全谱直读等离子发射光谱法直接测定天然矿泉水中的SO2-4   总被引：2，自引：0，他引：2  

查立新  刘洪青  马玲  戴先蓉 《安徽地质》2002,12(1):75-77

采用全谱直读等离子发射光谱(ICP-AES)直接测定天然矿泉水中SO2-4的方法在优化工作条件下SO42-的测定下限为0.09mgL-1,方法简便,快速,适用于批量生产.  相似文献   

沙漠化:从圈层耦合到全球变化   总被引：3，自引：0，他引：3  

段怡春  陈建平  厉青  丁火平  黄定华 《地学前缘》2002,9(2):277-285

从沙漠化概念提出伊始 ,沙漠化成因机理的研究就一直成为学术界关注的焦点。沙漠化过程究竟有多少是由自然因素所致 ,多少是由人类活动所为 ,诸因素与沙漠化之间有何内在关系 ,沙尘天气发生发展过程及其诱因等 ,当属地球系统科学应解决的难题。文章从全球变化的角度 ,将沙漠系统视作一种类生命的非线性动力系统 ,指出沙漠化源于地球表层系统各圈层之间复杂的相关与耦合作用 :气候变化是控制沙漠进退的首要因素 ;陆表水持续亏损则是导致干旱、半干旱地区沙漠化发展的直接原因 ;岩石圈构造运动塑造了不同的地形地貌单元 ,奠定了沙漠分布的地理格局 ;人类的不当活动和气候变化引起的生物生产力的衰退及土地覆盖的破坏 ,造成了现代沙漠化的快速扩张。  相似文献   

地震勘探资源频率域叠加方法研究   总被引：1，自引：1，他引：1  

邱春玲  邱东玲等 《吉林大学学报(地球科学版)》2002,32(1):92-95,99

在叠前共深度点道集内各地震道的动、静校正误差很小的情况下，地震资料时间域水平叠加方法有较好的叠加结果。但是，如果动、静校正的误差较大时，叠加效果将受到影响，即叠后振幅和分辨率都会降低。因此，提出一种频率域叠加方法。该方法既具有常规水平叠加方法能提高信噪比的优点，又能将共深度点道集内的走时时差消除，达到内相叠回的目的。几个比较叠加方法效果的有噪CDP道集叠加的例子证明了该方法的效果。  相似文献   

山东金青顶金矿床和七宝山金矿床的流体包裹体REE组成   总被引：6，自引：0，他引：6  

陈绪松  徐九华  刘建明  谢玉玲  朱和平  李永兵 《矿床地质》2002,21(4):387-392

文章运用电感耦合等离子体质谱（ICP-MS）方法，研究了金青顶金矿床和七宝山金矿床的脉石英中流体包裹体REE组成特征，结果表明流体包裹体的REE均为LREE富集型，并显示Eu正异常。成矿流体REE配分模式和REE参数特征表明它们具有相当的来源。与金矿有关的成矿母岩，即昆嵛山花岗岩和七宝山次火山岩的REE特征也极为相似，反映成矿流体的REE组成都有从成岩向成矿过程演化继承的关系。矿床流体包裹体REE组成的相似特征及矿床碳氧同位素等特点表明，金青顶金矿床和七宝山金矿床是华北东部中生代同一构造热事件的产物。  相似文献   

地幔岩流体包裹体的稀土元素初步研究   总被引：1，自引：0，他引：1  

王丽君  徐九华  谢玉玲  朱和平  陈绪松 《矿物岩石地球化学通报》2002,21(4):268-271

地幔流体REE的研究有助于了解地幔区域化学不均一性、地幔的富集与亏损等地幔地球化学特征。当前对地幔流体的REE研究，主要是通过对比富CO2包裹体与贫CO2包裹体的地幔岩或地幔矿物的测试分析来间接获得信息。本尝试运用电感耦合等离子体质谱（ICP-MS）和热爆方法，直接测定了长白山地区的地幔捕虏体中流体-熔体包裹体REE含量。初步研究显示流体-熔体包裹体中富含REE，尤其LREE相对富集；REE组成曲线右倾，Eu弱正异常，与地幔岩的寄主玄武岩REE组成特征相似，反映源区地幔岩的交代特征。  相似文献   

震源时间函数与震源破裂过程   总被引：2，自引：0，他引：2  

许力生  陈运泰 《地震地磁观测与研究》2002,23(6):1-8

简要介绍了现代数字地震学的两个重要概念。一个是震源时间函数，另一个是地震震源的时空破裂过程。首先，从地震断层位移表示定量出发，介绍震源时间函数和震源破裂过程的基本概念。然后，分别介绍两种从远场地震记录中提取震源时间函数和获取有限断层面上时空破裂过程图像的反演方法。  相似文献   

小波变换在少震、弱震区地下水位数据分析中的应用   总被引：12，自引：2，他引：12  

敬少群  王佳卫  童迎世 《华南地震》2002,22(2):9-15

利用小波变换和多尺度分析原理，对位于少震弱震区的湖南的具有不同变化形态的6口典型井4年的水位日均值序列进行了分析。结果显示，通过多尺度分析可以很方便地将水位日均值序列中的高频部分与低频部分分开，而且对不同井孔的含水层系统而言，分离出去的频率成分的主模是不同的，这反应出不同井孔的含水层系统对同一频率的响应存在差异，主模的频率反映了正常背景下井孔－含水层系统的优势频率。Morlet小波分析的结果对时间序列的突然变化和周期结构都有很好的反映。  相似文献   

1993年中甸M5.8地震前后区域尾波衰减研究   总被引：1，自引：0，他引：1  

秦嘉政  钱晓东 《地震研究》2002,25(3):214-219

以Aki,K和Chouet^[1]提出的地方震尾波散射理论为基础，利用1993年7月17日中甸MS5．8地震的前震和余震资料，研究了该次地震前后的尾波振幅衰减率β和QC^-1值的时空变化。结果表明，主震前后区域尾波振幅衰减率β和QC^-1值发生了明显的变化。主震前，区域平均β值为0．0122s^-1，相应的QC值为111；主震后，区域平均β值为0．023s^-1，相应的QC值为60。主震前后的QC值变化为1．85倍，表明在以主震为中心，半径约50km的小范围内主震前后的介质背景发生了明显变化。用释放的地震应变能ε（t)的空间分布特点分析，表明主震前高QC值地区与高应变能释放地区是相一致的。中甸地震序列的尾波振幅衰减β和QC值显示了具有前兆意义地空变化的过程，并以力学观点分析解释了产生这种变化的成因。  相似文献   

非线性吸收的热粘性流体中时间反转脉冲的振幅衰减     

哈拉杰 《国际地震动态》2002,(6):27-30

无损介质中的线性波动方程在时间上是可逆的，换言之，对于每个解p(x,t)都存在一个关于时间对称的真实解p(x,-t)。分析表明，时间反转同样适合于无损非线性波动方程。然而当存在损耗时，这两种情形都不再遵守时间反转不变性。考虑到非线性的传播损耗不容忽视；同时它们是避免出现多值波形的必要条件。对非线性波动方程的进一步分析显示，即使对于无损耗非线性声波，对波列单元上的反转信号的放大仍然会导致时间反转不变性的损失。本文用数字模拟技术描述了在一种能量吸收性的流体介质中，非线性对有效聚焦的性能的影响，此时时间反转系统只就一个目标进行聚焦。我们同时考虑了反向传播脉冲的振幅与到达时间这两个因素。数值模拟结果证实，波列上（伴随能量吸收的）产生的谐波与振幅放大对时间反转系统形成高强度重建声场带来了不利影响。  相似文献   

2001年1月2 6日印度古杰拉特(Gujarat)Ｍem>Ssub>7.8地震时空破裂过程   总被引：4，自引：2，他引：4       下载免费PDF全文

许力生  陈运泰  高孟潭 《地震学报》2002,24(5):447-461

从全球数字地震台网的长周期记录中，选择了震中距小于90的27个台站的54个P波震相和44个S波震相资料．首先，用波形反演方法确定了2001年1月26日印度古杰拉特(Gujarat)ＭS7.8地震的地震矩张量、震源机制、震源时间函数和时空破裂过程等震源参数．通过矩张量反演，并根据Kutch Mainland断层的走向、地震烈度的空间分布、余震震源的空间分布和震害的空间分布，确认2001年1月26日印度古杰拉特ＭS7.8地震的发震断层的走向为92、倾角为58、滑动角为62，即一走向近东-西向、断层面向南倾斜、以逆冲为主的左旋-逆断层．这次地震所释放的地震矩为3.51020 Nm，矩震级ＭW＝7.6．然后，借助合成地震图，采用频率域求谱商的方法，得到了依赖于台站方位的27个P波震源时间函数、22个S波震源时间函数以及平均的P波震源时间函数和S波震源时间函数．对震源时间函数的分析表明，这次地震是一次连续的破裂事件，开始比较急遽，但结束比较迟缓，总持续时间约19 s．最后，以所提取的P波和S波震源时间函数为资料，采用时间域的反演技术得到了断层面上滑动的时空分布．滑动量在断层面上的静态分布表明，断层面上的最大滑动量约为7 m．断层面上的最大应力降约为30 MPa，平均应力降约为7 MPa．滑动量大于0.5 m的区域在走向方向长85 km，在断层面倾斜方向宽约60 km(相应地，在深度方向约51 km)．破裂向东扩展约50 km，向西扩展约35 km．滑动量大于0.5 m的区域的主要部分呈椭圆形，其长轴取向与断层滑动方向一致．表明此区域破裂扩展的方向即是断层错动的方向．这种现象对于走滑断层情形是多见的，但对逆冲断层情形却少见．断层面上初始破裂点以东、以上部分面积大于初始破裂点以西、以下部分的面积，这是破裂非对称性的表现，表明破裂具有自西向东、自下向上单侧破裂的特征．从滑动率随时空变化的快照可以看出，滑动率在第4 s达到最大值，此时滑动率约为0.2 m/s，滑动基本上发生在破裂起始点及其周围．从第6 s开始，起始点的破裂基本结束，破裂开始向外围扩展．破裂向西的扩展速度明显小于向东的扩展速度．在第15 s，这种环形的扩展基本结束．自16 s以后，主要是一些零星的破裂点分布在破裂区的外围．从滑动量随时空变化的快照看，破裂自起始点开始后，逐渐向四周扩展．主要的破裂(滑动量大于5 m的区域)在6～10 s，具有明显的自西向东、向上的单侧破裂特征．在第11～13 s，破裂的西端向西、向下有所扩展．整个破裂过程持续约19 s．在整个破裂过程中的平均破裂速度约为3.3 km/s．   相似文献