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51.
通过对各类层序界面的识别,以沉积特征、副层序和体系域与结构转换面等层序分析,进行露头层序地层学研究,将湘西北慈利—大庸地区台缘斜坡相区上震旦统—下寒武统划分为11个Ⅲ级层序,其中上震旦统7个、下寒武统4个,主要是Ⅱ型层序。在区域层序地层对比、分析的基础上初步讨论了露头层序地层分析中存在的问题。 相似文献
52.
53.
慕士塔格峰洋布拉克冰川消融的观测分析 总被引:6,自引:11,他引:6
2001年7月4日至8月8日,在慕士塔格峰西侧的洋布拉克冰川海拔4600~4460m区间的冰舌段,进行了短期的冰面消融观测.慕士塔格峰冰川区暖期短,冰面强消融时期比较集中.观测期间,冰面纯消融厚度为640~1260mm水层,日平均消融厚度达26~39.6mm,推算冰舌区年消融量不低于1700~2000mm,比青藏高原内部的冰川消融强烈的多.7月21-22日出现最大消融值,在海拔4460m和4600m,日消融量分别为144.5mm和59.5mm.冰面消融随海拔上升而减小,日平均消融梯度:在裸露冰区为0.40~0.55mm·10m-1;在表碛覆盖区为0.21~3.53mm·10m-1,变幅较裸露冰区大.按裸露冰区的消融梯度计算出海拔4800m处的日平均消融量,和过去的研究资料比较,2001年冰面日平均消融量较1987年和1960年的消融量大,反映出慕士塔格峰区影响冰川消融的气候与全球气候变暖的特点是一致的. 相似文献
54.
柴达木盆地三湖地区第四系生物气的形成途径与运聚方式 总被引:22,自引:1,他引:22
柴达木盆地三湖(台吉乃尔湖、涩聂湖、达布逊湖)地区第四系生物气区是我国最大的生物气区。笔者系统采集了该气区21个天然气样品,测量了其组分和碳同位素组成,重点探讨了生物气形成途径和运聚方式。生物气δ~(13)C_1和δ~(13)C_(CO_2)均随深度增大而变重,显示了CO_2还原途径成气的特征。生物气δ~(13)C_1、δ~(13)C_(CO_2)和δD分布与CO_2还原方式形成的生物气的相应同位素值分布范围接近。在有关成因图解中这些数据主要位于CO_2还原途径成气范围内。生物气CO_2和CH_4之间的碳同位素分馏系数α_c>1.055,具有CO_2还原途径成气的特征。柴达木盆地第四纪干旱的古气候、较低的古温度、较高的沉积速率和水体中较高的硫酸盐含量使得甲烷菌的大量繁殖只能在较大的深度范围内才能实现,从而,有利于CO_2还原途径成气作用进行。涩北一号、涩北二号气田生物气δ~(13)C_1组成分布可能表明,生物气形成以后沿疏导层水平运移进入气藏,基本不存在垂向运移。该项研究对于进一步深入探讨生物气成因、形成条件,确定生物气模拟实验方式与条件,计算生物气资源量,建立成藏模式和选择天然气有利勘探区块均具有重要价值。 相似文献
55.
陕西省地下水水质监测发展探析 总被引:1,自引:0,他引:1
本文针对陕西省地下水水质监测控制范围局限于农灌区,监测项目单一的现状,通过分析研究,提出水质监测的发展思路,剖析实现新思路的相关条件。 相似文献
56.
数字地籍测绘是目前土地管理部门的首选方案,需要制定街坊划分、界址线设定、工作底图与采集草图一体化作业、数据文件管理、街坊线、图斑的绘制等技术措施。 相似文献
57.
基于图像特征的烟叶分级 总被引:8,自引:0,他引:8
讨论了基于图像特征的烤烟烟叶分级系统的建模及其实现,给出了烟叶分级模型的数学描述,探讨了模型库的优化和特征隶属度及烟叶模式的可信度的计算问题,并通过试验分析了FTGS系统的性能和有效性。 相似文献
58.
59.
60.
Xiaoli Guo Lars n Vladimir K. Makin Ann-Sofi Smedman 《Journal of Atmospheric & Ocean Science》2003,9(3):97-120
Measurements from the Baltic Sea and a wind-over-wave coupled model are used to study the wave impact on the sea drag. The study has been carried out for different wave conditions, namely a pure wind-sea, following-swell/ mixed sea and cross-swell/ mixed sea. Measurements reveal the fact that the sea drag is dependent on the sea-state. In stationary conditions and in the absence of severe cross-swell, swell reduces drag compared to wind-sea at the same wind speed. The cross-swell enhances the drag as compared to the following-swell case and the magnitude of the drag coefficient is increased with increasing the angle of swell propagation to the wind. It is shown that the agreement between the model results and measurements is good for pure wind-sea and stationary mixed-sea cases. Discrepancies occur at light winds, where most of the data represent pure swell conditions. During these pure swell conditions the data are characterized by a large variation of the drag coefficient. The variation is caused by mesoscale variability in the stress co-spectra, wind-cross-swell effects and nonstationarity in the wave and wind fields not represented in the model. 相似文献