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41.
42.
本文对22太阳周上升段期间的太阳黑子及质子耀斑进行了统计分析,结果表明此期间太阳活动确实存在一些明显的特点。并确定了上升期的活动经度:L220°—300°和L70°—130°。此外对四个强的活动区进行了介绍。 相似文献
43.
北半球平流层臭氧的时空分布特征 总被引:3,自引:0,他引:3
利用1963-1985年北半球的平流层臭氧观测资料,采用自然平交分解方法,初步分析了北半球、特别是东亚地区大气臭氧层的时空分布特征。结果表明:(1)北半球大气臭氧的空分间分布可能与下垫面的性能有关;(2)东亚地区大气臭氧的时间分布主要具有2年和11年变化的周期特征,这与太阳黑子的准2年和准11年变化有一定的对应关系;(3)北美地区的臭氧变化则主要包含4年和7年的周期变经成分。 相似文献
44.
在柱坐标下将黑子周围的环形区域(黑子除外)内的振荡分解为朝向黑子传播的(入射的)波和离开黑子传播的(出射的)波。对无黑子的环形区域内的振荡也进行了同样的分解。将黑子周围的入射波看成是被黑子磁流管磁化了的介质(介质内的磁场基本是水平的)中的波。而无黑子区的入射波看成是非磁化介质中的波。比较这两种波在固定波数下功率随频率的分布发现,在磁化介质中不同径向除n的声波(p模)频率系统降低,同时功率也降低,降低的功率最高达非磁化介质中波的功率的30%。而比较在固定频率下功率随波数的分布发现,磁场中f模及n=1,2,3的p模的脊向高波数方向位移,功率的降低受频率调制,即声波在某些有限的频带中被吸收。这些观测表明,在磁场中p模与磁声重力波(MAG)产生了模式混合或耦合。模式混合的存在支持了模式转换作为p模式被黑子吸收的机制的解释。此外,本文还分析了转换的MAG波进入黑子磁流管(其中的磁场基本上是垂直的)后进一步被吸收,吸收的功率最高达MAG波的20%。在磁流管内没有进一步观测到模式的转换 相似文献
45.
太阳黑子相对数的分维研究 总被引:4,自引:0,他引:4
本文用非线性动力系统理论控制了现代太阳周(1850年1月-1992年5月)黑子相对数月平均变化的动力行为和可预报性,计算了它的分维数。结果表明,太阳黑子数月均变化是一个复杂的低维浑沌系统,可用有限个参数描述,所需变量至少为3个,最多为7个,本文还讨论了黑子数月均值的可预报时间尺度,平均可预报时间尺度为150个月,本文建议利用最小二乘直线拟合的最小方差来判定最佳无标度区,所得分维数较客观,并简要讨论 相似文献
46.
本文按常α无力场模型计算了1980年10月23日Boulder 2744活动区前导黑子的纵向磁场随高度的变化,并与用CIV 1548谱线观测得到的色球一日冕过渡区的磁场资料相结合,求得CIV 1548发射区的有效高度。这些结果与文献[4]中对同一黑子用势场模型推求的结果有很大差别。从而表明,势场和无力场在某些方面导致的结果是极不相同的。鉴于观测已表明活动区上空存在电流的事实,在活动区磁场的模拟中,特别是在强扭曲活动区磁场的计算中,应当避免采用势场,而尽可能采用无力场模型。 相似文献
47.
张桂清 《中国天文和天体物理学报》1988,(2)
本文用一种新方法——自激励门限自回归分析方法对太阳黑子相对数年平均值进行拟合和预报检验,并对未来第22周逐年年均值作出预报。 目激励门限自回归分析模型的形式如下: 在对1956至1985年逐年太阳黑子相对数年均值的预报检验中,最大拟会误差为40.6,最小拟合误差为0.3,平均拟合误差为±12.5。 对1986至1997年逐年太阳黑子相对数年均值的预报见表(4)。定出第21周极小在1986年或1987年,极大在1990或1991年,极大值R_M=81.2±16.2。 相似文献
48.
本文把我们在文[1]和[2]中建立的诊断方法,应用于美国高山天文台斯托克斯参量仪对1978年12月11日太阳黑子本影和半影取得的Q和U两个参数的轮廓,发现这个黑子的磁力线不呈现较强的扭绞。 相似文献
49.
50.
Using multi-wavelength data of Hinode, the rapid rotation of a sunspot in ac-tive region NOAA 10930 is studied in detail. We found extraordinary counterclockwise rotation of the sunspot with positive polarity before an X3.4 flare. From a series of vector magnetograms, it is found that magnetic force lines are highly sheared along the neu-tral line accompanying the sunspot rotation. Furthermore, it is also found that sheared loops and an inverse S-shaped magnetic loop in the corona formed gradually after the sunspot rotation. The X3.4 flare can be reasonably regarded as a result of this movement. A detailed analysis provides evidence that sunspot rotation leads to magnetic field linestwisting in the photosphere. The twist is then transported into the corona and triggers flares. 相似文献