全文获取类型
收费全文 | 29006篇 |
免费 | 4559篇 |
国内免费 | 6907篇 |
专业分类
测绘学 | 2350篇 |
大气科学 | 6482篇 |
地球物理 | 5400篇 |
地质学 | 12152篇 |
海洋学 | 2902篇 |
天文学 | 5791篇 |
综合类 | 1672篇 |
自然地理 | 3723篇 |
出版年
2024年 | 83篇 |
2023年 | 192篇 |
2022年 | 477篇 |
2021年 | 574篇 |
2020年 | 664篇 |
2019年 | 818篇 |
2018年 | 617篇 |
2017年 | 705篇 |
2016年 | 706篇 |
2015年 | 771篇 |
2014年 | 1156篇 |
2013年 | 1512篇 |
2012年 | 1350篇 |
2011年 | 1369篇 |
2010年 | 1336篇 |
2009年 | 1830篇 |
2008年 | 1928篇 |
2007年 | 2117篇 |
2006年 | 2091篇 |
2005年 | 2126篇 |
2004年 | 1965篇 |
2003年 | 1627篇 |
2002年 | 1486篇 |
2001年 | 1408篇 |
2000年 | 1323篇 |
1999年 | 1423篇 |
1998年 | 1473篇 |
1997年 | 1011篇 |
1996年 | 957篇 |
1995年 | 862篇 |
1994年 | 816篇 |
1993年 | 877篇 |
1992年 | 667篇 |
1991年 | 582篇 |
1990年 | 393篇 |
1989年 | 253篇 |
1988年 | 234篇 |
1987年 | 110篇 |
1986年 | 52篇 |
1985年 | 86篇 |
1984年 | 62篇 |
1983年 | 69篇 |
1982年 | 61篇 |
1981年 | 38篇 |
1980年 | 47篇 |
1979年 | 20篇 |
1978年 | 33篇 |
1977年 | 36篇 |
1976年 | 17篇 |
1973年 | 13篇 |
排序方式: 共有10000条查询结果,搜索用时 15 毫秒
951.
地表非均匀性对区域平均水分通量参数化的影响 总被引:3,自引:3,他引:3
次网格尺度地表非均匀性对于网格区平均通量具有重要影响。若将网格区视为均一地表 ,并不能真实描述地 气通量交换过程 ,且可造成很大误差。文中从理论上证明 ,区域平均水分通量的变化率可分解为两部分 :第一部分为区域水分通量的算术平均变化率 ;第二部分为非均匀性所引起的水分通量变化率扰动 ,它与区域内土壤水分空间分布的变差系数有关。数值试验表明 ,地表土壤水分的水平空间变差系数集中反映了区域内土壤水分分布的非均匀程度 ,不同土壤对同样的非均匀程度其敏感性是不同的。变差系数愈大 ,非均匀性愈强 ,在相同的土壤水分平均值下 ,不同土壤类型对地表非均匀程度的敏感性并不相同。例如沙土和粘土受非均匀性的影响就可相差数十倍。 相似文献
952.
用Biot介质参数说明了波达波夫震电波方程组中弹性动力学 参数的含义,解释了第一类和第二类震电效应的意义,在忽略第一类震电效应条件下将该方 程组与Pride方程组进行比较,说明了二者在描述第二类震电效应方面的异同点. 同时指出 :波达波夫方程组忽略了流体与固体的耦合质量;方程中的黏性耗散项丢掉了一个孔隙度因 子,依据该方程组计算出的弹性波和转换电场的幅度将偏大;边界条件之一存在错误,会影 响对波在界面上的反射透射规律的描述. 相似文献
953.
在使用2.5维混合模拟方法研究了Petschek模型稳态驱动磁场 重联演化的基础上, 本文考察了计算域内各典型区域中粒子分布函数的变化,描绘了重联区不同位置几种类型的 非Maxwell分布函数. 结果表明,磁场重联会将重联区少部分粒子加速到很高的能量,不同 加速程度的粒子将形成球壳状的速度分布. 粒子的轨道特征表明,在重联区中出流的粒子, 有一部分被磁镜捕获,其回旋半径大于重联区宽度,并构成整个流体速度的低速部分. 另外 ,在X中性点附近进入重联区的粒子沿磁力线向出流区以三种形式漂移,分别为:沿磁力线 逃逸、捕获在磁镜中随流体运动、横越磁力线漂移,其比例分别约为70%,20%和10%。 相似文献
954.
利用MM5中尺度模式对1999年6月两个出海气旋发展过程进行 数值模拟. 数值模拟的气旋出海后移动路径与实际情况基本一致. 在数值模拟基础上重点讨 论了出海气旋发展过程潜热通量和感热通量的分布及其演变情况. 气旋出海后在气旋中心区 南方和东方存在负潜热通量和感热通量区. 出海气旋的东移和发展,其前方强大正热通量区 的存在可能是重要原因之一. 相似文献
955.
将地下场源区域规则划分成很多小长方体单元,并且通过反演确定这些单元的物性变 化,勾画出场源的分布图像,这种方式逐步成为重磁反演,特别是三维反演的重要方向;遗 传算法等非线性技术进行该类反演将逐步成为发展趋势. 本文指出,在应用遗传算法进行该 类反演过程中,隐含着数据量较大时超常规的计算量,它已成为制约该类反演充分发挥作用 的瓶颈问题;同时,本文提出了针对性的分离并存储几何格架的计算策略、以及独特的几何 格架等效压缩存储技术,可以从根本上提高非线性反演计算速度,为该类反演的有效应用奠 定了坚实的基础. 相似文献
956.
957.
958.
用非连续变形分析方法(DDA+FEM)数值模拟,在华北地区各地块相互制约的块体系统环境中,地块边界断层上发生1966年邢台地震、 1969年渤海地震、 1975年海城地震、 1976年唐山地震等不同类型破裂模式大震的破裂过程. 数值模拟结果给出每个大震释放的主应力场,最大剪应力变化等值线图,地震前后位移变化矢量图,发震断层滑移随时间变化以及走滑错距和应力降等震源参数. 这些结果与地震的震源机制,用地震波资料研究得到的震源参数,宏观等震线,地表观测的水平位移矢量图基本一致. 其中1969年渤海地震正交破裂模式的结果与宏观等震线及小震分布图像更接近. 1976年唐山地震复杂震源模式与该震早期余震分布图像更相符. 表明用DDA+FEM方法进行数值模拟研究,能较好地模拟地震破裂过程. 相似文献
959.
用1985~1995年期间海洋角动量变化序列和大气角动量变化序列,分析它们对Chandler摆动的激发能量以及它们与天文观测激发的相干性. 结果表明,在Chandler摆动频带内,海洋角动量变化提供的激发能量大约占观测激发的64髎,其中洋底压力变化起主导作用;NCEP/NCAR(美国国家环境预测中心/国家大气研究中心)和JMA(日本气象厅)大气角动量变化提供的激发能量分别为观测激发的23髎和214髎. 海洋激发与观测激发的相干系数约为0.52,接近99髎置信度下限(0.54),海洋激发的相位滞后观测激发约19°;NCEP/NCAR和JMA的大气激发与观测激发的相干系数分别为0.32和0.37,大气激发的相位超前观测激发分别约47°和19°. 用更短期间(9年、6年)的海洋和大气角动量序列与更长期间(16、39年)的大气角动量序列作分析表明,在Chandler摆动频带内,无论是它们的激发能量,还是它们与观测激发之间的相干系数都呈现很大的变化,而且这些变化具有某种程度的随机性. 相似文献
960.