运动的动床剪切风速是综合反映风场与跃移层以及地表之间相互作用的物理量. 相似文献
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乌鲁木齐冬季大气边界层温度和风廓线观测研究 总被引：2，自引：0，他引：2
为了进一步认识乌鲁木齐冬季大气边界层的结构特征及其对大气污染的影响,为改进城市空气污染预报和污染治理提供科学依据,利用2008年1月11—13日系留气艇对乌鲁木齐市城区大气边界层过程进行观测试验的资料,分析了观测期间乌鲁木齐风、温廓线和混合层厚度的变化特征,并探讨了大气边界层结构对乌鲁木齐大气污染的影响。结果表明:观测期间乌鲁木齐近地面全天存在悬浮逆温,且有时为多层逆温,大气层结稳定;受逆温层的影响,近地面全天风速都很小,均在4m/s以下,风向随高度变化规律明显;观测期间乌鲁木齐大气混合层厚度平均为274m。乌鲁木齐冬季大气边界层风、温廓线的特征及混合层厚度,对大气污染的影响作用显著,是造成该地区冬季多污染的主要原因之一。 相似文献