岩体分类实例分析与研究   总被引：1，自引：0，他引：1  

魏继红  吴继敏  孙少锐 《工程地质学报》2002,10(1):51-54

通过岩体分类的大量实例 ,利用统计学和模型原理 ,探讨了RMR值、Q值和自稳时间各自所服从的分布规律 ,同时评价了它们与岩石类型之间和自身的相关关系 ,旨在通过实例及岩石类型的分析与研究 ,为以后工程实践及其理论研究起到一定的指导和帮助作用  相似文献   

地震勘探资源频率域叠加方法研究   总被引：1，自引：1，他引：1  

邱春玲  邱东玲等 《吉林大学学报(地球科学版)》2002,32(1):92-95,99

在叠前共深度点道集内各地震道的动、静校正误差很小的情况下，地震资料时间域水平叠加方法有较好的叠加结果。但是，如果动、静校正的误差较大时，叠加效果将受到影响，即叠后振幅和分辨率都会降低。因此，提出一种频率域叠加方法。该方法既具有常规水平叠加方法能提高信噪比的优点，又能将共深度点道集内的走时时差消除，达到内相叠回的目的。几个比较叠加方法效果的有噪CDP道集叠加的例子证明了该方法的效果。  相似文献   

动物体内青石棉纤维变化特征的显微研究   总被引：2，自引：0，他引：2  

董发勤  罗素琼  李国武 《矿物学报》2002,22(3):191-195

石棉纤维粉尘注入动物体内后，一部分形成石棉小体或石棉斑，一部分仍为裸露纤维。石棉小体内的纤维表面基团和组织内的某些蛋白反应可形成新的表面介体。粉尘在动物体内引起的动物病变主要是纤维化组织包裹和间皮瘤，机体以吞噬、包裹、缠绕，或以生化溶解方式排解粉尘。纤维自身则出现变短、尖部圆化、折断、分叉现象，也可以出现溶解、迁移、表面化学反应等。肺泡内纤维的碳酸盐化现象是体内纤维溶解和反应的新方式。动物体内间皮瘤可生长在注入部位也可在非注入部位，某种毒性衍生物质的生成和迁移是引起病变的主要原因。体内纤维粉尘的溶解是一个非常缓慢的过程，细小粉尘易于溶解和迁移。体内粉尘的膜阻滞现象在腹膜、胸膜上较为常见，在膜部位不易生成间皮瘤，肿瘤多引发在膜的内侧。但膜可以弱纤维化包裹。  相似文献   

试论设计合同管理对设计生产组织的指导作用     

蒋小燕 《中国勘察设计》2002,(6):47-49

在市场经济体制下,合同是保障经济运行的重要手段。市场经济的各个生产要素之间均需要以合同来维系,合同关系是市场经济社会中最基本的法律关系,所以从某种意义上讲,市场经济也被称作为合同经济。 我国从计划经济向市场经济过渡转化已有二十个年头,但人们对合同在经济生活中的地位、作用、意义的认识水平以及怎么运用合同的武器维护自身权益的自觉性方面普遍存在着差距,固有  相似文献   

地质系统的复杂性——地质科学的基本问题（I）     

於崇文 《地球科学》2002,27(5):509-519

笔者根据其所提出的“地质作用与时空结构是一切地质现象的本质与核心”的自然哲学理念将地质科学的学科体系划分为地球物质的成分与结构，地质作用，地质学场与地质系统的演化等四大基本领域，它与9个重大基础地质问题以及与其相关的基础理论问题相对应（表2）。笔者将其已发表的地质科学的复杂性理论“地质作用的临界过程动力学－－地质系统以混沌边缘分形生长”应用于研究9个重大基础地质问题，着重对于其中所包含的主要基础理论问题的实质及其理论与研究方法作较深入而简要的剖析。目的是通过将地质系统的复杂性作为地质科学的基本问题的新视角对古老而常新的地质科学进行再认识，将重大基础地质问题的研究提高到非线性科学和复杂性理论的层次，并实现地质科学向精确科学的跨越，取得突破性进展。  相似文献   

震源时间函数与震源破裂过程   总被引：2，自引：0，他引：2  

许力生  陈运泰 《地震地磁观测与研究》2002,23(6):1-8

简要介绍了现代数字地震学的两个重要概念。一个是震源时间函数，另一个是地震震源的时空破裂过程。首先，从地震断层位移表示定量出发，介绍震源时间函数和震源破裂过程的基本概念。然后，分别介绍两种从远场地震记录中提取震源时间函数和获取有限断层面上时空破裂过程图像的反演方法。  相似文献   

小波变换在少震、弱震区地下水位数据分析中的应用   总被引：12，自引：2，他引：12  

敬少群  王佳卫  童迎世 《华南地震》2002,22(2):9-15

利用小波变换和多尺度分析原理，对位于少震弱震区的湖南的具有不同变化形态的6口典型井4年的水位日均值序列进行了分析。结果显示，通过多尺度分析可以很方便地将水位日均值序列中的高频部分与低频部分分开，而且对不同井孔的含水层系统而言，分离出去的频率成分的主模是不同的，这反应出不同井孔的含水层系统对同一频率的响应存在差异，主模的频率反映了正常背景下井孔－含水层系统的优势频率。Morlet小波分析的结果对时间序列的突然变化和周期结构都有很好的反映。  相似文献   

1993年中甸M5.8地震前后区域尾波衰减研究   总被引：1，自引：0，他引：1  

秦嘉政  钱晓东 《地震研究》2002,25(3):214-219

以Aki,K和Chouet^[1]提出的地方震尾波散射理论为基础，利用1993年7月17日中甸MS5．8地震的前震和余震资料，研究了该次地震前后的尾波振幅衰减率β和QC^-1值的时空变化。结果表明，主震前后区域尾波振幅衰减率β和QC^-1值发生了明显的变化。主震前，区域平均β值为0．0122s^-1，相应的QC值为111；主震后，区域平均β值为0．023s^-1，相应的QC值为60。主震前后的QC值变化为1．85倍，表明在以主震为中心，半径约50km的小范围内主震前后的介质背景发生了明显变化。用释放的地震应变能ε（t)的空间分布特点分析，表明主震前高QC值地区与高应变能释放地区是相一致的。中甸地震序列的尾波振幅衰减β和QC值显示了具有前兆意义地空变化的过程，并以力学观点分析解释了产生这种变化的成因。  相似文献   

非线性吸收的热粘性流体中时间反转脉冲的振幅衰减     

哈拉杰 《国际地震动态》2002,(6):27-30

无损介质中的线性波动方程在时间上是可逆的，换言之，对于每个解p(x,t)都存在一个关于时间对称的真实解p(x,-t)。分析表明，时间反转同样适合于无损非线性波动方程。然而当存在损耗时，这两种情形都不再遵守时间反转不变性。考虑到非线性的传播损耗不容忽视；同时它们是避免出现多值波形的必要条件。对非线性波动方程的进一步分析显示，即使对于无损耗非线性声波，对波列单元上的反转信号的放大仍然会导致时间反转不变性的损失。本文用数字模拟技术描述了在一种能量吸收性的流体介质中，非线性对有效聚焦的性能的影响，此时时间反转系统只就一个目标进行聚焦。我们同时考虑了反向传播脉冲的振幅与到达时间这两个因素。数值模拟结果证实，波列上（伴随能量吸收的）产生的谐波与振幅放大对时间反转系统形成高强度重建声场带来了不利影响。  相似文献   

2001年1月2 6日印度古杰拉特(Gujarat)Ｍem>Ssub>7.8地震时空破裂过程   总被引：4，自引：2，他引：4       下载免费PDF全文

许力生  陈运泰  高孟潭 《地震学报》2002,24(5):447-461

从全球数字地震台网的长周期记录中，选择了震中距小于90的27个台站的54个P波震相和44个S波震相资料．首先，用波形反演方法确定了2001年1月26日印度古杰拉特(Gujarat)ＭS7.8地震的地震矩张量、震源机制、震源时间函数和时空破裂过程等震源参数．通过矩张量反演，并根据Kutch Mainland断层的走向、地震烈度的空间分布、余震震源的空间分布和震害的空间分布，确认2001年1月26日印度古杰拉特ＭS7.8地震的发震断层的走向为92、倾角为58、滑动角为62，即一走向近东-西向、断层面向南倾斜、以逆冲为主的左旋-逆断层．这次地震所释放的地震矩为3.51020 Nm，矩震级ＭW＝7.6．然后，借助合成地震图，采用频率域求谱商的方法，得到了依赖于台站方位的27个P波震源时间函数、22个S波震源时间函数以及平均的P波震源时间函数和S波震源时间函数．对震源时间函数的分析表明，这次地震是一次连续的破裂事件，开始比较急遽，但结束比较迟缓，总持续时间约19 s．最后，以所提取的P波和S波震源时间函数为资料，采用时间域的反演技术得到了断层面上滑动的时空分布．滑动量在断层面上的静态分布表明，断层面上的最大滑动量约为7 m．断层面上的最大应力降约为30 MPa，平均应力降约为7 MPa．滑动量大于0.5 m的区域在走向方向长85 km，在断层面倾斜方向宽约60 km(相应地，在深度方向约51 km)．破裂向东扩展约50 km，向西扩展约35 km．滑动量大于0.5 m的区域的主要部分呈椭圆形，其长轴取向与断层滑动方向一致．表明此区域破裂扩展的方向即是断层错动的方向．这种现象对于走滑断层情形是多见的，但对逆冲断层情形却少见．断层面上初始破裂点以东、以上部分面积大于初始破裂点以西、以下部分的面积，这是破裂非对称性的表现，表明破裂具有自西向东、自下向上单侧破裂的特征．从滑动率随时空变化的快照可以看出，滑动率在第4 s达到最大值，此时滑动率约为0.2 m/s，滑动基本上发生在破裂起始点及其周围．从第6 s开始，起始点的破裂基本结束，破裂开始向外围扩展．破裂向西的扩展速度明显小于向东的扩展速度．在第15 s，这种环形的扩展基本结束．自16 s以后，主要是一些零星的破裂点分布在破裂区的外围．从滑动量随时空变化的快照看，破裂自起始点开始后，逐渐向四周扩展．主要的破裂(滑动量大于5 m的区域)在6～10 s，具有明显的自西向东、向上的单侧破裂特征．在第11～13 s，破裂的西端向西、向下有所扩展．整个破裂过程持续约19 s．在整个破裂过程中的平均破裂速度约为3.3 km/s．   相似文献