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基于光学遥感的安达曼海内孤立波传播速度特性研究 总被引：2，自引：1，他引：1
安达曼海内孤立波非常活跃且错综复杂，传播速度是内孤立波的重要特征参量，本文采用光学遥感手段建立了内孤立波传播速度的计算方法。收集并处理大量Terra/Aqua-MODIS遥感图像，利用两景图像追踪同一内孤立波与同一激发源产生的内孤立波波群两种方法定量研究安达曼海内孤立波传播速度。研究结果表明:安达曼海内孤立波传播速度在0.5～2.7 m/s之间，内孤立波传播方向主要受海底地形的影响，传播速度大小在传播过程中随水深变浅而呈减小的趋势，在深水区传播速度大小还呈现出季节性差异。 相似文献
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为研究内孤立波的地形和背景流共振机制,用地形和背景流共振机制计算了3个潜标观测的内孤立波(不同模态、不同波长)的流速和传播速度,并与观测到的内孤立波进行比较。潜标观测的第一模态内孤立波(波长分别为6.4和3.3km)都是下凹型内孤立波,2个内孤立波的传播速度约为1.4m/s、最大振幅约为48m,水平流向结构都是上层西北向、下层东南向,波长3.3km 的内孤立波波峰前后有更明显的下降流和上升流。用共振机制计算出的第一模态和第二模态纬向流速的垂向结构与观测相同,最大纬向流速出现的深度与观测一致,分别相差5和12m。用共振机制计算出的内孤立波传播速度与用 KdV 方程计算的传播速度相当,共振机制计算波速为0.66~1.21m/s,KdV 方程计算波速为0.79~1.40m/s。 相似文献
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基于Boussinesq水波模型的聚焦波模拟 总被引：1，自引：1，他引：0
基于最高导数为3阶的单层Boussinesq方程,建立了聚焦波的时域波浪计算模型。数值模型求解采用了预报?校正的有限差分法。对于时间差分格式,预报和校正分别采用3阶Adams-Bashforth格式和4阶Adams-Moulton格式。首先,针对不同水深条件下水槽中传播的强非线性波进行模拟,并将数值结果与流函数的数值解析解进行了比较,结果表明无论是波面位移、波面处的水平速度和垂向速度均与解析解符合较好,最大波峰面的速度分布伴随水深的增加与解析解吻合程度变差,非线性速度分布的适用范围与线性解析解适应范围kh<3.5基本一致。其次,对深水聚焦波演化进行了模拟研究,研究中聚焦波的生成采用在边界点累加不同频率线性规则波的方法。应用聚焦波物理模型实验结果验证模型,计算聚焦位置处的波面位移和沿水深的速度分布与实验结果的对比表明,波面位移吻合程度较好,垂向的水平速度分布基本吻合。最后,保持中心频率(周期)不变,数值模拟了周期范围变化下最大聚焦波峰面以及波峰面水平速度的变化趋势,结果表明波峰面值和波峰面水平速度随着周期范围缩小而增大。 相似文献
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越洋海啸能够被大洋海脊引导并沿海脊传播至远场地区，虽然传播速度较慢，但携带较大的能量，会对远场地区造成灾害影响，相关研究对于提高海啸传播特性本质的认识具有重要意义。本文基于线性长波方程，推导出了抛物型对称海脊引导波完整解析理论。研究表明对称型海脊同时存在对称与反对称引导波，其自由水面波动可以表示为虚宗量Bessel函数形式。利用海脊中心对称条件给出了描述其频率与波数的频散关系。基于所提理论进一步分析讨论了引导波的运动特性，包括频散关系、波速度、能量传播速度与波面空间分布等。本研究为揭示地形坡度由脊顶至两侧逐渐增加的海脊引导波运动特征，预测实际越洋海啸中最具威胁性海啸波的到达时间提供了理论依据。 相似文献
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极限波浪作用下半潜平台运动响应时域数值模拟 总被引：2，自引：0，他引：2
针对一座工作水深为500 m的半潜式海洋平台,运用时域耦合分析方法,计算其在极限波浪作用下的运动响应。通过比较平台在两种不同形式极限波浪(即畸形波和"三姐妹"波)作用下的运动响应,分析两种不同形式的极限波浪对平台运动的影响。同时通过分析畸形波的参数对平台运动幅值的影响,确定平台运动响应对畸形波参数的敏感性。分析结果表明:极限波浪在聚焦点处波高最大,当平台恰好位于聚焦点时,对平台来说最危险;畸形波的波峰值是影响平台运动的最主要参数,在平台初期设计中要考虑工作海域中极限波浪可能达到的最大值;在波峰值相同的条件下,平台运动的最大值随着畸形波的谱峰周期和有义波高的增加而增加。 相似文献
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由于大振幅非线性内波对东沙群岛附近的海上石油平台具有很大的破坏性,已有多名学者对该海域的非线性内波的
传播波速进行了研究。主要根据2009 年6 月24 日15 时40 分至25 日16 时40 分“科学一号”考察船在东沙岛东北部陆架
上K106 站进行的长达25 h的X波段雷达、温度链、ADCP 同步观测数据,在该海域利用Radon 变换技术获取了本次观测到
的内孤立波的传播速度。利用孤立波到达前30 min的ADCP流速值,计算得到内波传播方向上的背景流大小为0.04 m/s。最终
得出6月24 日22时30 分时的内孤立波传播速度为3.04 m/s,传播方向约为297毅;6 月25 日8 时30 分的内孤立波传播速度
为2.73 m/s,传播方向约为289毅;6 月25 日12 时内孤立波的传播速度为2.59 m/s,传播方向约为283毅。第一个孤立波与后
两个孤立波,在振幅和速度大小上存在明显不同,其生成机制也可能不同。 相似文献
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基于非线性模型的畸形波模拟及其时频能量谱研究 总被引：1，自引：0，他引：1
采用VOF(volume offluid)方法实现了畸形波的数值模拟.将数值结果与线性理论(方程(5))计算结果进行了对比,发现数值模拟结果更能够反映非线性特征.使用小波分析方法研究了畸形波的时频能量谱,发现形成畸形波的过程中存在很强的波浪非线性相互作用,使得波浪的能量向高频端转化.变水深地形可以加强波浪的非线性相互作用.使得转化到高频端的能量更多,产生畸形程度更大的畸形波. 相似文献
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An experimental and numerical study of the freak wave speed 总被引：2，自引：2，他引：0
The propagation speed is one of the most important characteristics for describing freak waves. The research of freak wave speed is not only helpful for understanding the generation mechanism and evolution process of freak waves, but also applicable to the prediction. A stable and accurate method is proposed for the calculation of the freak wave speed, in which physical model tests are carried out to measure the motion of the largest wave crest along the wave tank. The linear regression relationship between the spatial position of the largest wave crest and instantaneous moment is established to calculate the speed of totally 248 cases of experimental freak waves and 312 supplementary cases of numerical freak waves. Based on the calculate results, a semitheoretical and semiempirical formula is proposed by using a regression analysis method to predict the speed of the freak wave, and the nonlinear characteristic of the freak wave speed is also investigated. 相似文献
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An efficient focusing model for generation of freak waves 总被引：1，自引：1，他引：0
Based on the Longuet-Higgins wave model theory, the previews studies have shown that freak waves can be generated in finite space and time successfully. However, as to generating high nonlinear freak waves, the simulation results will be unrealistic. Therefore, a modified phase modulation method for simulating high nonlinear freak waves was developed. The surface elevations of some wave components at certain time and place are positive by modulating the corresponding random initial phases, then the total surface elevation at the focused point is enhanced and furthermore a freak wave event is generated. The new method can not only make the freak wave occur at certain time and place, but also make the simulated wave surface time series satisfy statistical properties of the realistic sea state and keep identical with the target wave spectrum. This numerical approach is of good precision and high efficiency by the comparisons of the simulated freak waves and the recorded freak waves. 相似文献
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Efficient Generation of Freak Waves in Laboratory 总被引：3，自引：1，他引：3
In the present study,Kriebel's method is improved to generate freak waves in laboratory.The improved method superposes a random wave train with two transient wave trains to simulate freak wave events in a wave tank.The freak waves are more nonlinear than what generated with Kriebel's method of the same energy.It can also generate freak waves to satisfy all the qualifications of the adopted definition with less energy than Kriebel's and can hardly influence the significant wave height. 相似文献
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Analysis of freak wave measurements in the Sea of Japan 总被引：3，自引：0，他引：3
This paper presents an analysis of a set of available freak wave measurements gathered from several periods of continuous wave recordings made in the Sea of Japan during 1986–1990 by the Ship Research Institute of Japan. The analysis provides an ideal opportunity to catch a glimpse of the statistics of freak waves in the ocean. The results show that a well-defined freak wave may occur in the developed wind–wave condition: S(f)∝f−4, with single-peak directional spectra. The crest and trough amplitude distributions of the observed sea waves including freak waves are different from the Rayleigh distribution, although the wave height distribution tends to agree with the Rayleigh distribution. Freak waves can be readily identified from the wavelet spectrum where a strong energy density occurs in the spectrum, and is instantly surged and seemingly carried over to the high-frequency components at the instant the freak wave occurs. 相似文献
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Numerical simulations of gravity waves with high-order nonlinearities in two-dimensional domain are performed by using the pseudo spectral method. High-order nonlinearities more than third order excite apparently chaotic evolutions of the Fourier energy in deep water random waves. The high-order nonlinearities increase kurtosis, wave height distribution and Hmax/H1/3 in deep water and decrease these wave statistics in shallow water. Moreover, they can generate a single extreme high wave with an outstanding crest height in deep water. High-order nonlinearities (more than third order) can be regarded as one cause of freak waves in deep water. 相似文献
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Based on the 3rd-order Stokes wave theory, the speed of freak waves is formulated in terms of the period and the wave height. Finite modified wave steepness gives rise to a significant enhancement of the nonlinear contributions to the freak wave speed in comparison with the 3rd-order Stokes wave theory. For a fix modified wave steepness, the estimated amplification of the nonlinear contributions due to the deviation from the 3rd-order Stokes wave theory is 0.22～0.99. In addition, the velocity and acceleration fields are also documented in detail. In the present simulation, the horizontal velocities are smaller than the wave speed, and the freak wave exhibits a maximal horizontal velocity up to 37% of the wave speed and a maximal vertical acceleration up to about 20% of the gravitational acceleration. 相似文献
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本文基于Longuet-Higgins随机波浪模型和JONSWAP谱,进行了大量深水随机波的模拟,获取了畸形波发生概率稳定的随机波列,并对随机波列中的畸形波进行了分析。结果表明,畸形波发生的概率小于基于Rayleigh分布预测结果,且随谱宽的减小而增大。在固定时间段内,畸形波发生的频次服从泊松分布,时间间隔服从指数分布,且随着谱宽的增大,畸形波的发生频次减小,相邻畸形波的发生时间间隔增加。通过小波变换方法分离随机波中的波群,研究了出现畸形波的波群特征,发现一个波群中最多会出现4个畸形波,但是在发生畸形波的波群中,单个畸形波的概率最大。随着谱宽减小,一个波群中包含多个畸形波的概率增加。另外,出现畸形波的波群时间长度服从广义极值分布,随着谱宽减小,畸形波波群的时间跨度增加。 相似文献
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系泊方柱在畸形波与波群伴生波浪作用下运动响应试验研究 总被引：1，自引：1，他引：0
畸形波与波群伴生波浪作用于系泊浮体,和常规随机波浪作用比较,运动响应时频域特征均将发生显著变化。基于物理模型试验,采用小波方法计算伴生波浪和常规随机波浪作用下系泊浮体运动响应的时频域特征变化及波群因子与浮体运动响应时频域特征的定量关系。结果表明:伴生波浪作用下浮体运动响应显著大于常规随机波浪的作用结果,且波群因子G A对浮体运动响应时频域特征有显著影响;伴生波浪作用下浮体纵荡运动的广义能量谱E(t)统计特征值E max(t)、E 1/10(t)、E 1/3(t)、E average(t)均明显大于相同波谱下常规随机波浪的结果,且随着波群因子G A增大显著增大;伴生波浪作用下各运动响应能量集中度δE显著大于常规随机波浪作用结果,且能量集中时域分布范围参数ΔT E以纵荡运动分量最为显著。 相似文献