共查询到17条相似文献，搜索用时 125 毫秒
1.
2021年5月22日02时04分(北京时间),青海果洛州玛多县发生MS7.4地震,震后余震不断.地质调查和卫星观测对地表断裂痕迹有较好的约束.然而,对于理解区域应力场、地震的产生、传播和终止具有重要意义的地下断层几何结构的约束精度略显不足.利用国家地震台网的连续波形记录,本研究首先基于双差定位法对玛多地震震后25天的余震序列进行重定位,结果显示余震序列大致沿NWW向的江错断裂呈线性分布,位于主震震中两侧,延伸总长~170 km.主震东南侧存在一余震稀疏区,在断裂带东西两端余震分布转向且出现分叉现象,反映出发震断层的复杂几何形态,这与前人研究结果基本一致.进一步采用波形反演方法和P波初动极性反演方法,获得了玛多震源区132个中小余震的震源机制解与震源矩心深度,并基于此对该主余型地震的发震构造与断裂形态进行了初步分析.震源机制解结果表明,玛多MS7.4主震的发震断裂主要为左旋走滑性质,余震与主震性质整体相同,在断裂带东段存在部分逆冲型余震.震源机制解约束的区域主应力方向约N60°E,与区内整体走滑断裂作用相一致.余震震源深度略微起伏,主要集中在10~12 km,且浅部余震较少,表明浅部应力可能主要通过主震释放,余震深度分布可能限定了主震同震破裂的下边界.玛多主震破裂起始于断裂带走向和倾向发生明显变化的位置,表明断裂带的复杂几何结构可能是此次玛多MS7.4地震初始破裂空间分布的决定因素.主震破裂结束的两端都有"马尾状"构造(或次级断层),表明这种分叉断层复杂的几何形态可能控制着主震破裂的最终位置. 相似文献
2.
大地震破裂大多由横向构造(如阶区、弯曲和分叉)所分割的多个段落组成.2008年5·12汶川地震破裂沿北东走向上穿过了多个横向构造部位,特别在震中北东45 km的位置,小鱼洞断层、北川断层和彭灌断层三者之间呈现复杂的断裂切割相交关系.复杂断层几何结构对破裂的扩展是有抑制还是促进的作用？在相交的断裂段之间是否存在最优的破裂顺序？本文以库仑应力分析为手段,探讨在汶川同震破裂初始30 s内,破裂在多分支断裂中选择扩展路径时的可能应力相互作用.库仑应力分析显示:如果北川断层先发生破裂,其滑动对小鱼洞断层和彭灌断层均产生强烈负应力的抑制作用,而彭灌断层的滑动却反而对小鱼洞断层和北川断层浅部有强烈正应力的促进作用.因此,从准静态应力分析角度,彭灌断层先于北川断层发生破裂的可能性较大,这一破裂顺序与小鱼洞断层参与同震破裂过程的事实相符.此外,小鱼洞断层在链接北川和彭灌断层的同震位移中可能起到桥梁作用,但非静态应力的影响.横向构造在逆冲型地震破裂扩展过程中起到的牵引作用使得逆冲型地震破裂能够比走滑型地震跨越更宽的阶区.横向构造是逆冲断裂带内广泛发育的构成单元,因此在地震危险性分析的最大潜在震级测算中应该考虑其作用. 相似文献
3.
采用扩展有限元方法计算了断层阶区内介质产生的新生破裂对地震破裂跨越断层阶区传播过程的影响。模型中新生的断层扩展遵循最大剪应力破坏准则，当最大剪应力超过岩石的承受极限时，完整介质产生破裂形成新的断层，并且新断层的扩展方向为最大剪应力方向。扩展有限元法模拟结果表明，断层阶区内新生的断层改变了断层阶区的几何形态，同时也改变了断层破裂后的应力状态。新生破裂可以改变库仑应力在空间的分布格局，特别是可以提高断层上的应力水平，从而提高地震破裂跨越断层阶区的能力。模拟结果还显示，断层阶区内新生破裂的产生，可以使得地震破裂跨越10 km宽的断层阶区，若阶区内部介质没有产生新生破裂，则地震破裂无法跨越该断层阶区。本研究有助于进一步认识地震破裂跨越断层阶区的传播过程，特别是对地震震源过程分析及地震灾害评估等具有重要的科学意义。 相似文献
4.
由于2010年玉树地震(Ms=7.1)产生了超剪切地震破裂,所以地震灾害特别严重.国内外地球科学家对该地震产生超剪切破裂过程的物理机制一直非常关注,但至今没有给出满意的解答.为此,文中根据玉树地震发震断层的实际几何构建有限单元数值模型,模型中的断层由2个断层段构成,它们之间有约10°的夹角,形成断层拐折.模拟结果表明,玉树地震的破裂由2个子事件组成;当破裂在震源所在的断层上成核后,先在第一个断层段上传播,其速度为亚剪切波速度;当破裂一旦越过断层拐折,在第二个断层段上传播时,破裂速度就立即转变为超剪切波速度.计算结果显示,当断层发生超剪切破裂时,断层上的位错幅度、破裂产生的地震波速度及加速度都会显著增大,从而造成地震灾害大大增加,这很可能是玉树地震的震害特别严重的重要原因.从模拟实验中还看到,若是模型中的断层没有发生拐折,在模型的其他参数都保持不变的情况下,破裂速度不会发生变化.但是,若初始应力场的方位与断层之间的夹角发生变化,这时断裂系统中尽管存在断层拐折,也不是一定能产生超剪切破裂.只有当初始应力方位与断层之间的夹角以及断层走向变化的偏角二者之间的关系恰到好处时,断层拐折才有可能促使断层破裂由亚剪切转化为超剪切破裂.所以,玉树地震之所以能产生超剪切地震破裂,恰恰是发震断层几何与初始应力场方位之间的关系达到某种"最佳状态"的结果.这也可能是天然地震中超剪切破裂事件稀少的原因之一.因此,研究超剪切地震破裂过程的动力学机制,对于深入研究地震震源过程、地震灾害评估等有着非常重要的科学意义. 相似文献
5.
本文利用边界积分方程方法,以基于三角形网格的全空间格林函数及离散积分核计算为基础,进行了最常见的弯折断层的破裂传播过程模拟.为了去除边界积分方程方法中格林函数计算存在的高度奇异性,研究采用分部积分等方法对动力学方程进行了重整化和离散化处理.地震力学过程可以被视为断层由静摩擦转为动摩擦的过程,对于震源破裂过程的动力学模拟,摩擦准则起着重要作用,本研究采用常用的滑动弱化摩擦准则.计算引入Courant-Friedrich-Lewy比值来表达场点的影响,并控制计算的收敛性和稳定性.通过与典型算例的比对,检验了方法的正确性和有效性.地震破裂能否穿越断层弯折部位继续传播是震源动力学研究的重要内容,基于此,本文建立了多种理论弯折断层模型,模拟了断层弯折对地震破裂传播的控制作用,并通过改变断层周边初始应力场、断层弯折角度大小以及滑动弱化距离大小等来分析各个因素对破裂传播的影响.模拟结果表明:断层面上初始破裂区域内外的应力越高,破裂越容易越过断层弯折部位继续传播;初始破裂区域半径越大,或滑动弱化距离越小,破裂也越容易发生,并越过弯折部位继续传播.同样的初始条件,断层弯折角度越大,断层弯折作为障碍体,对破裂传播的阻碍作用越显著.小的弯折角,其破裂传播过程与平面断层差别不明显,基本仍以椭圆方式对称向两侧传播. 相似文献
6.
断层的自发破裂及其产生的地震波场是地震学研究的重要内容.断层几何形态和自发破裂过程中的动力学参数不同,往往会导致不同的震源破裂过程,进而对地震波场产生显著的影响.本文基于不同几何形态的断层上的自发破裂过程,通过计算研究其产生的地震波场的特征.针对弯折和分叉的断层系统,我们考察了初始成核区位置以及超剪切破裂对于地震波场的... 相似文献
7.
地震时若断层发生超剪切破裂,地震灾害会显著加剧.因此研究超剪切破裂的形成机理有着非常重要的科学意义.本文利用动力有限单元方法,模拟断层破裂从初始断层跳跃传播到另一条平行的次级断层(断层阶区)时破裂速度的变化情况,并分析断层阶区几何特征等物理参数对产生超剪切地震破裂的促进作用.计算结果表明,断层阶区的诸多物理因素(如:重叠长度、相隔距离以及摩擦系数等)都会对破裂的传播速度产生影响.在一定条件下,破裂传播速度会由在初始断层上的亚剪切波速度,转换为在次级断层上的超剪切波速度.在破裂速度转换过程中,断层间隔起着重要作用,当断层阶区中两断层垂直间隔距离小到一定程度时,破裂跳跃阶区后,破裂速度不会发生变化.所以对于分段断层(可视为一种特殊的断层阶区),由于其断层垂直间隔为0,也就不会出现破裂速度变化的现象,模拟结果对此也进行了证实.然而,若断层间隔太大,当其距离超过一定的限度后,破裂通常无法跨越断层阶区继续传播,而是终止在初始断层上.模拟结果还表明,初始断层与次级断层之间的重叠距离也十分重要,只有当断层阶区中两平行断层之间的重叠部分达到一定长度后,断层的破裂速度才有可能发生转换.此外,计算结果显示,破裂过程中断层面上的应力变化可能是破裂传播速度发生转换的直接原因.最后,模拟还发现,当破裂跨越断层阶区发生速度转换时,破裂需要停顿一定的时间,以便积聚足够的能量来实现破裂速度的增快. 相似文献
8.
地震自发破裂模拟是震源动力学研究的重要内容，了解复杂的断层动力学破裂过程对深入认识震源特征和解释运动学反演结果具有重要意义.基于边界积分方程方法的破裂模拟已经被广泛使用，大多采用的是平面断层模型的结构化网格划分.由于实际的断层往往具有较为复杂的几何特征，为了更为灵活地刻画断层几何复杂性，我们建立断层模型的三角形网格离散方案，通过精确的解析解形式来计算断层各个单元之间的应力格林函数，联立滑动弱化摩擦准则和非奇异边界积分方程，对断层的自发破裂过程进行了模拟.在简单的平面断层模型下，将计算结果与前人的结果进行了对比，验证了方法的正确性与有效性.对于几种常见的复杂断层模型，例如弯折、阶跃、含障碍体断层等，我们模拟了其破裂过程并对计算结果进行了比较与分析.模拟结果表明，非结构化网格划分的边界积分方程方法能够很好地模拟平面矩形断层或由其组成的规则断层，同时也能成功地模拟具有复杂几何形状的不规则断层上的动力学破裂过程.本研究的结果显示了边界积分方程方法在模拟复杂断层系统的动力学破裂问题上具有较广阔的应用前景. 相似文献
9.
地震是断层的自发破裂动力学过程。数值模拟断层的自发破裂动力学过程对于认识地震的力学本质、减轻地震灾害等有着重要的科学意义及应用价值。本文首先对经典的滑移弱化摩擦关系进行了改进,然后对断层的破裂过程进行动态数值模拟。模拟结果表明,利用改进后的摩擦关系能够产生脉冲型(pulse-like)破裂模式。断层自发破裂过程受初始应力场及摩擦关系影响,若初始应力场中的剪应力水平较低或滑移弱化摩擦本构关系中的动摩擦系数较大,则容易产生脉冲型破裂;反之,则容易产生裂纹型(crack-like)破裂。另外,为了研究双材料(bimaterial)断层破裂对强地面运动的影响,我们采用正则化的速率-状态相关摩擦本构关系计算了破裂沿着双材料断层传播的二维有限元模型。模拟结果表明,双材料机制对地震破裂过程以及断层周边区域的强地面运动有显著影响。由断层破裂辐射出的地震波导致的强地面运动在整个空间上的分布是不对称的,其不对称性会随着断层两侧材料差异程度的增加而增加。断层破裂能否跨越断层阶区(stepover)继续传播,从而引发更大震级的地震,地震时断层是否发生超剪切破裂导致地震灾害加剧,都是震源动力学研究的重要内容。本文利用有限单元方法模拟断层阶区对地震破裂传播的控制作用以及对产生超剪切地震破裂的促进作用。研究结果表明:断层面上的摩擦系数减小、断层周边区域内初始剪应力增大以及较小的阶区间距等,都将增加断层破裂跳跃阶区传播的可能性;此外,这些物理因素都会对破裂的传播速度产生影响。在一定条件下,破裂传播速度会由在初始断层上的亚剪切波速度转为在次级断层上的超剪切波速度。结合以上在概念模型中对断层自发破裂过程的模拟研究结果,我们根据汶川地震和玉树地震发震断层的实际几何情况分别构建有限单元数值模型,研究了汶川地震单侧破裂过程的动力学机制以及玉树地震产生超剪切破裂过程的动力学机制。2008年汶川大地震的破裂过程极其复杂,向东北方向的破裂距离长达300 km,而向西南方向的破裂长度很小,呈现出单侧破裂的主要特征。文中模拟并分析了汶川地震的破裂过程,结果表明:龙门山断裂带两侧的物性差异是造成汶川大地震单侧传播的决定性因素。由于2010年玉树地震(Ms=7.1)产生了超剪切地震破裂,所以地震灾害特别严重。文中在模拟并分析玉树地震的破裂过程后认为:玉树地震发震断层走向与初始主应力方向之间的关系断层破裂是亚剪切转化为超剪切破裂的可能原因。 相似文献
10.
把昌平花岗岩切割成20多种含两组断层交汇情况的模型.断层物质用2毫米厚的石膏模拟.模型受单轴应力的作用.实验中得出四种破裂组合情况:1.滑动破裂型 发生在两组断层与主压应力轴1的交角一组大于45,一组小于45的情形下.其中,当断层物质石膏湿度为10——15%时,先在大角度面上产生剪切破裂,后沿小角度面产生最终磨擦滑动.在应力位移曲线上表现为两次应力降.当断层物质石膏湿度小于5%时,则只沿小角度面上产生磨擦滑动.应力位移曲线为单应力降。2.压楔型 发生在两组断层与1夹角均大于45的情况下.其应力位移曲线为阶梯式上升型.断层位移方向反复.3.张楔型 发生在两组断层与1夹角均不大于30时.应力位移曲线为单应力降.4.双滑或双破型 发生在两组断层与1夹角均在30和45之间.应力位移曲线为连续的两次应力降.根据应力位移曲线和应力声发射累积数曲线的相似性,主破裂前的声发射累积数与主破裂时峰值应力的相似性以及断层组合与声发射组合的关系中,看出声发射过程对构造条件是敏感的.文中还对不同断层组合下可能出现的地震前兆进行了讨论. 相似文献
11.
Interaction of a Dynamic Rupture on a Fault Plane with Short Frictionless Fault Branches 总被引：1，自引：0，他引：1
Ronald L. Biegel Charles G. Sammis Ares J. Rosakis 《Pure and Applied Geophysics》2007,164(10):1881-1904
Spontaneous bilateral mode II shear ruptures were nucleated on faults in photoelastic Homalite plates loaded in uniaxial compression.
Rupture velocities were measured and the interaction between the rupture front and short fault branches was observed using
high-speed digital photography. Fault branches were formed by machining slits of varying lengths that intersected the fault
plane over a range of angles. These branches were frictionless because they did not close under static loading prior to shear
rupture nucleation. Three types of behavior were observed. First, the velocity of both rupture fronts was unaffected when
the fault branches were oriented 45° to the main slip surface and the length of the branches were less than or equal to ~0.75
R0* (where R0* is the slip-weakening distance in the limit of low rupture speed and an infinitely long slip-pulse). Second, rupture propagation
stopped at the branch on the compressive side of the rupture tip but was unaffected by the branch on the tensile side when
the branches were ~1.5 R0* in length and remained oriented 45° to the principle slip surface. Third, branches on the tensile side of the rupture tip
nucleated tensile ``wing tip' extensions when the branches were oriented at 70° to the interface. Third, when the branches
were oriented at 70° to the interface, branches on the tensile side of the rupture tip nucleated tensile ``wing-crack' extensions.
We explain these observations using a model in which the initial uniaxial load produces stress concentrations at the tips
of the branches, which perturb the initial stress field on the rupture plane. These stress perturbations affect both the resolved
shear stress driving the rupture and the fault-normal stress that controls the fault strength, and together they explain the
observed changes in rupture speed. 相似文献
12.
E. A. Rogozhin V. S. Imaev O. P. Smekalin D. P. Schwartz 《Izvestiya Physics of the Solid Earth》2008,44(8):666-677
The earthquake source, reaching the surface in the form of an extended system of faults, encompassed the N-S and NW-SE planes of two large faults near their juncture zone. A revised seismotectonic study of the system of coseismic ruptures performed after many years revealed a complex structure of primary coseismic ruptures in the juncture area of fault branches of different directions. In addition to the two major faults, the juncture zone consists of intersecting or parallel branches of both structural directions. The trench study and detailed mapping of the shallow structure of the seismic rupture characterizes it as a right-lateral-thrust fault on the N-S branch and a strike-slip-reverse fault on the NW-SE branch. Results of our paleoseismogeological study indicate that equally strong earthquakes are likely to have occurred in the same seismic source in the past (about 8000 and 160 years ago). 相似文献
13.
龙首山断裂带位于青藏高原向北东推挤的最前缘,是河西走廊与阿拉善地块之间的分界断裂之一.虽然观测精度有限,1954年发生在该断裂带上的71/4级地震是该断裂上少有的有现代地震观测和记录的大地震.本次地震仅在龙首山北缘断裂带两个次级断裂段之间的一条转换断层上形成了长7 km左右的连续地震地表破裂带,以北西向右旋兼正断为主要特征,这与区域上近东西向左旋逆断构造运动特征差异较大.经过多次野外调查和地质填图,发现在主断层上没有形成地震地表破裂带,而地震震害的分布又完全受龙首山南北两条断裂所围限,说明地震的孕震可能与龙首山断裂带主断裂有关,转换断层上的地表破裂仅为局部的应力释放.利用震源机制解资料,通过静态库仑应力变化模拟可以看到,如果主震发生在南缘断裂上,对地表破裂有显著的触发作用.综合考虑北缘断层可能存在的动态触发作用,说明目前所见地表破裂是龙首山断裂带主断裂地震的同震响应.小震精定位也显示,龙首山南北两侧的断裂在约10 km范围内形成一狭窄的倒三角形,并有向北扩展的趋势. 相似文献
14.
断层的破裂速度是描述地震震源过程的重要物理量.如果震源破裂的传播速度超过剪切波速,将会对地震波场产生影响,造成更大的破坏性.超剪切破裂的产生受多种因素影响,断层的几何形状是因素之一.本文针对弯折断层的情况,采用三维空间非结构化网格的边界积分方法计算参数空间中的破裂相图,从中分析超剪切破裂的产生条件.以15°、25°和40°为例,得到了不同断层弯折角度的破裂相图.在本文的初始应力设置下,通过对不同的无量纲化临界滑动弱化位移Dc和初始剪应力Te参数组合的结果进行交叉对比发现,对于弯折面处于压缩区的断层模型,不可持续传播的自发停止破裂的发生条件与弯折角无关.而对于可持续传播破裂,其在平面断层的传播速度也不受弯折角影响;在弯折部分,随弯折角度增大,破裂传播速度越小,正应力越大,破裂强度越大,破裂越难以越过弯折交界线继续传播(如40°).对比三个不同弯折角的相图,弯折角越小,越容易发生超剪切破裂,即发生超剪切的参数空间越大.同时,随着初始剪应力的增大,超剪切不仅可以发生在弯折面上,甚至在平面部分就可以发生.总体而言,Dc较小、Te较大时,破裂传播速度更大,更容易形成超剪切破裂.另外,因克服弯折交界处的正应力而产生的错位延迟效应也与弯折角度正相关. 相似文献
15.
The rupture dimensions of earthquake faults are important parameters for characterizing earthquake ruptures and ground motions. Two key parameters to be determined are the rupture depth and dip angle of earthquake faults. Dislocation theory in an elastic half space indicates that if a seismic rupture directly runs up to the ground surface, there exist zero points of horizontal strain in the surface deformation, which correspond to the rupture depths, except for pure strike-slip faults. In this study, we use numerical simulations to investigate the possibility of inferring rupture depths from zero-strain points for cases of buried faults and heterogeneous media. The results show that the correspondence of zero-strain points to the rupture depths can be influenced by the heterogeneity of the underground media and the stress field. For buried faults, the correspondence relationship is approximately valid when the fault depth is <1 km. In addition, the range of earthquake fault dip angles can be estimated by horizontal displacements on the ground. We also study how to determine the rupture depths of faults from InSAR data after large earthquakes, and successfully apply the method to the 2008 Wenchuan earthquake. The method proposed here, which determines the parameters of fault geometry according to surface deformation, is simple and easy to perform. With independent of aftershocks, it can provide valuable constraints to kinematic inversions. 相似文献
16.
1936年广西灵山M6? 地震是华南沿海地震带内陆地区有地震记载以来发生的最大地震，由于当时仪器记录缺乏、时代相隔较长且未进行详细的现场调查，对该地震的基本参数尚存争议。本文在概述该地震地表破裂带基本特征的基础上，利用地震地表破裂带长度和最大同震位移等数据重新讨论了该地震的基本参数和发震构造。研究结果表明1936年灵山M6? 地震的宏观震中位于灵山断裂北段与友僚—蕉根坪断裂交会处一带，震级为M6.8左右，震中烈度达Ⅸ度强，罗阳山西北麓的灵山断裂为该地震的发震构造。 相似文献
17.
PRIMARILY STUDY ON FEATURES OF SURFACE RUPTURES INDUCED BY THE 2016 MW7.8 KARKOURA EARTHQUAKE,NEW ZEALAND 
下载免费PDF全文
下载免费PDF全文 HAN Zhu-jun Nicola Litchfield RAN Hong-liu YUAN Ren-mao GUO Peng Robert M Langridge Russ J Van Dissen 《地震地质》2017,39(4):675-688
The surface ruptures produced by the 2016 MW7.8 Karkoura earthquake, New Zealand are distributed in a belt with~170km long and~35km wide, trending generally in the NE-SW direction. There are at least 12 faults on which meter-scale displacements are identified and they were formed across two distinct seismotectonic provinces with fundamental different characteristics(Hamling et al., 2017; Litchfield et al., 2017). Although the trending directions of the seismic surface ruptures vary greatly at different locations, the ruptured faults can be generally divided into two groups with the NE to NEE direction and the NNW to N direction, respectively. The faults in the NNW-near NS direction are nearly parallel with 40~50km apart and featured by reverse movement with the maximum displacement of 5~6m. The faults in the NE-NNE direction, with the maximum of 25~30km apart are not continuous and featured by the dextral strike slip with the largest displacement of 10~12m. Even if some faults along the NE-NEE direction are end to end connected, their strikes differ by about 30°. The combination styles of the strike-slip fault surface ruptures along the NE-NEE direction can be merged into 3 categories, including en-echelon, bifurcation and parallel patterns. The scales of the fault surface ruptures with the same structural style could be obviously different in different areas, which results in significant changes in the widths of deformation zone, from tens of meters to hundreds of meters. En-echelon distributed surface rupture(section)can appear as a combination belt of meter-scale to dozens of meter-scale shear fracture with bulge and compressional shear fractures, and also can be characterized by the combination of the left-step en-echelon tensile shear fractures with a length of more than one hundred meters. The step-overs between surface rupture sections are clearly different in sizes, which can be dozens of meters, hundreds of meters to several kilometers. The spacing between parallel surface ruptures can be several meters, dozens of meters to several kilometers. Besides, as one of the prominent characteristics, the seismic surface ruptures caused by the Karkoura earthquake broke through the known distribution pattern of active faults. The surface ruptures can occur either on the previously thought inactive or unmapped faults, or break through the distribution range of previously realized active faults in the striking or lateral direction. The basic features about the distribution and widths of the surface ruptures induced by the 2016 MW7.8 Karkoura earthquake, New Zealand presented in this paper might be helpful for understanding some seismic problems such as complex corresponding relationship between the active faults and the deep seismogenic structure, and the necessary measurements for engineering crossing active faults. 相似文献