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下面介绍一种用线性方程组直接计算测边交会点坐标的方法。如图所示，设已知A、B、C三点坐标分别为：（x_A，y_A），（x_B，y_B），（x_C，y_C）；今测得距离PA，PB，PC分别为α_1、α_2、α_3求P点坐标（x_P，y_P）。 相似文献
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（C）实用之部C_1.Cassini曲线Cassini曲线表示（ρ~4-2ρ~2cos2ψ+1）~(1/2)=常数的曲线,见图21,此处ρ=2r/s。图20内设有一点a,其坐标为（ξ）=12km,（η）=12km,s=24km,则r=2~(1/2)·12km,故ρ=2~(1/2),此处ψ=45°。由ρ=2~(1/2)=1.414（按图21内ρ的比例尺）及ψ=45°,得图21的A点,在A点读得：（ρ~4-2ρ~2cos2ψ+1）~(1/2)=5~(1/2)。C_2.Hunger公式及Schroeder-Kastner公式的应用（a）Hunger公式经改进后写成下列各式（参考（A）内式（18）,（19））： 相似文献
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《测绘通报》2016,(Z2)
为了保证用于参数模型求解的观测数据不含粗差,将均值漂移模型和线性假设检验法相结合,利用"奇异点"集进行多维粗差检验及定位。用不同的强影响点诊断方法作强影响点检验并作为"奇异点"的并集、将此并集确定为粗差点集、其个数即为粗差的维数、将线性假设检验法和均值漂移模型结合,对粗差点集进行粗差检验及粗差的定位,即用F=η~(*T)P_η~*η~*/m/Ω/(n-t-m)~F_(α,m,n-t-m)作整体粗差检验,当检验不能通过时,再用F_i=η_i~(*2)P_(ηi~*)ηi*Ω/(n-t-m)~F_(α,1,n-t-m)作粗差定位。模拟数据和实测数据的计算结果表明:尽管部分算例中,该方法存在将个别正常点误判为粗差点的"淹没"现象,但能全部检验出粗差点,并能准确地标定粗差的位置。利用"奇异点"集确定观测数据可能存在粗差的维数,结合线性假设检验法和均值漂移模型,能有效地检验出粗差并准确定位。 相似文献
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1 问题的提出 在普通测量学中,计算导线理论右角之和用以下公式。 1.1 闭合导线右角(内角)之和在理论上应为: ∑β_理=(n-2)·180° (1) n—右角的个数 1.2 附合导线 ∑β_理=α_(ab)-α_(ef)+n·180° (2) α_(ab)—附合导线始边坐标方位角 α_(ef)—附合导线终边坐标方位角 相似文献
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王文远 《测绘与空间地理信息》1994,(Z2)
1 引言 目前在工程测量,大比例尺地形图测绘工作中普遍采用导线测量作为图根控制测量的基本方法。应用简易平差法计算各导线点的坐标,用坐标方位角闭合差及导线相对中误差评定导线测量的精度。但实际测量工作中常遇到导线相对中误差满足《城市测量规范》中的技术要求,而点位中误差却超过《城市测量规范》中规定的“导线点相对图根起算点的点位中误差不得大于图上0.1毫米”的 相似文献
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天文经度的测定精度要求按细则规定不应超过±0.~s03,一般评定公式如下：M_λ=±（M_λ~(12) M_((?)λ)~(2~2) M_((?)Δλ)~2）~（1/2）式中M′_λ为一等经度的测定中误差（根据观测的内部符合情况计算的）; 相似文献
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为了将象片改化为水平象片,从而应用前方交会公式解算高差,就必须已知象片的倾角α_x~0、α_(y_0)~0而α_x~0、α_y~0应该是象片的绝对倾角在该象片所在的象对内的基线系统（即以垂核面作为XOZ平面）的两个分量。根据现有中测法的计算方法,最后算得α_x~0、α_y~0实际上是经过了两次改化：先将近似值α_x、α_y改化为整个航线的统一座标系统,然后再改化到各象对的基线系统中去。这样就绕了一个弯子,理论上被复杂化了,特别是在改化的计算过程中出现了很多的符号δ_1α_(x_л)、δ_1α_(x_д)、δ△τ、δα_x象对等等。而本文的中心思想是希望经过一次改化,直接求得基线系统内的象片倾角α_x~0、α_y~0。这样不仅在理论上将问题简单化了,同时在很大程度上可以简化假定倾角的改化计算。 相似文献
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邢培成 《测绘与空间地理信息》1996,(3)
如图所示,已知点A、B,在点A上放样P点。设AB=α,AP=1,∠BAP=β,仪器对中误差为e。为讨论问题方便,设AB方向即为纵轴x的方向(如AB方向不是x轴方向,可用坐标系的换算处理),那么,因为e的影响使角顶点由A点移到了A′点。但在放样时,是由在A′点的仪器瞄准固定点B后,设置已知角值β的,故仪器的对中误差并不影响放样的角值,但它却影响了待定的方向,使欲放 相似文献
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等角航线又名恒向线,在椭球面上它是与经线方向保持定角α的航向线。如图1所示,设Sl为等角投影面上等角航线的表象,该等角航线的航向角为α,坐标方位角为Φ。P点的子午线收敛角为γ,根据微分几何学[1]关于曲率的定义,可以写出等角投影面上的经、纬线和斜航线的曲率公式,令P点图1等角投影面上的等角航线的子午圈曲率半径为M和卵西圈曲率半径为N,投影长度比为m,则有：或者下面分析常用等角投影面上的等角航线的曲率情况：（1）墨卡托投影面上（基准纬度中0）代人（1）、（2）、（3）式得到：凡一K,＝KI—0说明等角航线被表象为… 相似文献
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三、不完整模型相对定向精度（一）理论精度分析比较完整模型与不完整模型相对定向的理论精度，假设：（1）单个观测值P_Y（或P_X）的单位权中误差是σ_0（包括观测误差、仪器误差、象片变形等）。（2）P_X与P_Y不相关。（3）不同模型点的观测值之间不相关。1．完整模型相对定向元素解的精度，根据方差传播定律，未知数的方差矩阵为： 相似文献
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利用固定点的坐标与自由网推算出来的坐标的相差数直接算出新点的坐标误差,这个平差方法叫做不同类坐标的变换,是一种近似平差的方法,因为这个方法不符合最小二乘法的原理[PVV]=最小,此处V是观测值的修正值。常用的方法有仿射变换、利札夫方法及正形变换等。如果把一个新网适当地配适于旧网内,必须把新网加以适当的改变（例如在利札夫方法中把新网加以长度的变化,移动及转动,但不改变其形状,或按仿射的性质或按正形投影的原理,使新网加以改变）,使新旧网的公共点相隔距离的自乘和达于极小。 相似文献
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根据国际天文协会规定,自1962年起,苏联标准时刻系统采用了FK_4基本星表系统。因此,1962年前后,对于大地天文坐标产生了由FK_3星表系统转换为FK_4星表系统的问题。这一问题包括了由于星表系统的变动对于标准时刻系统的影响以及天文点上天文定位的系统影响。为此,本文作了以下的探讨：（1）FK_3星表的系统误差。（2）由于星表的系统变动所引起的标准时刻采统的改正值。分析得出：最大出现在3月和6月,其值分别为 15~(ms)和-15~(ms)左右;最小出现在1月和10月,其值各为±2~(ms)左右。（3）由于星表系统变动对天文坐标的影响。分析得出：在经度测定方面,就金格尔法而论,对经度结果的最大影响为23~(ms),就恒星中天法而论,最大影响为26~(ms)。在纬度测定方面,最大影响不超过0″.06。在方位角方面,最大影响不超过0″.05。（4）根据星表系统的变动对大地测量结果的影响,提出了统一我国大地天文坐标的几点建议。 相似文献
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本文提出利用三星在十几分钟内连续通过同一时圈（等时角）瞬间,测定其间水平角,即可同时确定经纬度和方位角,而不需要知道测站经纬度、方位角的任何概值。如果只测方位角和纬度,则仅要秒表或普通手表,而不需天文表和收报机。从理论推导和实际观测结果,都证实本法用于方位角观测特别有利,其精度高、观测易、原理和计算简单。拱极星方位角θ_3公式有：ctgθ_3=K·ctgβ_1+（K-1）ctgβ_2式中：系数K=(tgδ_1+tgδ_3)/(tgδ_1+tgδ_2),而δ_i为三星赤纬已知量;β_1、β_2为三星间两个水平角观测量。天体方位角与水平角间误差关系式,有mθ_a=±1/(60)mβ。观测试验成果列于文末,算例见附表,从而清楚地见到本法精度及计算过程。 相似文献
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前 言改化三角网可以有多种多样的方法,根据对三角点坐标在实用上的精度要求,以及三角网概算中所得到的三角网误差分析,而决定采取这样或那样的方法进行再一次的概算——改化三角网的计算。例如：坐标方位角平差、自由网平差、利扎夫改化……等,所有这些方法不外是达到这样的目的：1．局部平差计算在精度上有更合理的计算结果;2．依据平差原理,弥合低等点与高等点数值之间不符的数值,即使三角网强制符合于高等点的起算数据（坐标、坐标方位角、边长）。由此可见,在以实用目的为主的三角网资用计算中,常常要进行改化三角网的计算工作。因而研究各种既是灵活的、合理的又是简易可行的改化三角网方法,乃是大地计算工作者一个感到兴趣的课题。 相似文献
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在地形图数学基础展绘中,邻带方里同的展绘是比较麻烦的。一般采用展出图廓点及本带坐标网后．转动图板,再和邻带坐标网系统重新定位,然后展绘出邻带方里同。一般需多次调整、对中,相当麻烦。如果把邻带坐标转换到本带中,虽然可以不用移动图板,直接展绘邻带方里同,但其坐标增量△X和△Y的计算却比较麻烦,而且展点时不是整数,也不方便（见高等学校试用教材《普通地图编制》上册第163页）。下面介绍一种展绘邻带方里网的简便方法：在一张聚酯薄膜上展出图幅的图廓点和本带坐标网后,另取一绘图板（或聚酯薄膜。或白纸）,坐标展点仪… 相似文献