共查询到20条相似文献，搜索用时 484 毫秒
1.
1 研究背景
一次中强地震发生后,关于地震序列类型、强余震发生等问题往往引起广泛关注.通常,在震后几小时或几天内的余震序列早期活动特征,在判定序列类型、预测强余震等方面起到关键作用.然而,实际上大多数余震序列远比大森公式所描述的简单负幂衰减模型复杂,显示"余震激发余震"的特性.Ogata(1988,1989,1992,2001)将自相似思想引入大森公式,认为余震序列中任何一次地震均可能激发自身高阶余震,建立了"传染型余震序列模型"( ETAS). 相似文献
2.
3.
4.
本文选用"传染型余震序列"（ETAS）模型和Reasenberg-Jones（R-J）模型，分别对九寨沟MS7.0地震序列的模型参数稳定性、余震发生率预测和余震概率预测进行了比较研究，并利用"地震信息增益"（IGPE）、N-test和T-test检验方法对预测效果进行了评价.研究结果表明，ETAS模型和R-J模型的序列参数分别在震后t2=2.0天和t2=1.50天后趋于稳定，此次九寨沟MS7.0地震序列的衰减较为正常；对未来1天的余震发生率预测和余震概率连续滑动预测表明，ETAS模型给出的余震发生率和余震概率数值均低于R-J模型预测结果；IGPE结果显示，ETAS模型在95%的置信区间上预测效果明显优于R-J模型；统计检验结果表明，在序列参数较不稳定的震后早期阶段，ETAS模型预测失效而R-J模型预测效果较好，在序列参数稳定阶段，ETAS模型预测效果较好而R-J模型预测失效.根据上述分析，在与此次九寨沟MS7.0地震类型相同的地震的余震预测策略上，如可在序列参数不稳定的震后早期阶段使用R-J模型、在此后使用ETAS模型，或可取得较好的预测效果. 相似文献
5.
2019年6月17日四川长宁发生MS6.0地震, 之后发生了一系列的强余震, 为更好地分析此次地震的序列特征以及强余震的可预测属性, 采用国际上对复杂序列拟合相对较好的“传染型余震序列”(ETAS)模型以及基于Reseanberg-Jones(R-J)模型发展的Omi-R-J模型, 通过连续滑动、 拟合和余震发生率预测, 对地震序列的模型参数稳定性、 预测结果进行了比较研究, 并利用N-test、 T-test检验方法对预测结果进行了效能评估。 结果表明, 相比于其他中强震序列参数, 此次长宁MS6.0地震序列参数中反映激发能力的αETAS较其他序列明显偏小, 而反映衰减能力的pORJ值和应力累积水平的bORJ值相对较小, 与此次余震序列丰富、 持续时间相对较长相吻合; ETAS和Omi-R-J模型对于复杂序列在[3.0, 3.5, 4.0]三个震级档的强余震仍具有一定的预测能力; 总体的“每个地震的信息增益”(IGPE)计算结果显示, ETAS模型略优于Omi-R-J模型, 前者或更适合复杂地震序列的余震预测。 相似文献
6.
事实表明,一次M6级或更大的地震发生后,另一次相似或更大的事件发生于附近地区比发生于较远地方的可能性更大(指每单位面积内的发生率)。我们特别要指出的是,第一次事件的余震活动提供了评估邻近地区(几度的范围内)下一次大事件发生概率的信息。也就是,如果第一次事件的余震活动与正常衰减相比变得相对平静,在主震后的10年内,附近地区大地震的发生率就会比正常余震活动情况下高几倍。为了精确地测量这种现象,我们要模拟实际的余震活动。实际上,许多余震序列远比修正的大森公式所描述的简单负幂衰减模型复杂。传染型余震序列(ETAS)模型是修正的大森公式的一般形式,它对各种类型的余震序列都拟合得很好,包括非火山型的震群。用这种模型研究了日本及其邻近地区过去3/4世纪所发生的76次主震的余震序列。重点放在客观地检验一次余震序列中是否存在一个地震活动偏离传染型余震序列模型预测的明显变点,在该点后是相对的平静,即地震活动显著降低。任何水平的地震活动都可以发生相对的平静。如果存在这种平静,它的长度就可以根据估计的传染型余震序列模型预测的发生率的累积数与发生转换时间的图上看出来。这就表明,相对的平静是判别余震活动异常的一项有用因子。这可以用来预测在第一次事件之后的短期内(大约6年内)邻近地区(3°范围内)是否更可能发生大地震。 相似文献
7.
研究中国大陆地区中强地震序列震后早期阶段（震后15天）ETAS模型参数的平均统计特征，据此讨论不同统计条件下的序列衰减及余震激发问题.宏观而言，模型参数b、p、α数值分布较为离散，不同统计条件下模型参数平均值的差异显著性不十分突出.详细对比不同统计条件下模型参数平均值的微小差异，b值随主震震级增大而增大，但b值随不同区域、不同主震断层类型或不同序列类型的变化不明显.p、α具有一定的区域特征，西南、西北p值略低于新疆及华北，表明西南、西北序列衰减相对较慢而新疆、华北序列衰减相对较快，华北α较低而西北α相对最高，意味着尽管华北序列衰减相对较快，但其激发高阶余震的能力却相对强，西北尽管序列衰减较慢，但序列结构单一，激发高阶余震的能力弱.p与主震断层类型关系不明显，即主震破裂性质不是决定序列衰减快慢的主要因素；α与主震断层类型有一定关系，走滑-近走滑型破裂所导致序列的α值最小、斜滑型次之、倾滑-近倾滑型最大，表明走滑-近走滑型序列激发高阶余震的能力最强、逆冲型最弱、斜滑型居中.p、α随主震震级增大而减小，意味着主震震级越高则序列衰减越慢、激发高阶余震的能力越强.不同类型序列p、α有一定差异，主余型序列p最小、孤立型p最大，表明相对而言主余型序列衰减最慢、孤立型序列衰减最快、多震型序列衰减速率居中.孤立型序列与主余型序列α大体一致、大于多震型序列的α值，即多震型序列激发高阶余震的能力相对最强，孤立型及主余型序列则相对较弱. 相似文献
8.
台湾集集和华北大同地震序列的定量模型分析 总被引：4，自引：0，他引：4
介绍了传染型余震序列(ETAS)模型的基本原理和发展概况，并利用该模型分析了1999年开始的台湾集集地震序列(主震Ms7．6)和1989年开始的大同地震序列(主震为Ms5．7)。通过分析计算，得到了二个序列的ETAS参数向量，并结合各自的孕震环境和机制分析了二个地震序列的异同和序列衰减规律。 相似文献
9.
《地球物理学进展》2015,(4)
本文对2014年8月3日云南鲁甸6.5级地震早期余震序列中因波形叠加而遗漏的地震进行了检测,并基于修正的大森公式对序列时间域衰减特征进行了分析.首先利用巧家台连续地震记录波形的高频包络差检测主震发震至当日24点约7.5小时内目录遗漏的地震事件.检测到目录遗漏的ML2.0以上地震159个,最大震级为ML4.2,其中ML4.0以上遗漏地震1个,ML3.0以上遗漏地震3个.主震后1000秒内检测到遗漏地震37个,约为目录给出余震数量的1.76倍.使用补充遗漏地震的目录,基于修正的大森公式拟合主震后10天余震频度随时间的变化.增补遗漏地震后拟合p值由0.85上升至0.99,c值和K值无明显变化,表明鲁甸地震早期余震序列衰减速率高于仅依靠目录得到的结果.遗漏地震检测对于估计早期余震序列衰减速率估计影响较大,早期余震的缺失易造成序列衰减速度的低估. 相似文献
10.
本文基于补充遗漏地震事件后的地震目录和修正的大森公式,对2013年7月22日甘肃岷县漳县6.6级地震余震序列时间域衰减特征进行了分析.鉴于主震后短时间内目录遗漏的余震较多,首先利用岷县台连续地震记录波形的高频包络差,检测主震后3h内目录遗漏的地震.经检测在主震后3h内共发现目录遗漏的ML1.0以上地震139个,最大震级为ML3.6.主震后1000s内检测到遗漏地震69个,约为目录给出余震数量的6倍.而后使用补充遗漏地震的目录,基于修正的大森公式分别拟合余震频度和余震地震矩随时间的变化.结果显示拟合p值约为1.07,表明岷县漳县地震余震序列衰减速率与全球平均水平接近,而未补充遗漏地震的频度拟合会造成余震序列衰减速率的低估.利用高频包络差直接计算地震频度曲线,通过三种衰减模式对地震频度曲线拟合参数比较,未观察到岷县漳县地震主震后存在早期余震缺失现象.分析认为,加入遗漏地震可以提高余震频度拟合估计衰减速率结果的准确度和精度,若缺少遗漏地震检测结果,则使用地震矩拟合所得衰减速率结果准确度较优,但需充分考虑其精度上的误差.在分析余震序列衰减特征的实际研究工作中,需根据地震目录完整性选择适当的拟合方法. 相似文献
11.
基于中国地震台网中心2013 MS7.0芦山地震余震数据我们首先确定了余震空间分布范围并根据G-R关系计算了主震后半小时内的完备震级Mc=3.5,并且得到了ML≥3.5和ML≥3.0的地震在2001年至芦山地震前的背景场地震发生率.通过Omori-Ustu经验定律和两种Dieterich模型对芦山地震余震发生率的拟合,我们发现阶梯型Dieterich模型只能模拟p=1的情况,从而造成了模拟曲线与观测数据的差别;前人研究表明震后滑移同样是产生余震的原因,如果假设余震序列由主震静态剪应力Δτ和震后滑移共同作用所产生,我们数值模拟得到的对数型Dieterich模型能够较好地推断余震发生率R随时间t增加而衰减的趋势,能够从物理机制上解释MS7.0芦山地震余震序列衰减指数大于1这一现象.通过对数型Dieterich模型的拟合并结合Andrews的方法,我们还得到MS7.0芦山地震Aσ约为0.155 MPa,ta约为8.4年,这一值与前人研究结果十分接近. 相似文献
12.
2008年"5·12"汶川特大地震发生后，固定及流动台站获得了数量可观的余震地震动数据，为地震危险性分析和地震动衰减规律研究提供了丰富的数据。通过Gutenberg-Richter关系分析得到汶川地震余震震级-频度分布（FMD），结合Båth定律预估得到逼近实际的最大预估余震震级，基于修正的Omori定律拟合得到余震发生率与主震后时间的关系。主余震统计特性显示Ms4.0~6.4范围内的余震记录震中距及震级分布相对均匀，可作为建立地震动衰减规律的依据。故针对土层地表及基岩地表分别进行了EW、NS和UD三个方向的统计回归分析，给出了2种地表情况下三向地震动峰值加速度的定量衰减关系表达式。 相似文献
13.
— All earthquakes are followed by an aftershock sequence. A universal feature of aftershock sequences is that they decay in time according to the modified Omori’s law, a power-law decay. In this paper we consider the applicability of damage mechanics to earthquake aftershocks. The damage variable introduced in damage mechanics quantifies the deviation of a brittle solid from linear elasticity. We draw an analogy between the metastable behavior of a stressed brittle solid and the metastable behavior of a superheated liquid. The nucleation of microcracks is analogous to the nucleation of bubbles in the superheated liquid. In this paper we obtain a solution for the evolution of damage after the instantaneous application of a constant strain to a rod. We show that the subsequent stress relaxation can reproduce the modified Omori’s law. It is argued that the aftershocks themselves cause random fluctuations similar to the thermal fluctuations associated with phase transitions. 相似文献
14.
汶川8.0级地震序列及相关问题讨论 总被引：13，自引：0，他引：13
汶川8.0级地震序列具有明显的分段特性,较强余震分布于茂县、绵竹以南及平武以北。主破裂过程在中南段以逆冲为主,序列逐渐衰减,呈主余型的序列衰减特征;北段是汶川地震破裂过程的终止区域,主破裂过程在该区域以走滑为主,形成多震型的序列特征,也成为汶川序列较大余震的主体活动区域。序列较强余震活动明显受引潮力调制,大多数较强余震发生在固体潮大、小潮时段,并且16时前后是较强余震的优势发震时段。序列衰减系数p值随时间增加而逐渐增大,最终基本稳定在1附近变化。结合以往的研究,对序列类型及最大强余震震级、强余震活动持续时间等进行了初步讨论。初步的统计结果还显示,8级左右强震序列中主震与最大余震之间的震级差正比于主震破裂尺度,这意味着当震级大体接近时,较大的破裂尺度与较为充分的能量释放相对应 相似文献
15.
Aftershock sequences of the magnitude M W =6.4 Bingöl earthquake of 1 May, 2003 (Turkey) are studied to analyze the spatial and temporal variability of seismicity parameters of the b value of the frequency-magnitude distribution and the p value describing the temporal decay rate of aftershocks. The catalog taken from the KOERI contains 516 events and one month’s time interval. The b value is found as 1.49 ± 0.07 with Mc =3.2. Considering the error limits, b value is very close to the maximum b value stated in the literature. This larger value may be caused by the paucity of the larger aftershocks with magnitude M D ≥ 5.0. Also, the aftershock area is divided into four parts in order to detect the differences in b value and the changes illustrate the heterogeneity of the aftershock region. The p value is calculated as 0.86 ± 0.11, relatively small. This small p value may be a result of the slow decay rate of the aftershock activity and the small number of aftershocks. For the fitting of a suitable model and estimation of correct values of decay parameters, the sequence is also modeled as a background seismicty rate model. Constant background activity does not appear to be important during the first month of the Bingöl aftershock sequences and this result is coherent with an average estimation of pre-existing seismicity. The results show that usage of simple modified Omori law is reasonable for the analysis. The spatial variability in b value is between 1.2 and 1.8 and p value varies from 0.6 to 1.2. Although the physical interpretation of the spatial variability of these seismicity parameters is not straightforward, the variation of b and p values can be related to the stress and slip distribution after the mainshock, respectively. The lower b values are observed in the high stress regions and to a certain extent, the largest b values are related to Holocene alluvium. The larger p values are found in some part of the aftershock area although no slip occurred after the main shock and it is interpreted that this situation may be caused by the alluvium structure of the region. These results indicate that the spatial distribution in b and p values are generally related to the rupture mechanism and material properties of an aftershock area. 相似文献
16.
较大的余震可能造成额外损失并有二次触发建筑物受灾的风险。为研究余震序列衰减规律,文章尝试采用指数衰减模型拟合分析5个不同地区余震序列,并借助修正赤池信息准则、贝叶斯信息准则与调整后R2,分析其与传统余震衰减模型的性能。结果表明,指数模型描述余震序列衰减规律的能力与修正的大森余震模型、修正的拉伸指数模型接近。尤其对于四川长宁MS6.0余震序列和云南彝良MS5.7余震序列,指数模型表现优于其他两种模型。指数模型参数具有明确的物理意义：参数A与r之和能够准确代表强震后的实际初始余震数,5个余震序列初始余震数偏差均小于1.70%;参数k可作为反映余震序列衰减快慢的特征值,k值越大则余震序列衰减越慢,其值与主震震级呈反比例关系。 相似文献
17.
— We present an alternative to the epidemic type aftershock sequence (ETAS) model of Ogata (1988). The continuous time two-node network stress release/transfer Markov model is able to reproduce the (modified) Omori law for aftershock frequencies. One node (denoted by A) is loaded by external tectonic forces at a constant rate, with `events' (main shocks) occurring at random instances with risk given by a function of the `stress level' at the node. Each event is a random (negative) jump of the stress level, and adds (or removes) a random amount of stress to the second node (B), which experiences `events' in a similar way, but with another risk function (of the stress level at that node only). When that risk function satisfies certain simple conditions (it may, in particular, be exponential), the frequency of jumps (aftershocks) at node B, in the absence of any new events at node A, follows Omori's law \((\prpto (c + t)^{-1})\) for aftershock squences. When node B is allowed tectonic input, which may be negative, i.e., aseismic slip, the frequency of events takes on a decay form that parallels the constitutive law derived by Dieterich (1994), which fits very well to the modified Omori law. We illustrate the model by fitting it to aftershock data from California post-1973, and from the Valparaiso earthquake of March 3 1985. 相似文献
18.
The aftershock activity of the May 12, 2008 Wenchuan Ms8.0 Earthquake Sequence shows an obvious segmented feature. Most of the large aftershocks were distributed in the north and south parts of the aftershock zone. Thrusting was dominant with a small amount of strike-slip component in the south part. The aftershock activity decayed gradually, presenting the sequence features of a mainshock-aftershock pattern. The north part was the ending area of the maiushock fracture where strike-slipping was dominant, showing an obvious swarm feature. Therefore it became the major area for large aftershocks. The modulation of the earth tide on aftershock activity is remarkable; most large aftershocks occur during the period of flood and neap tide. The time period around 16:00 was the dominant occurring time for large aftershocks. The p-value, a parameter of modified Omori formula, increases gradually with time, and reaches about 1 at the end. Based on previous study, the sequence patterns, magnitude of maximum aftershock, as well as the duration of aftershock activity has been discussed. The primary results also show that the magnitude difference between the maiushockand the maximum aftershock is proportional to the rupture size of the maiushock for huge earthquakes of about Ms8.0. This means that when the magnitudes of the earthquakes are nearly the same, large rupture size corresponds to sufficient energy release. 相似文献
19.
James R. Holliday Donald L. Turcotte John B. Rundle 《Pure and Applied Geophysics》2008,165(6):1003-1024
There are two fundamentally different approaches to assessing the probabilistic risk of earthquake occurrence. The first is fault based. The statistical occurrence of earthquakes is determined for mapped faults. The applicable models are renewal models in that a tectonic loading of faults is included. The second approach is seismicity based. The risk of future earthquakes is based on the past seismicity in the region. These are also known as cluster models. An example of a cluster model is the epidemic type aftershock sequence (ETAS) model. In this paper we discuss an alternative branching aftershock sequence (BASS) model. In the BASS model an initial, or seed, earthquake is specified. The subsequent earthquakes are obtained from statistical distributions of magnitude, time, and location. The magnitude scaling is based on a combination of the Gutenberg-Richter scaling relation and the modified Båth’s law for the scaling relation of aftershock magnitudes relative to the magnitude of the main earthquake. Omori’s law specifies the distribution of earthquake times, and a modified form of Omori’s law specifies the distribution of earthquake locations. Unlike the ETAS model, the BASS model is fully self-similar, and is not sensitive to the low magnitude cutoff. 相似文献
20.
基于Dieterich地震活动性理论，本文推导出计算余震发生率和余震累积次数的一般表达式，其中主震后发震断层内部的剪切应力随时间的演化过程遵从Jeffreys-Lomnitz蠕变模型，且与修正Omori定律直接相关。修正Omori定律中的p值与震后断层的短时应力加卸载过程正相关。采用Rubin和Ampuero 给出的震后断层自维持蠕滑模型本文得出计算余震发生率的近似表达式，并对2008年汶川地震序列进行拟合。结果表明，p值的大小直接对应了速率-状态摩擦定律中摩擦参量b/a，而修正Omori定律中的c值则与速率-状态摩擦定律中的临界滑移Dc相关。对于汶川余震序列而言，拟合结果显示b/a约为1.13，Dc约为2—3 cm。Rubin-Ampuero震后自维持蠕滑描述了震后孕震层内部短暂的速率变化特征，是孕震断层演化过程不可缺少的环节。 相似文献